專利名稱：用于光時分復(fù)用信號的解復(fù)用器的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種用于光時分復(fù)用(OTDM)數(shù)字信號的解復(fù)用器，其中光時分復(fù)用數(shù)字信號具有信號波長λs并以比特率B發(fā)送。本發(fā)明還涉及一種用于解復(fù)用這種數(shù)字信號的方法。
背景技術(shù)：
在一個典型的OTDM系統(tǒng)中，發(fā)射機一端的光脈沖源產(chǎn)生一個信道比特率為BC的脈沖序列，其中信道比特率BC與輸入到OTDM系統(tǒng)的電子數(shù)據(jù)流的基本速率相同。目前可用的最高電子基本速率是40G比特/秒。由脈沖源產(chǎn)生的光脈沖序列與n個分支耦合，其中調(diào)制器是由電子數(shù)據(jù)流來驅(qū)動的。每個調(diào)制器都將輸入數(shù)據(jù)流印記在脈沖序列上，由此產(chǎn)生一個信道比特率為BC的光數(shù)據(jù)信號。代表n個不同信道的n個光數(shù)據(jù)信號由一個延遲線復(fù)用器逐比特(比特交織TDM)或逐分組(分組交織TDM)交織。復(fù)用器產(chǎn)生一個復(fù)用光數(shù)據(jù)信號，其中該信號的復(fù)用比特率為BM＝n×BC。然后將復(fù)用信號發(fā)射到一個傳輸介質(zhì)中，例如單模光纖。
在接收機一端，由于電子設(shè)備無法直接處理比特率為BM的信號，因此光解復(fù)用器通常對信道進行解交織。而信道比特率為BC的解復(fù)用信號最后是由光電子設(shè)備重新恢復(fù)成電子信號，以便進行進一步的處理。
在比特率大于40G比特/秒的超高速OTDM傳輸系統(tǒng)中，脈沖持續(xù)時間極短。舉個例子，對于一個160G比特/秒的系統(tǒng)來說，單個比特時隙只有6.25微微秒。在使用歸零脈沖的系統(tǒng)，也就是使用在每個時隙內(nèi)都返回零功率電平的脈沖的系統(tǒng)中，脈沖寬度甚至更短，大約是時隙寬度的一半。
這種極短的脈沖持續(xù)時間對作為OTM傳輸系統(tǒng)關(guān)鍵部件的解復(fù)用器提出了很高要求。不僅傳輸系統(tǒng)本身需要解復(fù)用器，用于設(shè)計和測試傳輸系統(tǒng)的誤碼率測量設(shè)備也需要解復(fù)用器。能夠分離出超高速比特率光傳輸系統(tǒng)中的脈沖的解復(fù)用器需要很短的時間窗口、很高的消光比以及很弱的偏振依賴性。
到目前為止，存在幾種用于實現(xiàn)這種超高速比特率解復(fù)用器的方法。
一種方法是使用一個電吸收調(diào)制器，在分離預(yù)期信道與輸入脈沖序列的時候，該調(diào)制器能以很高的消光比來產(chǎn)生很短的時間窗口。電吸收調(diào)制器是具有吸收區(qū)域的半導(dǎo)體設(shè)備，其中可以通過對施加在吸收區(qū)域上的電場進行轉(zhuǎn)換來改變吸收區(qū)域性質(zhì)。該電場可以很快改變，從而產(chǎn)生高達40GHz的轉(zhuǎn)換速率。
然而這些設(shè)備固有地存在高插入損耗，該損耗通常大于10dB。這個損耗必須通過放大器來補償，而放大器向信號中添加了一個ASE(放大的自發(fā)光輻射)噪聲。此外，由于調(diào)制器中固有的傳遞函數(shù)，在一個方面的高消光比與另一方面的短時間窗口之間總是存在一種折衷。最后，用于解復(fù)用超高比特率數(shù)據(jù)信號的電吸收調(diào)制器需要那些成本很高并且難以制造、封裝和優(yōu)化的組件。
另一種實現(xiàn)超高比特率解復(fù)用器的方法是使用一個非線性光學(xué)環(huán)路鏡(NOLM)，它可以看作光纖版本的塞格內(nèi)克干涉儀。一個兩個接兩個(two by two)的定向耦合器將一個數(shù)據(jù)脈沖序列分為兩個脈沖序列，這兩個脈沖序列繞過一個普通光纖環(huán)路來進行逆?zhèn)鞑?。作為克爾效?yīng)的結(jié)果，時鐘脈沖的強度變化將會導(dǎo)致光纖非線性光學(xué)狀態(tài)中的相位調(diào)制。這些相位調(diào)制改變了成對逆?zhèn)鞑ッ}沖的相位關(guān)系。一旦返回到定向耦合器，組合脈沖將根據(jù)其干擾性質(zhì)而在耦合器的輸入和輸出之間進行轉(zhuǎn)換。相長干擾的脈沖將通過耦合器的輸入而被反射，而存在破壞性干擾的脈沖將通過耦合器輸出而被發(fā)送。
事實上，NOLM并不受限于速度，但它卻因為光纖環(huán)路中所用光纖的長距離而要忍受固有的不穩(wěn)定性。此外，要實現(xiàn)該設(shè)備的偏振依賴性也很困難。最后，MOLM的解復(fù)用需要那些在環(huán)路中引入了克爾效應(yīng)的極短光時鐘脈沖。

發(fā)明內(nèi)容
因此，本發(fā)明的一個目的是提供一種用于最初提及的OTDM數(shù)字信號的解復(fù)用器，該解復(fù)用器能夠穩(wěn)定工作并具有低插入損耗和窄的時間窗口。
根據(jù)本發(fā)明，通過最初提及的解復(fù)用器來實現(xiàn)這個目標(biāo)，其中該解復(fù)用器包括一個拉曼有源光介質(zhì)，一個泵浦源，用于產(chǎn)生泵浦波長為λp并且周期為B/n的周期性光泵浦信號，其中n是一個大于等于2的整數(shù)，以及一個耦合器，用于將數(shù)字信號和泵浦信號耦合到拉曼有源光介質(zhì)中。
新的解復(fù)用器使用了這樣一種現(xiàn)象，拉曼有源光介質(zhì)顯示出一種對泵浦信號功率呈指數(shù)規(guī)律的非線性拉曼增益響應(yīng)。因此，用很高泵浦功率得到的拉曼增益(或吸收)函數(shù)與其處在低泵浦功率時的初始形式明顯不同。通過仔細(xì)選擇拉曼有源光介質(zhì)的性質(zhì)，尤其是有效區(qū)大小和摻雜物濃度，以及調(diào)整泵浦源的泵浦功率，有可能使介質(zhì)的增益/吸收窗口臨時寬度與復(fù)用信號時隙的臨時寬度相匹配。新的解復(fù)用器由此甚至能把160G比特/秒的OTDM信號直接解復(fù)用成一個10G比特/秒的信號。
拉曼光介質(zhì)可以用任何對高光強顯示出很強非線性拉曼響應(yīng)的材料來制造，例如一種非線性色散偏移很大且拉曼效率很高的光纖(HNL-DSF)。
并沒有特別的約束條件強加于泵浦信號波形。然而正弦或高斯形狀是優(yōu)選的，因為很容易就可以使用半導(dǎo)體激光器等常規(guī)泵浦源來得到這些波形。
如果將信號波長λs選擇成大于泵浦波長λp，那么解復(fù)用信號將被放大，因為在這種情況下，能量是從泵浦信號傳送到數(shù)字信號的。由此能夠得到大于30dB的解復(fù)用信號消光比。
在這種情況下，如果對信號波長λs與泵浦波長λp之間的差值加以選擇，以使光介質(zhì)的拉曼增益處于最大值，那么將是較為優(yōu)選的。在如此選擇的情況下，可以確保解復(fù)用信號具有最大消光比。
然而，如果將信號波長λs選擇為小于泵浦波長λp，那么解復(fù)用信號將被衰減。然后將通過(連續(xù))消除分配給剩余信道的這些時隙而從解復(fù)用信號中分離某個信道。
新的解復(fù)用器的一個優(yōu)選實施例包括可調(diào)諧延遲裝置，用于調(diào)諧泵浦信號與數(shù)字信號之間的相位關(guān)系。通過提供這種可調(diào)諧延遲裝置，可以使用一種將最大增益(或吸收)與預(yù)期信道時隙進行相位匹配的方法來延遲泵浦信號，由此能夠從輸入的OTDM信號中選擇一個預(yù)期信道。
在這種情況下，如果延遲裝置被設(shè)置在泵浦源與耦合器之間，那么將是較為優(yōu)選的。這一點非常有益，因為延遲裝置不會像被設(shè)置在耦合器和拉曼有源光介質(zhì)之間那樣要對波長敏感。
根據(jù)另一個有益實施例，新的解復(fù)用器包括一個光濾波器，它具有一個包含泵浦波長λp的阻帶，并被設(shè)置在信號傳播方向上、拉曼有源光介質(zhì)之后。這種光濾波器有效阻止了解復(fù)用器輸出的泵浦信號。
需要理解的是，以上提到的特征以及以下將要說明的那些特征不僅可用在所給出的各個組合中，而且不脫離本發(fā)明范圍的情況下，本發(fā)明還可應(yīng)用于其他組合或是獨立使用。


本發(fā)明的上述和其他優(yōu)點及特征將從以下結(jié)合附圖所給出的優(yōu)選實施例描述中變得清楚，其中圖1顯示了根據(jù)本發(fā)明的解復(fù)用器的第一實施例的原理圖；圖2是一個圖表，其中顯示了圖1所示泵浦源的泵浦功率，并且還顯示了圖1所示實施例中在拉曼有源介質(zhì)中得到的臨時拉曼增益；
圖3a顯示了復(fù)用脈沖序列的一個例示；圖3b顯示了解復(fù)用脈沖序列的一個例示；圖4顯示了拉曼有源光介質(zhì)的一個增益函數(shù)；圖5是顯示第一實施例中泵浦波長與信號波長之間相位關(guān)系的示意圖，其中拉曼凈增益被用于解復(fù)用一個數(shù)字信號；圖6顯示了與5相似但用于第二實施例的一個圖示，其中拉曼凈吸收被用于解復(fù)用一個數(shù)字信號；圖7顯示了一個負(fù)的增益函數(shù)；圖8a是圖3a中的復(fù)用脈沖序列圖示；圖8b是與圖3b中的復(fù)用脈沖序列一樣、但用于第二實施例的脈沖序列的圖示；圖9是一個顯示包含了圖1所示的四個解復(fù)用器的解復(fù)用單元的圖示。
具體實施例方式
圖1示意性描述了根據(jù)本發(fā)明的解復(fù)用器的第一實施例，該復(fù)用器整體用10來標(biāo)記。解復(fù)用器10包括一個光輸入12，其中可以耦合一個具有信號波長λs以及比特率B的光時分復(fù)用(OTDM)數(shù)字信號Ps。解復(fù)用器10還包括一個光輸出14，在這個輸出上，具有波長λs的解復(fù)周光信號Ps，可以耦合到另一個光學(xué)組件。
在輸入12與輸出14之間設(shè)置了一個拉曼有源光介質(zhì)，在這個實施例中，該介質(zhì)是一個與拉曼光纖放大器中所用光纖類型相同的拉曼有源光纖16。拉曼放大的基本物理原理是受激拉曼散射效應(yīng)。這是一種非線性光學(xué)處理，它出現(xiàn)在很高光強上，并且涉及將通過非線性介質(zhì)傳播的光與介質(zhì)振動模式相耦合。這種放大是由泵浦輻射到信號輻射的一個能量傳遞所引起的。
為了減少所需光纖長度并降低泵浦功率，拉曼有源光纖16最好是一個非線性散射偏移很大的光纖(HNL-DSF)，它具有很高的拉曼效率，也就是很小的有效區(qū)和/或有效摻雜。在這里尤其適用的是一種新穎的多孔光纖，它可以在J.Nilsson等人發(fā)表于USC 2002第315-317頁的論文“Continuous-Wave Pumped Holey Fiber RamanLaser”中被了解。這種多孔光纖能夠調(diào)諧色散，以使泵浦信號與數(shù)字信號能以相似速度傳播。而且calcogenic光纖乃至標(biāo)準(zhǔn)的色散偏移光纖也可用作拉曼有源光纖16。
解復(fù)用器10還包括一個泵浦源18，用于產(chǎn)生一個泵浦波長為λp且周期為B/n的周期性光泵浦信號Pp，其中n是一個大于等于2的整數(shù)。舉例來說，泵浦源18可以是一個釹或鐿光纖激光器、拉曼激光器或是任何其他的單模激光器。在輸入12和同側(cè)的泵浦源18與另一側(cè)的拉曼有源光纖16之間設(shè)置了一個耦合器20，以便將所發(fā)射的數(shù)字信號Ps耦合到輸入12中，并將泵浦源18產(chǎn)生的泵浦信號Pp耦合到拉曼有源光纖16中。
在拉曼有源光纖16與輸出14之間設(shè)置了一條光纖22。光纖22具有一個包含泵浦波長λp的阻帶，用于從解復(fù)用信號Ps，中消除波長為λp的輻射。光濾波器22僅僅是可選的，舉例來說，如果泵浦源18產(chǎn)生的泵浦信號Pp沒有干擾到解復(fù)用信號的進一步傳輸和/或處理，或者拉曼有源光纖16中的拉曼散射幾乎完全消除了泵浦信號Pp，則可省略光濾波器20。
在所示實施例中，解復(fù)用器10還包括一個可調(diào)諧光延遲24，它被設(shè)置在泵浦源18與耦合器20之間。提供可調(diào)諧光延遲24是為了在由耦合器20對拉曼有源光纖16中的泵浦信號Pp與數(shù)字信號Ps進行組合之前對其二者之間的相位關(guān)系進行調(diào)諧。這種可調(diào)諧延遲24可以通過延遲值為T/2、T/4、……、T/2k-1的k-1個固定延遲來實現(xiàn)，正如其自身在本領(lǐng)域已知的那樣，這k-1個固定延遲是通過k個2 ×2的光開關(guān)來互連的。
由于提供可調(diào)諧光延遲24是為了調(diào)諧泵浦信號Pp與數(shù)字信號Ps之間的相位關(guān)系，因此作為選擇，可以將其設(shè)置在延遲12與耦合器20之間。當(dāng)然也可以使用一個不能調(diào)諧的光延遲或是省去光延遲。在后一種情況下，必須確保泵浦源18與數(shù)字信號信源之間可以保持某種同步。
下文中將參考圖2到5來更詳細(xì)地描述解復(fù)用器10的功能。
圖2用實線顯示了相對時間t來進行繪制的泵浦信號Pp。在圖1所示的實施例中，泵浦源18產(chǎn)生的周期性光泵浦信號Pp被選擇成了周期為T的正弦曲線，因此Pp(t)＝Pp0·(1+m·sinωpt) (1)＝Pp0·(1+m·sin(ωp(t+T)))其中Pp0和m是常數(shù)，它們是涉及泵浦源的泵浦功率以及泵浦調(diào)制的特征，ωp是泵浦信號Pp的頻率。
頻率ωp是如下選擇的ωp＝2πB/n，n≥2 (2)其中B是復(fù)用數(shù)字信號Ps的比特率，n是解復(fù)用因數(shù)，在這里將其選擇為2。由于泵浦源只需要一個具有(相對)很低頻率ωp＝2πB/n的時鐘信號，因此泵浦源18可以是一個常規(guī)的半導(dǎo)體激光器。
如果經(jīng)由耦合器20發(fā)射到拉曼有源光纖的泵浦功率Pp足夠大，那么拉曼有源光纖16將會顯示出一個非線性拉曼增益響應(yīng)。當(dāng)在拉曼有源光纖16中傳播了長度z之后，數(shù)字信號功率是由以下等式給出的Ps(z，t)＝Ps(0)exp(-αz)·exp(CRLeff·Pp(t)) (3)其中α是吸收因數(shù)，CR是拉曼效率因數(shù)，Leff是光纖16的有效長度。
由于拉曼增益響應(yīng)的指數(shù)依賴性，因此拉曼增益函數(shù)G(t)是一個波動強烈的周期函數(shù)，它在圖2中以虛線指示。這個有效增益函數(shù)具有一個半寬很小的周期性增益窗口，該窗口在圖2中以W標(biāo)記。因此很清楚，受到由泵浦源18調(diào)制而得到的拉曼增益影響的復(fù)用光信號將會遭到很大改變，這種改變?nèi)Q于同側(cè)數(shù)字信號中的脈沖與另一側(cè)的拉曼有源光纖16中的增益窗口之間的相位關(guān)系。
圖3a和圖3b中以饋送到輸入12(圖3a)以及在拉曼有效光纖16中經(jīng)過解復(fù)用(圖3b)之后的復(fù)用信號圖示來顯示這種情況。從概念上講，數(shù)字信號Ps可以分為連續(xù)幀F(xiàn)i，F(xiàn)i+1，……，其中每個幀都包含了以數(shù)字S1，S2，S3，S4指示并用于每個幀F(xiàn)i的4個時隙。第一個時隙S1分配給信道CH1，第二個時隙S2分配給時隙CH2，依此類推。為了簡明起見，時隙S1、S2、S3、S4是作為略微間隔的矩形來描述的，這樣一來，可以使用這些時隙的不同圖示來對其加以區(qū)分。在圖3a中，每個時隙的實際寬度是用tB來表示的，其中tB是比特率B的倒數(shù)。在圖3a顯示的實例中，幀F(xiàn)i中的時隙S1和S4以及后續(xù)幀F(xiàn)i+1中的時隙S3都帶有一個比特“1”，因此分別在這些時隙中顯示了脈沖26、28和30。
如果拉曼增益函數(shù)G(t)的一個增益窗口與一個時隙重合，那么這個時隙中的一個脈沖將被放大，而不與增益窗口重合的其他脈沖將被拉曼有效光纖16所吸收。
在圖2和3a中，增益函數(shù)G(t)的增益窗口與時隙之間的這種重合是使用點劃線32、34、36以及38來指示的。因此，所有各幀的時隙S1和S3都如圖3b所示被分離。因此在一個處理中，與時隙S1和S3相關(guān)聯(lián)的信道1和3與曾經(jīng)在復(fù)用數(shù)字信號Ps中存在的四個信道相互分離。
從等式(3)中可以很明顯看出，拉曼增益響應(yīng)對與有源光纖16參數(shù)相關(guān)聯(lián)的拉曼增益變換是非常很敏感的，并且拉曼增益響應(yīng)對泵浦源18的泵浦功率Pp也是很敏感的。因此有可能通過簡單調(diào)整泵浦功率來對增益窗口的臨時寬度W進行調(diào)整，尤其是通過選擇Pp0以及調(diào)制深度m來對其加以調(diào)整。
對于選擇了解復(fù)用信號中的某個信道而言，可調(diào)諧光延遲24是以這樣一種方法來設(shè)定的，其中拉曼增益函數(shù)的增益窗口與對應(yīng)于選定信道的時隙相重合。
圖4顯示了一個標(biāo)準(zhǔn)化的拉曼增益頻譜，其中拉曼增益G是相對泵浦頻率ωp與數(shù)字信號ωs之間的差值來繪制的。從圖4可以看出，純粹的拉曼增益可以在泵浦頻率ωp大于數(shù)字信號頻率ωs的時候被得到。
這個條件是為圖5示意圖中的波長域來顯示的。在這種條件下，能量從泵浦信號傳遞到數(shù)字信號，以便通過有選擇地放大數(shù)字信號中的脈沖來實現(xiàn)解復(fù)用。
然而，如圖6的波長域所示，如果泵浦頻率ωp小于數(shù)字信號頻率ωs，那么對于將能量由數(shù)字信號傳送到泵浦信號的意義上講，拉曼有源光纖正在進行吸收。這就意味著與增益函數(shù)吸收窗口相重合的時隙將從信號中被消除。
在分別對應(yīng)于圖2、3a以及3b的圖7、8a以及8b顯示了這種情況。圖7顯示如果拉曼增益光纖16是由一個波長大于數(shù)字信號Ps的泵浦信號Pp來激勵的，那么增益函數(shù)G(t)將是負(fù)數(shù)。幀F(xiàn)i和Fi+1的時隙S1和S3與增益函數(shù)的吸收窗口重合，因此當(dāng)通過拉曼有源光纖16來進行發(fā)送時，這些時隙將被消除。如圖8所示，各幀中只有時隙S2和S4到達解復(fù)用器10的光輸出14。
在參考圖2到8所描述的實施例中，已經(jīng)假設(shè)了數(shù)字信號包含四個信道CH1、CH2、CH3、CH4以及解復(fù)用因數(shù)等于2。這意味著在僅使用一個解復(fù)用器10的時候，可以從數(shù)字信號中分離出兩個信道。而對例如從圖3b所示的解復(fù)用信號PCH1+3中分離信道CH1來說，另一個解復(fù)用器可以串行連接，其中泵浦源的泵浦頻率ωp，是第一解復(fù)用器的泵浦源頻率ωp的兩倍。
如果所有這四個信號CH1、CH2、CH3和CH4都應(yīng)該通過解復(fù)用來進行分離，那么可以使用圖9所示的一個解復(fù)用單元，其中使用40來標(biāo)記這個解復(fù)用單元整體。解復(fù)用設(shè)備40包括一個分路器42，它把一個輸入信號Ps分為四個子信號，其中除了功率較低以外，這四個子信號都與數(shù)字信號Ps相同。分路器42的各個分支分別連接到解復(fù)用器101、102、103、104。這四個解復(fù)用器101、102、103、104與圖1所示的復(fù)用器10相同，但在可調(diào)諧光延遲241、242、243和244所引入延遲的方面則存在差異。相鄰的解復(fù)用器的延遲時間相差Δt＝1/B，也就是相差一個時隙持續(xù)時間tB。另外，解復(fù)用因數(shù)n等于4，因此根據(jù)等式(2)，每個泵浦源的泵浦頻率為ωp＝πB。
如果確定光延遲241的延遲時間而使增益函數(shù)G(t)的增益窗口與分配給信道CH1的時隙重合，那么這個信道將被分離，并且由于拉曼增益，該信道將由解復(fù)用器101放大。由于解復(fù)用器102的增益函數(shù)偏移了一個比特周期，因此解復(fù)用器102將會分離出信道CH2的時隙。與之相應(yīng)，相同的操作也應(yīng)用于后續(xù)的解復(fù)用器103和104。
權(quán)利要求
1.用于光時分復(fù)用(OTDM)數(shù)字信號(Ps)的解復(fù)用器，其中該信號具有信號波長λs并且以比特率B被發(fā)送，其特征在于一個拉曼有源光介質(zhì)(16)；一個泵浦源(18)，用于產(chǎn)生一個周期性光泵浦信號(PP)，該信號具有泵浦波長λp以及周期B/n，其中n是一個大于等于2的整數(shù)；以及一個耦合器(20)，用于將數(shù)字信號(Ps)以及泵浦信號(Pp)耦合到拉曼有源光介質(zhì)(16)中。
2.權(quán)利要求1的解復(fù)用器，其特征在于信號波長λs大于泵浦波長λp，以便放大解復(fù)用信號。
3.權(quán)利要求2的解復(fù)用器，其特征在于信號波長λs與泵浦波長λp之間的差值被選擇，以使光介質(zhì)的拉曼增益處于其最大值。
4.權(quán)利要求1的解復(fù)用器，其特征在于信號波長λs小于泵浦波長λp，以便衰減解復(fù)用信號。
5.權(quán)利要求1的解復(fù)用器，其特征在于可調(diào)諧延遲裝置(24；241，242，243，244)，用于對泵浦信號(Pp)與數(shù)字信號(Ps)之間的相位關(guān)系進行調(diào)諧。
6.權(quán)利要求5的解復(fù)用器，其特征在于延遲裝置(24；241，242，243，244)被設(shè)置在泵浦源(18)與耦合器(20)之間。
7.權(quán)利要求1的解復(fù)用器，其特征在于一個光濾波器(22)，它具有一個包含泵浦波長λp的阻帶，并被設(shè)置在信號(Ps，Pp)傳播方向上以及拉曼有源光介質(zhì)(16)之后。
8.用于解復(fù)用光數(shù)字信號(Ps)的方法，其中該信號具有比特率B，其特征在于包括以下步驟產(chǎn)生一個周期性光泵浦信號(Pp)，該信號周期為B/n，其中n是一個大于等于2的整數(shù)；將數(shù)字信號(Ps)以及泵浦信號(Pp)耦合到拉曼有源光介質(zhì)(16)中。
9.權(quán)利要求8的方法，其特征在于泵浦信號(Pp)與數(shù)字信號(Ps)相位匹配，因此泵浦信號(Pp)的最大值與數(shù)字信號(Ps)中的比特位置(S1，S3)相匹配。
全文摘要
本發(fā)明描述了一種用于光時分復(fù)用(OTDM)數(shù)字信號(P
文檔編號H04B10/291GK1496047SQ0314665
公開日2004年5月12日 申請日期2003年7月10日 優(yōu)先權(quán)日2002年7月11日
發(fā)明者弗雷德里克·塞吉諾, 弗雷德里克 塞吉諾, 奧利維爾·勒克萊爾, 爾 勒克萊爾 申請人:阿爾卡塔爾公司