專利名稱：光盤驅動器的制作方法
技術領域：
本發(fā)明涉及一種光盤驅動器，其通過將光線照射到光盤上而向光盤寫入信號并/或從光盤讀取信號，且更具體地說，本發(fā)明涉及一種適于通過偏振保持(polarization maintaining)光纖傳輸用于向光盤寫入及/或從光盤讀取信號的光線的光盤驅動器。
背景技術：
此前，諸如以CD(致密盤)為代表的ROM(只讀存儲器)型光盤和以相變盤和磁光盤為代表的RAM(隨機存取存儲器)型光盤的光盤已經廣泛被用作記錄介質，以存儲包括圖像、聲音、字符等的信息。
對于這種光盤，已經積極地嘗試增加記錄密度以增大存儲容量。隨著這種趨勢，已經作出各種努力，來改進光盤驅動器以用于成功地向這種較高記錄密度的光盤寫入信號或從這種較高記錄密度光盤讀取信號。
最近，已經提出將在硬盤驅動器中已經使用的飛行拾取頭技術應用于光盤驅動器中，以便獲得光盤較高的記錄密度。
在這種光盤驅動器中，在光盤上匯聚光線的物鏡安裝到滑塊上以形成拾取頭，而從光源發(fā)出的光線通過光纖導引到拾取頭上。在光盤驅動器中，拾取頭在光盤上掃掠，同時浮置在光盤之上，而由物鏡匯聚的光點照射到光盤上，以向光盤寫入及/或從光盤讀取信號。
向光盤寫入及/或從光盤讀取信號的光盤驅動器應適宜地兼容各種類型的光盤。然而，當磁光盤用在利用光纖傳輸光線的光盤驅動器中時，將會發(fā)生以下描述的問題當作為記錄介質的磁光盤用在光盤驅動器中時，由于信號探測是通過利用線性偏振光線的偏振軸在磁場作用下旋轉的Kerr效應實現的，需要在保持光線被偏振的同時傳輸光線。然而，普通光纖呈現出隨機二次折射，這是由制造過程中發(fā)生的干擾等造成的。由此，相差將會在允許通過光纖傳播的光線的電場振動分量之間產生，并會導致光線偏振狀態(tài)的復雜變化。
偏振保持光纖已經被公知為一種能夠傳輸光線并同時保持光線偏振狀態(tài)的光纖。偏振保持光纖具有波導結構，該結構具有彼此垂直的前移相位軸和延遲相位軸(折射率不同的兩個軸)。在這種光纖的波導結構中，沿任一個軸入射的線性偏振光線可以在保持偏振狀態(tài)的同時傳輸。
然而，即使在光線通過這種偏振保持光纖導引的情況下，當磁光盤用作與傳統光盤驅動器一起使用的記錄介質時，從磁光盤返回的光線將以Kerr旋轉角入射到偏振保持光纖上，并從而在通過偏振保持光纖導引的返回光線的場振動分量之間產生相差，并將不利地影響信號探測。

發(fā)明內容
于是，本發(fā)明的目的為通過提供一種兼容包括磁光盤在內的各種類型光盤的光盤驅動器來克服現有技術的上述缺陷。
上述目的可以通過提供一種如下的光盤驅動器來實現，該驅動器包括用于旋轉光盤的裝置；發(fā)射用于向光盤寫入信號及/或從光盤讀取信號的光線的光源；拾取頭，其內安裝匯聚從光源發(fā)出的光線的物鏡，并在被所述旋轉裝置轉動的光盤上掃掠，以將由物鏡匯聚的光線照射到光盤上；用于接收作為光線一部分的返回光線并從返回光線中探測信號的裝置，該光線是從拾取頭向光盤照射且從光盤反射的；以及用于將從光源發(fā)出的光線導引到拾取頭以及將來自光盤的返回光線導引到信號檢測裝置的裝置。
在根據本發(fā)明的上述光盤驅動器中，光傳輸裝置包括偏振保持光纖和相差產生裝置，以抵消電場振動分量之間的相差或由π整數倍來倍乘該相差，其中相差是在向拾取頭傳播的光線或向信號探測裝置傳播的返回光線由相差產生裝置產生的相差引導通過偏振保持光纖的。
在這種光盤驅動器中，已安裝的光盤被光盤旋轉裝置轉動，而用于向光盤寫入及/或從光盤讀取信號的光線從光源發(fā)出。
來自光源的光線被包括偏振保持光纖和相差產生裝置的光傳輸裝置導引到拾取頭。拾取頭在由光盤旋轉裝置所轉動的光盤上掃掠，而通過光傳輸裝置從光源導引的光線被物鏡匯聚并照射到光盤上。
作為從拾取頭向光盤照射并從光盤反射的光線的一部分且攜帶寫在光盤上的信號的返回光線由光傳輸裝置導引到信號探測裝置。從而信號探測裝置接收返回光線以探測信號。
在根據本發(fā)明的上述光盤驅動器中，在磁光盤用作光盤，且利用Kerr效應從該磁光盤探測信號的情況下，來自磁光盤的返回光線將以離軸方式入射到光傳輸裝置的偏振保持光纖上。從而，在通過偏振保持光纖導引的返回光線中，基于偏振保持光纖的二次折射而在電場振動分量之間發(fā)生相差。然而，在這種光盤驅動器中，在通過偏振保持光纖導引的光線中產生的場振動分量之間的相差通過相差產生裝置產生的相差來抵消或被π的整數倍來倍乘，因而，寫在磁光盤上的信號可以被正確地讀取。
即，由于有可能預測偏振保持光纖中二次折射的折射率分布，磁光信號可以通過以下方式予以正確探測，即，允許相差產生裝置在向拾取頭傳播的光線或向信號探測裝置傳播的光線中，借助于相差產生裝置，對應于光線的場振動分量之間由于偏振保持光纖的二次折射造成的相差而產生預定的相差，并從而抵消光線通過偏振保持光纖導引時所產生的場振動分量之間的相差，或由π的整數倍來倍乘場振動分量之間的相差以抑制偏振保持光纖的二次折射的影響。
在上述光盤驅動器中，光傳輸裝置由偏振保持光纖和相差產生裝置基于上述原理形成，以通過由相差產生裝置產生的相差來抵消通過偏振保持光纖而導引的光線內產生的場振動分量之間的相差，或由π的整數倍來倍乘該相差，從而可以正確地探測磁光信號。從而，根據本發(fā)明的光盤驅動器兼容包括磁光盤在內的各種類型光盤。
應指出的是，在上述光盤驅動器中，光傳輸裝置的相差產生裝置應適宜地由一對楔形雙折射晶體的組合形成，該晶體的晶軸彼此垂直。通過利用晶軸彼此垂直的一對楔形二次折射的晶體組合作為相差產生裝置，有可能簡單并精確地調整由相差產生裝置產生的相差，并也可有效地抑制通過相差產生裝置導引的光線發(fā)生光軸偏移。
同樣，上述目的也可以通過提供如下的光盤驅動器予以實現，該光盤驅動器包括用于一同旋轉多個光盤的裝置；發(fā)出用于向多個光盤寫入信號及/或從多個光盤讀取信號的光線的光源；多個對應于多個光盤而設置的拾取頭，每個拾取頭其上安裝了將從光源發(fā)出的光線匯聚的物鏡，并在被光盤旋轉裝置轉動的相應光盤上掃掠，以將由物鏡匯聚的光線照射到光盤上；用于接收返回光線以探測由光線攜帶的信號的裝置，返回光線是作為從多個拾取頭中的相應一個照射到光盤上光線的一部分；以及用于將從光源發(fā)出的光線導引向多個拾取頭中每一個并將來自光盤的返回光線導引向信號探測裝置的裝置。
在根據本發(fā)明的上述光盤驅動器中，光傳輸裝置包括對應于多個光盤的多個偏振保持光纖；在用于從光源發(fā)出的光線的光路和用于向信號探測裝置傳播的返回光線的光路之間作出選擇的光路選擇裝置；以及用于產生相差的裝置，當向拾取頭傳播的光線或向信號探測裝置傳播的返回光線穿過由光路選擇裝置所選擇的偏振保持光纖之一時產生的場振動分量之間的相差被相差產生裝置所產生的相差抵消或被π的整數倍倍乘。
在這種光盤驅動器中，安裝在其內的多個光盤被光盤旋轉裝置一同旋轉。同樣，用于向各光盤寫入和/或從各光盤讀取信號的光線從光源發(fā)出。
從光源發(fā)出的光線被光傳輸裝置導引到拾取頭，該光傳輸裝置包括多個偏振保持光纖、光路選擇裝置和相差產生裝置。此時，光路選擇器選擇多個偏振保持光纖中的一個以用于將從光源發(fā)出的光線入射到被選擇的偏振保持光纖上，從而，從光源發(fā)出的光線將僅被導引到對應于被光盤旋轉裝置轉動的多個光盤中特定一個的拾取頭上。
拾取頭在特定光盤上掃掠，并由物鏡將從光源發(fā)出并被光傳輸裝置導引的光線匯聚，以照射到光盤上。
作為從光源發(fā)出、照射到特定光盤上并從后者反射的光線的一部分且攜帶信號的返回光線被光傳輸裝置導引到信號探測裝置。信號探測裝置接收返回光線并探測由此攜帶的信號。
在根據本發(fā)明的上述光盤驅動器中，在磁光盤用作光盤，且從該磁光盤利用Kerr效應探測信號的情況下，來自磁光盤的返回光線將以離軸方式入射到光傳輸裝置的偏振保持光纖上。從而，在通過偏振保持光纖導引的返回光線中，將基于偏振保持光纖的二次折射在電場振動分量之間產生相差。然而，在這種光盤驅動器中，在通過偏振保持光纖導引的光線中發(fā)生的場振動分量之間的相差被相差產生裝置所產生的相差抵消，或被π的整數倍倍乘，從而寫在磁光盤上的信號可以被正確探測。因此，這種光盤驅動器可以兼容包括磁光盤在內的各種類型光盤。
同樣，在這種光盤驅動器中，由于對于從光源發(fā)出的光線，由光傳輸裝置的光路選擇器選擇光路，以將光線照射到在多個光盤中選出的特定一個上，而信號探測裝置接收返回光線，并探測由返回光線攜帶的信號，不需要對應多個光盤提供不止一個光源和信號探測裝置，而是光源和信號探測裝置可以對于所有光盤公用。因此，該光盤驅動器可以由少量零件構成，并從而可以以較小成本制造。
應指出的是，當對于向拾取頭傳播的光線或向信號探測裝置傳播的返回光線的光路被選擇時，如果在向拾取頭傳播的光線及向信號探測裝置傳播的返回光線的場振動分量之間產生相差，理想地是調節(jié)相差為π的整數倍。例如，在光路選擇器布置成通過反射入射光而將光路從一個改變成另一個的情況下，在光線中產生的相差可以通過利用反射光線的介電薄膜予以調整到π的整數倍。
同樣，在這種光盤驅動器中，光傳輸裝置的相差產生裝置應適宜地由一對楔形雙折射晶體組合形成，該晶體的晶軸彼此垂直。通過利用晶軸彼此垂直的一對楔形雙折射晶體組合作為相差產生裝置，有可能簡單并精確地調節(jié)由相差產生裝置產生的相差，并也可以有效地抑制通過相差產生裝置導引的光線發(fā)生光軸偏移。
同樣，在這種光盤驅動器中，光傳輸裝置的相差產生裝置應適當設置在對應于多個光盤的多個拾取頭的每一個中。在這種情況下，由每個相差產生裝置產生的相差可以對于多個偏振保持光纖的每一個調節(jié)。
同樣，在這種光盤驅動器中，光傳輸裝置的相差產生裝置可以設置在光路選擇器和光源及信號探測裝置之間的光路中。在這種情況下，相差產生裝置可以公用，并從而，該光盤驅動器可以由較少零件構成。然而，在這種情況下，多個偏振保持光纖必須彼此長度相同，以用于在每個偏振保持光纖中產生相似的相差。


圖1示意性示出了根據本發(fā)明的光盤驅動器的構造；圖2示出了圖1所示的光盤驅動器的構造示例；圖3是圖1中光盤驅動器的光路選擇器及其附近部分的示意圖；
圖4是設置在圖1所示的光盤驅動器中的PANDA型偏振保持光纖的剖視圖；圖5是設置在圖1所示的光盤驅動器中的相差產生裝置的示例的透視圖；圖6示出偏振保持光纖的反彈模式的色散特性；圖7是沿偏振保持光纖長度截取的芯部及其附近部分的剖視圖；圖8是在圖1所示的光盤驅動器中的光路的示意圖；圖9是從光線傳播方向看到的、在圖8中箭頭A所示位置處向磁光盤傳播的光線的偏振狀態(tài)的示意圖；圖10是從光線傳播方向看到的、在圖8中箭頭B所示位置處向磁光盤傳播的光線的偏振狀態(tài)的示意圖；圖11是從光線傳播方向看到的、在圖8中箭頭C所示位置處向磁光盤傳播的光線的偏振狀態(tài)的示意圖；圖12是從光線傳播方向看到的、來自磁光盤且其偏振在Kerr效應下旋轉的返回光線的偏振狀態(tài)的示意圖；圖13是從光線傳播方向看到的、在圖8中箭頭C所示位置處來自磁光盤的返回光線的偏振狀態(tài)的示意圖；圖14是從光線傳播方向看到的、在圖8中箭頭B所示位置處來自磁光盤的返回光線的偏振狀態(tài)的示意圖；圖15是從光線傳播方向看到的、在圖8中箭頭A所示位置處來自磁光盤的返回光線的偏振狀態(tài)的示意圖；圖16示出圖1所示的光盤驅動器的另一示例的構造。
具體實施例方式
在與附圖結合時，本發(fā)明的這些目的及其他目的、特征以及優(yōu)點將從以下本發(fā)明優(yōu)選實施例的詳細描述而得以明白。
現在參照圖1，其示意性示出了根據本發(fā)明的光盤驅動器的構造。光盤驅動器總體上由附圖標記1標識。如圖所示，光盤驅動器1包括光源單元2、信號探測器3、光傳輸器4、拾取頭5以及光盤旋轉驅動器6。在這個光盤驅動器1中，由光源單元2發(fā)出的光線通過光傳輸器4導引到拾取頭5，用于向被光盤旋轉驅動器6轉動的光盤7照射，而來自光盤7的返回光線被光傳輸器4導引，通過拾取頭5到達信號探測器3，從而，信號探測器3將探測由返回光線攜帶的信號。
上述光盤驅動器1構造如圖2中詳細示出的。如圖所示，光盤驅動器1其內已經安裝四個磁光盤作為光盤，它們包括第一光盤7a、第二光盤7b、第三光盤7c和第四光盤7d。光盤驅動器1將向這些第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d中選出的一個寫入及/或讀取信號。
光源單元2包括例如由半導體激光器制成的光源11和匯聚從光源11發(fā)出的光線的組合透鏡12。被組合透鏡12匯聚的光線由光傳輸器4導引到拾取頭5。
光傳輸器4包括將用于來自光源單元2的光線的光路和用于向信號探測器3傳播的返回光線的光路相互分離的分光器13；光路選擇器14；分別對應于第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d的多個偏振保持光纖，即，第一到第四光纖15a、15b、15c和15d；以及也分別對應于第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d的多個相差產生器，即，第一到第四相差產生器16a、16b、16c和16d。
如圖3中所示，光路選擇器14包括轉子21，該轉子由步進電機等(未示出)轉動，且其轉動中心軸CL與已經穿過分光器13的光線的光路對齊。轉子21其上安裝第一反射鏡22和第二反射鏡23，其中第一反射鏡22設置在轉子21的旋轉中心軸CL上并相對旋轉中心軸CL傾斜45度，而第二反射鏡23平行于第一反射鏡22設置并在偏離旋轉中心軸CL的位置處。
在光路選擇器14處，從光源11發(fā)出、被組合透鏡12匯聚并穿過分光器13的光線被第一反射鏡22反射并然后被第二反射鏡23反射，以用于入射到第一到第四偏振保持光纖15a、15b、15c和15d的一個上。
當轉子21旋轉時，安裝在偏離轉子21旋轉中心軸CL位置處的第二反射鏡23將移動，描繪出一圓形。因此，被第二反射鏡23反射的光線的光路也隨著轉子21的旋轉而變化。通過將第一到第四偏振保持光纖15a、15b、15c和15d設置成它們一端沿第二反射鏡23移動軌跡、以它們之間預定間距定位，且控制轉子21的旋轉，以便被第二反射鏡23反射的光線的光路與第一到第四偏振保持光纖15a、15b、15c和15d中所選出的一個的光軸中心重合，就有可能使光線僅入射到被選定的偏振保持光纖上。
在這種光盤驅動器1中，對于來自光源單元2的光線，光路被光路選擇器14選擇以導引光線入射到第一到第四偏振保持光纖15a、15b、15c和15d中選出的一個上，并從而將光線僅照射到磁光盤7a、7b、7c和7d中對應選定的偏振保持光纖的一個上，從而，信號被寫入磁光盤中及/或從磁光盤中讀出。
同樣，光路選擇器14由第二反射鏡23和第一反射鏡22以此順序向分光器13反射來自磁光盤并通過所選定的偏振保持光纖返回的返回光線。入射到分光器13上的返回光線被分光器13向信號探測器3反射。
來自磁光盤的返回光線以其偏振軸在Kerr效應下旋轉的形式返回。對于這種光盤驅動器1，由于Kerr效應被用于探測寫入磁光盤內的信號，就需要將返回光線導引到信號探測器3，且保持Kerr旋轉角。由于光路選擇器14利用第一反射鏡22和第二反射鏡23將一個光路變?yōu)榱硪粋€光路，當光線被第一反射鏡22和第二反射鏡23反射時，光線將在場振動分量之間產生相差。從而，在光路選擇器14中，需要用介電薄膜例如作為第一反射鏡22和第二反射鏡23的反射層，以便用π的整數倍倍乘在如上被反射的光線中產生的場振動分量之間的相差。
第一到第四偏振保持光纖15a、15b、15c和15d(將總體上稱為“偏振保持光纖15”)適于在光線通過其傳播的芯部的一個方向上產生應力，從而，使折射率在應力所產生的方向和垂直于上述方向的方向之間產生偏差，以允許偏振保持光纖15呈現二次折射。在偏振保持光纖15中，二次折射的折射率分布可以預測。
圖4示意性示出所謂的PANDA型偏振保持光纖的橫截面圖，該光纖已經作為上述偏振保持光纖15的示例而提出。PANDA型偏振保持光纖15包括芯部31，其具有較大折射率，并被折射率小于芯部31的包殼32覆蓋；還包括一對也設置在包殼32中、分別在芯部31的兩側的應力提升器33a和33b，以向芯部31產生應力。這種PANDA型偏振保持光纖15被形成為管狀，其中芯部31具有例如5μm直徑的極小環(huán)形截面，而包殼32具有例如125μm直徑的環(huán)形截面。
在偏振保持光纖15中，入射到芯部31上的光線被允許傳播，并同時在芯部31和包殼32之間的邊界重復地全反射。此時，在PANDA型偏振保持光纖15中，應力由一對應力提升器33a和33b在從芯部31的中心向該對應力提升器33a和33b的方向(在圖4中Y軸方向)施加到芯部31上。因此，芯部31將由于折射率在Y軸方向和垂直于Y軸方向的方向(圖4中X軸方向)之間的不同而具有二次折射。
在芯部31的應力被施加的這種偏振保持光纖15中，在Y軸方向或垂直于Y軸的X軸方向上入射的線性偏振光線能夠以保持其偏振的方式傳輸。然而，光盤驅動器1利用磁光盤作為光盤7，并由此，在Kerr效應下，向磁光盤傳播的光線將在一個方向上偏振，而來自磁光盤的返回光線將在另一方向上偏振。為了避免這樣，上述光束以離軸方式入射到這個光盤驅動器1中的偏振保持光纖15上，從而，通過偏振保持光纖15傳播的光線將在場振動分量之間產生相差。然而，在這種光盤驅動器1中，第一到第四相差發(fā)生器16a、16b、16c和16d分別設置在通過偏振保持光纖15傳播的光束的光路上，以利用由第一到第四相差發(fā)生器16a、16b、16c和16d的每一個產生的相差抵消在通過偏振保持光纖15傳播的光線中出現的場振動分量之間的相差，或由π的整數倍倍乘該相差，從而抑制偏振保持光纖15的二次折射的影響，并因此，該光盤驅動器1可以正確地探測磁光信號。
設置了第一到第四相差發(fā)生器16a、16b、16c和16d(以下，將總稱為“相差發(fā)生器16”)，以在傳輸的光線中確實地產生相差，從而抵消在通過偏振保持光纖15而傳播的光線中產生的場振動分量之間的相差，或由π的整數倍倍乘該相差。這種相差發(fā)生器16的示例在圖5中示例性圖示。
如圖5所示，相差發(fā)生器16稱為“Babinet補償器”，其為一對晶軸彼此垂直的楔形雙折射晶體41和42的組合。雙折射晶體41和42由單軸雙折射材料制成，如方解石、石英等。單軸雙折射材料具有兩個不同的折射率，一個在沿著晶軸的方向上，而另一個在垂直于晶軸方向的方向上。單軸雙折射晶體形成為楔形。如此形成的成對的雙折射晶體41和42彼此抵靠地以它們的斜面連接以形成相差發(fā)生器16。在這種相差發(fā)生器16中，成對的雙折射晶體41和42在圖5中箭頭A的方向沿它們抵靠表面移動，以正確地改變在相差發(fā)生器16透射光線的那部分的雙折射晶體41和42的厚度，以將在透過相差發(fā)生器16的光線中產生的相差設定為任意值。
例如，假設在沿晶軸方向和垂直于晶軸方向的方向上的兩個不同折射率分別為n1和n2，且通過其光線首次透射的該對雙折射晶體41和42之一(41)的厚度為d1時，在透過雙折射晶體41的光線內產生的相差Δ1由以下表達式(1)給出Δ1＝2πd1(|n1-n2|)/λ(1)其中，λ是光源11的波長。
同樣，假設另一雙折射晶體42的厚度為d2時，在穿過該雙折射晶體42的光線內產生的相差Δ2由以下表達式(2)給出Δ2＝-2πd2(|n1-n2|)/λ (2)在透過由雙折射晶體41和42組合而形成的相差發(fā)生器16的光線內產生的相差Δ由以下表達式(3)給出Δ＝2πd/λ(d1-d2)(|n1-n2|) (3)如從表達式(3)中得知的，通過適宜地分別改變光線所通過的圖5所示相差發(fā)生器的該對雙折射晶體41和42的厚度d1和d2，有可能將在穿過相差發(fā)生器16的光線中產生的相差設定為任意值。
在光盤驅動器1中，這種相差發(fā)生器16設置在用于光線通過偏振保持光纖15傳播的光路上，以使通過偏振保持光纖15的光線穿過相差發(fā)生器16，以便在光線中產生相差，從而由所產生的相差抵消在通過偏振保持光纖15傳播的光線內產生的相差，或由π的整數倍倍乘光線中產生的相差(在通過偏振保持光纖15傳播的光線中產生的相差+在通過相差發(fā)生器16傳播的光線中產生的相差)。
應指出的是，有可能用“Senarmon雙折射測量”方法確認光相差是否正確調整。如果相差未正確調整，應該改變光線所穿過的相差發(fā)生器16的該對雙折射晶體41和42的厚度d1和d2，以調節(jié)在通過相差發(fā)生器16傳播的光線中產生的相差?！癝enarmon”方法是公知方法，并因此不再描述。
以上，已經描述了由成對楔形晶體41和42的組合形成的相差發(fā)生器16。應指出的是，相差發(fā)生器16不局限于上述提及的那種，可以由從各種各樣的雙折射材料中選出的一種制成。例如，相差發(fā)生器16可以由單一的雙折射晶體制成，該雙折射晶體由單軸雙折射材料以楔形形狀形成。在這種情況下，通過適當地改變光線在雙折射晶體上的入射位置，有可能將在通過雙折射晶體傳播的光線中產生的相差設定為任意值。然而，在這種情況下，由于透射過雙折射晶體的光線的傳播方向將改變，故需要調整光學系統。
在根據本發(fā)明的光盤驅動器1中，四個相差發(fā)生器16(第一到第四相差發(fā)生器16a、16b、16c和16d)分別對應第一到第四偏振保持光纖15a、15b、15c和15d設置。第一到第四相差發(fā)生器16a、16b、16c和16d安裝到四個拾取頭5(第一到第四拾取頭5a、5b、5c和5d)上，而該拾取頭分別對應于第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d而設置。
如圖2所示，第一到第四拾取頭5a、5b、5c和5d設置有支承在其基體端的支承臂51a、51b、51c和51d，并設置了自由端以分別面對第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d的頂側。
支承臂51a、51b、51c和51d在其基體端分別設置有諸如音圈電機等的旋轉驅動器。每個支承臂51a、51b、51c和51d圍繞芯軸52被旋轉驅動器轉動。
此外，支承臂51a、51b、51c和51d分別具有固定在其自由端的浮置滑塊53a、53b、53c和53d，后者的一側分別對著第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d。每個浮置滑塊53a、53b、53c和53d被提供有第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d的相應一個轉動時產生的氣流，并因而浮置在磁光盤之上一預定量。由于每個支承臂51a、51b、51c和51d被旋轉驅動器轉動，而磁光盤7a、7b、7c和7d的相應一個被芯軸驅動，這些浮置滑塊53a、53b、53c和53d中的相應一個在相應的磁光盤上掃掠。
浮置滑塊53a、53b、53c和53d分別合并有物鏡54a、54b、54c和54d。每個物鏡54a、54b、54c和54d將從光源單元2發(fā)出的并通過光傳輸器4導引到第一到第四拾取頭5a、5b、5c和5d中相應一個的光線匯聚，并將光線照射到第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d的相應一個上。通過物鏡54a、54b、54c和54d中相應一個匯聚的并照射到第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d相應一個上的光線在磁光盤的信號記錄表面上形成光點。信號將被寫入到磁光盤上光點形成的地方，同樣信號也可以從磁光盤該區(qū)域讀出。
同樣，在利用第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d作為光盤7的光盤驅動器1中，浮置滑塊53a、53b、53c和53d分別合并有磁線圈(未示出)以及物鏡54a、54b、54c和54d。在信號記錄過程中，磁場施加到第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d每一個的光點形成的部分上，以將信號寫入磁光盤的該部分中。
此外，支承臂51a、51b、51c和51d在其自由端分別設置有光路彎曲反射鏡55a、55b、55c和55d，該反射鏡將已被光傳輸器4導引的光線反射到支承臂51a、51b、51c和51d每一個的自由端，以用于入射到第一到第四物鏡54a、54b、54c和54d的相應一個上，該反射鏡也將來自第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d相應一個的返回光線向光傳輸器4反射。
第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d安裝在光盤旋轉驅動器6上。這個光盤旋轉驅動器6包括芯軸電機61和控制芯軸電機61工作的電機控制電路(未示出)。第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d與芯軸電機61的芯軸61a一同安裝，并因此它們由芯軸電機61驅動以恒定角速度一同旋轉。
在這種光盤驅動器1中，從光源單元2發(fā)出的光線將經由光傳輸器4傳輸到第一到第四拾取頭5a、5b、5c和5d中所選定的一個上。被安裝在所選定拾取頭上的物鏡匯聚的光線照射到被芯軸電機61一同轉動的第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d中對應于所選定拾取頭的一個上。同樣，來自該磁光盤的返回光線由光傳輸器4傳輸到信號探測器3。
信號探測器3包括偏振分光器71，以偏振并分離從磁光盤反射并由光傳輸器4傳輸的返回光線；第一光電探測器72，以接收來自偏振分光器71的一個偏振光分量并將其轉化為電信號；以及第二光電探測器73，以接收來自偏振分光器71的另一個偏振光分量并將其轉化為電信號。
基于由第一光電探測器72接收并光電轉化的光線所導致的探測信號和由第二光電探測器73接收并光電轉化的光線所導致的探測信號，信號探測器3將產生來自磁光盤的讀取信號、諸如尋軌誤差信號、聚焦誤差信號、位置信息等的伺服控制信號。應指出的是，作為來自磁光盤的讀取信號的磁光信號從分別來自第一光電探測器72和來自第二光電探測器73的探測信號的差值獲得。
以下將描述由光盤驅動器1進行的用于讀取記錄在第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d每一個上的信號的操作。應指出的是，將以示例的形式描述讀取記錄在第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d中第一個磁光盤(7a)上記錄的信號的操作，而對于從其他磁光盤7b、7c和7d中每一個讀取信號的操作將類似地進行。
對于讀取記錄在第一磁光盤7a上的信號，首先，第一到第四磁光盤7a、7b、7c和7d被芯軸電機61一同旋轉。標識第一拾取頭5a當前位置的位置信息被探測，而諸如音圈電機等的旋轉驅動器將投入工作，即基于位置信息轉動支承臂51a，且浮置滑塊53a被送到第一磁光盤7a上的預定位置處。
接著，讀取光線從光源11發(fā)出。從光源11發(fā)出的光線被組合透鏡12匯聚，傳輸通過分光器13并入射到光路選擇器14上。
入射到光路選擇器14上的光線被第一反射鏡22反射，并然后被第二反射鏡23反射，以入射到從第一到第四偏振保持光纖15a、15b、15c和15d中選定的第一偏振保持光纖15a上。
在第一偏振保持光纖15a上的入射光線傳播通過芯部31，同時在第一偏振保持光纖15a的芯部31和包殼32之間的邊界上重復全反射，從而傳輸到支承臂51a的自由端。此時，由第一偏振保持光纖15a傳輸的光線將由于第一偏振保持光纖15a的二次折射而在場振動分量之間產生相差。
離開第一偏振保持光纖15a的光線穿過第一相差發(fā)生器16a。此時，已經穿過第一偏振保持光纖15a并穿過第一相差發(fā)生器16a的光線將具有一相差，該相差將抵消由于第一偏振保持光纖15a的二次折射而產生的場振動分量間的相差或由π的整數倍倍乘該相差。從而，有可能有效地防止第一偏振保持光纖15a的二次折射對磁光信號的探測產生不利地影響。
已經穿過第一相差發(fā)生器16a的光線被光路彎曲反射鏡55a反射，以入射到合并于第一拾取頭5a的浮置滑塊53a中的物鏡54a上。此時，浮置滑塊53a被提供有由第一磁光盤7a轉動而產生的氣流，并被浮置到第一磁光盤7a之上一預定量。
入射到物鏡54a上的光線被物鏡匯聚，以作為線性偏振光線照射到第一磁光盤7a上的預定位置處。從而，光點形成在第一磁光盤7a的預定位置處。
作為線性偏振光線照射到第一磁光盤7a預定位置處的光線具有在作用于該位置處磁場(記錄信號)影響下旋轉的偏振軸。來自第一磁光盤7a的返回光線再次以被旋轉的偏振軸經由物鏡45a和光路彎曲反射鏡55a入射到第一相差發(fā)生器16a上。
已經穿過第一相差發(fā)生器16a的返回光線被第一偏振保持光纖15a傳輸。此時，當返回光線通過第一偏振保持光纖15a傳播時在場振動分量之間產生的相差將被返回光線穿過第一相差發(fā)生器16a時產生的相差抵消，或被π的整數倍倍乘。
被第一偏振保持光纖15a傳輸的返回光線經由光路選擇器14到達分光器13，并被分光器13反射向偏振分光器71。
從而返回光線到達將偏振并分離返回光線的偏振分光器71。即，已經到達偏振分光器71的返回光線的一個偏振分量透射過偏振分光器71，而另一個偏振分量被偏振分光器71反射。
透射過偏振分光器71的那個偏振光分量被第一光電探測器72接收或探測。同樣，被偏振分光器71反射的另一個偏振光分量被第二光電探測器73接收。由第一光電探測器72和第二光電探測器73接收的返回光線作為探測信號被第一光電探測器72和第二光電探測器73光電轉化并探測。
基于這些探測信號，就產生了來自第一磁光盤7a的讀取信號(磁光信號)、伺服控制信號等。
在根據本發(fā)明的光盤驅動器1中，從光源11發(fā)出的光線和來自磁光盤7a、7b、7c和7d的返回光線被偏振保持光纖15傳輸，如前所述。在通過偏振保持光纖15傳輸的光束中由于該光纖的二次折射而產生的場振動分量之間的相差被由相差發(fā)生器16產生的相差抵消，或被π的整數倍倍乘。從而，在這種光盤驅動器1中，有可能抑制偏振保持光纖15的二次折射對磁光信號的探測的影響，從而，允許正確地探測磁光信號。
以下將進一步說明在通過偏振保持光纖15傳輸的光線由于該光纖的二次折射而產生的相差被相差發(fā)生器16產生的相差抵消或被π的整數倍倍乘二次折射引起的相差的原理。
示于圖4中的PANDA型偏振保持光纖15的反彈模式的色散特性在圖6中加以說明。圖6示出使脈沖信號在偏振保持光纖15中產生延遲失真的多模色散。在圖6中，垂直軸表示規(guī)范化頻率V，而水平軸表示規(guī)范化傳播系數β/k。應指出的是，規(guī)范化頻率V是無單位的，并由V＝(2πa/λ)(n芯部2-n包殼2)1/2給出(其中a是芯部31的半徑，λ是光線的波長，n芯部是芯部31的折射率，而n包殼是包殼32的折射率)。同樣，規(guī)范化傳播系數β/k是沿偏振保持光纖15長度的光線傳播系數β被波數k＝2π/λ的除數。
參照圖7，以沿圖4所示垂直于圖4中X和Y軸的偏振保持光纖15長度(Z軸方向)截取的剖面圖形式示出芯部31及其附近部分。以下將參照圖7描述傳播系數β和波數k之間的關系。
假設具有傳播角θ的光線通過芯部31傳播時，在傳播方向的光線傳播系數可以由n芯部k表示，而在Z軸方向傳播的光線的傳播系數β可以由β＝n芯部kcosθ給出。規(guī)范化傳播系數β/k可以由β/k＝n芯部cosθ給出。即，眾所周知的是，傳播角θ越小，規(guī)范化傳播系數β/k越接近芯部31的折射率n芯部，而在傳播角θ較大的角度θ截止處，規(guī)范化傳播系數β/k為包殼32的折射率n包殼。因此，當規(guī)范化傳播系數β/k近似于芯部31的折射率n芯部時，光線可以在芯部31內反彈，以通過偏振保持光纖15傳播，而當規(guī)范化傳播系數β/k近似于包殼32的折射率n包殼時，光線不能在芯部31內反彈，而幾乎不通過偏振保持光纖15傳播。
以下將參照圖6描述通過偏振保持光纖15傳播的光線的反彈模式。
用于通過無二次折射芯部31傳播的光線的反彈模式被衰減，但如果存在二次折射，則該衰減將被消除，且該模式將被分成兩個反彈模式HE11，x和HE11，y，如圖6所示。應指出的是，術語“衰減”意味著反彈模式自由度減小。如圖6所示，只有HE11，x和HE11，y模式允許形成可以傳播的規(guī)范化頻率V的范圍。該范圍被稱作“偏振保持區(qū)”，其中偏振保持光纖15可以良好地工作。因此，當規(guī)范化頻率V具有上述范圍內的值時，偏振保持光纖15的芯部31將具有二次折射。
當規(guī)范化頻率V取大于偏振保持區(qū)的較大值時，傳播為多模形式，導致磁光信號光線幾乎不能傳播的多模色散。將導致多模色散的規(guī)范化頻率V的波長一般被稱為“截止波長”。應指出的是，前面所述的偏振保持光纖15為商業(yè)可用的。在這種商業(yè)可用的偏振保持光纖中，當來自半導體激光器的具有633nm波長λ的光線傳輸時，雙折射率差值為6×10-4數量級，而截止波長約為600nm。偏振保持光纖15的折射率分布方向可以在偏振保持光纖15從其制造商提供處獲知。
圖8是光線沿其向磁光盤7傳播的光路的示意圖，其中包括了偏振保持光纖15，而圖9到11示意性示出了從光線傳播方向看到的向磁光盤7傳播的光線的偏振狀態(tài)。參照這些附圖，將描述如何通過設置在光路內的相差發(fā)生器16補償由于光線通過偏振保持光纖15時偏振保持光纖15的二次折射而產生的場振動分量之間的相差。應指出的是，光路選擇器14在圖8中省略，而光路選擇器14的該對反射鏡22和23中每一個優(yōu)選地具有形成在其反射表面上的介電薄膜，正如前面所述的，且場振動分量之間相差的反射導致的變化量應設定為π的整數倍。
從光源11發(fā)出并通過組合透鏡12和分光器13傳播的光線為線性偏振光線。其入射到偏振保持光纖15上，且偏振軸相對偏振保持光纖15的X軸傾斜45度，如圖9所示。應指出的是，圖9示出從光線傳播方向看到的在圖8中箭頭A所示位置處的光線偏振狀態(tài)。
該光線將通過偏振保持光纖15傳播。在傳播過程中，光線將在由于偏振保持光纖15的二次折射產生的相差影響下橢圓偏振或圓偏振。
在由于偏振保持光纖15的二次折射產生的相差影響下已經橢圓偏振或圓偏振的光線將入射到以晶軸X和Y與偏振保持光纖15的前移相位軸(X軸)和延遲相位軸(Y軸)重合的方式設置的相差發(fā)生器16上。應指出的是，圖10示出從光線傳播方向看到的圖8中箭頭B所示位置處光線的偏振狀態(tài)。此時，相差發(fā)生器16的延遲(光線場振動分量的相位延遲)應設定為抵消由于偏振保持光纖15二次折射產生的相差的值，或由π的整數倍倍乘相差的值。
由于偏振保持光纖15的二次折射產生的場振動分量之間的相差取決于長度和雙折射率，并將在偏振保持光纖15的長度和雙折射率變化時改變。因此，為了吸收場振動分量之間相差的變化，相差發(fā)生器16的延遲必須調節(jié)。相差發(fā)生器16的延遲可以例如通過改變光線所透射的雙折射晶體41和42的厚度d1和d2而予以簡單調節(jié)，如上所述。應指出的是，如前面已經描述的，相差發(fā)生器16a、16b、16c和16d分別對應于多個偏振保持光纖15a、15b、15c和15d設置，相差發(fā)生器16a、16b、16c和16d每一個的延遲應事先調整，以便此后不需再調整。
入射到相差發(fā)生器16上的光線穿過相差發(fā)生器，以產生一相差，該相差將抵消由于偏振保持光纖15的二次折射產生的相差，或由π的整數倍倍乘二次折射引起的相差。結果，光線將呈現如圖11所示的線性偏振，并將離開相差發(fā)生器16。應指出的是，圖11示出從光線傳播方向看到的圖8中箭頭C所示位置處光線的偏振狀態(tài)。
由于穿過相差發(fā)生器16而呈現線性偏振的光線入射到物鏡54上，物鏡將該光線照射到磁光盤7上的預定記錄位置。從而，將在磁光盤7的預定記錄位置處形成光點。
從光源11發(fā)出并向磁光盤7傳播的光線的場振動分量的相位變化將利用Jones矩陣加以解釋。Jones矩陣是光線偏振狀態(tài)的符號表示，而從光源11發(fā)出的光線的偏振狀態(tài)由以下表達式(4)給出 假設由于偏振保持光纖15的二次折射產生的場振動分量之間的相差為Δ，從光源11發(fā)出的光線所受到的偏振變化由以下表達式(5)給出 其中i是虛數，而Δ是由于偏振保持光纖二次折射引起的相差。
由于其晶軸X和Y設置成與偏振保持光纖15的前移軸和延遲軸重合的相差發(fā)生器16而產生的場振動分量相位變化由以下表達式(6)給出 其中i是虛數，而Δ是由于偏振保持光纖二次折射引起的相差。
上述表達式(4)、(5)、和(6)的乘積將產生以下表達式(7)Expi-Δ200Exp-i-Δ2ExpiΔ200Exp-iΔ211=11---(7)]]>如從表達式(7)所知道的，從光源11發(fā)出的光線的偏振狀態(tài)被保留。即，從光源11發(fā)出的線性偏振光線通過偏振保持光纖15傳輸，并然后穿過相差發(fā)生器16。從而，光線的偏振狀態(tài)被保持并在保持其偏振狀態(tài)的同時照射到磁光盤7上。應指出的是，為了記錄磁光信號，形成在磁光盤7上的光點的溫度被升高到居里點以上。同樣，為了讀取磁光信號，從來自磁光盤7的反射光中探測在Kerr效應下偏振平面的旋轉，即，Kerr旋轉。
接著，將在下面參照圖8和12到15描述來自光盤7的返回光線的偏振狀態(tài)，這些附圖示出了從返回光線傳播方向看到的返回光線偏振狀態(tài)。
來自磁光盤7的返回光線具有在Kerr效應下旋轉的偏振平面，如圖12所示，而其再次入射到相差發(fā)生器16上，同時處于圖13所示的偏振狀態(tài)。應指出的是，圖13示出從返回光線傳播方向看到的在圖8中箭頭C所示位置處的返回光線的偏振狀態(tài)。
入射到相差發(fā)生器16上的返回光線在返回光線穿過相差發(fā)生器16時產生的相差影響下為橢圓偏振或圓偏振。穿過相差發(fā)生器16的返回光線再次入射到偏振保持光纖15，同時處于如圖14所示的橢圓或圓偏振。應指出的是，圖14示出從返回光線的傳播方向看到的在圖8中箭頭B所示位置的返回光線的偏振狀態(tài)。
入射到偏振保持光纖15的返回光線將通過光纖15傳播。在傳播過程中，返回光線在由于偏振保持光纖15的二次折射所產生的相差影響下將呈現出線性偏振，且保持Kerr旋轉角，并離開偏振保持光纖15。應指出的是，圖15示出從返回光線的傳播方向看到的在圖8中箭頭A所示位置的返回光線的偏振狀態(tài)。
呈現線性偏振且保持Kerr旋轉角、離開偏振保持光纖15的返回光線被分光器13反射，然后被偏振分光器71偏振并分離，并被第一和第二光電探測器72和73接收。從而，將探測到磁光信號。
下面將利用Jones矩陣解釋來自磁光盤7的返回光線的場振動分量的相位變化。
由于來自磁光盤7的返回光線受到Kerr旋轉，其偏振狀態(tài)由以下表達式(8)給出 其中θ是Kerr旋轉角。
由表達式(8)示出的已通過Kerr旋轉角旋轉的線性偏振返回光線將入射到相差發(fā)生器16上。由相差發(fā)生器16產生的場振動分量的相位變化由上面的表達式(6)給出。同樣，已經穿過相差發(fā)生器16的返回光線將入射到偏振保持光纖15上。由于偏振保持光纖15的二次折射產生的場振動分量之間的相差變化由上面的表達式(5)給出。表達式(8)、(6)和(5)的乘積產生下面的表達式(9)ExpiΔ200Exp-iΔ2Expi-Δ200Exp-iΔ2cosθ-sinθsinθcosθ-11---(9)]]>→-cosθ-sinθ-sinθ+cosθ]]>從上面的表達式(9)可以知道已經穿過相差發(fā)生器16并通過偏振保持光纖15向第一和第二光電探測器72和73導引的返回光線是線性偏振的。
從第一和第二光電探測器72和73看到，已經穿過相差發(fā)生器16并傳播過偏振保持光纖15的返回光線的偏振狀態(tài)由以下表達式(10)給出cosθ+sinθ-sinθ+cosθ---(10)]]>上述表達式(10)的分解將產生下面的表達式(11)cos(-θ)-sin(-θ)sin(-θ)cos(-θ)11---(11)]]>上述表達式(11)意味著從光源11發(fā)出的線性偏振光線的偏振軸旋轉了-θ。即，可以知道保持了返回光線的Kerr旋轉角。
如上面已經描述的，根據本發(fā)明的光盤驅動器1改進成當從光源11發(fā)出的光線傳播穿過偏振保持光纖15所產生的場振動分量之間的相差以及當來自磁光盤的返回光線傳播穿過偏振保持光纖15時產生的場振動分量之間的相差被相差發(fā)生器16產生的相差抵消，或由π的整數倍倍乘。因此，在這種光盤驅動器1中，從光源11發(fā)出的線性偏振光線在保持線性偏振的同時照射到磁光盤7上，而由磁光盤7反射的、且其偏振軸由Kerr旋轉角旋轉的線性偏振返回光線作為保持Kerr旋轉角的線性偏振光線入射到第一和第二光電探測器72和73上，以正確地探測出來自磁光盤7的磁光信號。
應指出的是，上面已經描述了根據本發(fā)明的光盤驅動器1的實施例，其中四個相差發(fā)生器16a、16b、16c和16d分別對應于四個偏振保持光纖15a、15b、15c和15d設置，而光盤驅動器1可以改進為在光線傳播穿過偏振保持光纖15a、15b、15c和15d每一個時產生的場振動分量之間的相差可以通過利用單一相差發(fā)生器16而予以抵消或由π的整數倍倍乘，如圖16所示。在后一情況下，相差發(fā)生器16要設置在分光器13和光路選擇器14之間。
通過利用相差發(fā)生器16將光線傳播穿過偏振保持光纖15a、15b、15c和15d每一個時產生的場振動分量之間的相差抵消或由π的整數倍倍乘，有可能以較少數量的零件和較低的成本制造光盤驅動器1。然而，在這種情況下，如果在各偏振保持光纖15a、15b、15c和15d中存在長度和雙折射率的不同，則需要對應每個偏振保持光纖15a、15b、15c和15d調節(jié)上述相差發(fā)生器16的延遲。
同樣，上面已經描述了光盤驅動器1，其中安裝了四個磁光盤7a、7b、7c和7d，而信號向四個磁光盤7a、7b、7c和7d的選定一個中寫入及/或從四個磁光盤7a、7b、7c和7d的選定一個中讀出。然而，本發(fā)明當然不局限于“四個”磁光盤7，而是根據本發(fā)明，光盤驅動器1可以用于向一單獨的磁光盤7寫入及/或從一單獨的磁光盤7讀出。在這種情況下，光路選擇器14變得不需要了，且將只分別設置一單獨的偏振保持光纖15、相差發(fā)生器16和單獨的拾取頭5。
同樣，在上面已經描述了一種光盤驅動器1，其中，磁光盤7a、7b、7c和7d安裝到芯軸電機61的芯軸61a上。然而，本發(fā)明不局限于上述實施例，而可以應用于這種光盤驅動器，其中光盤7可裝載到驅動單元中并從該單元中可卸載，或可以應用于所謂的盤片可卸載型光盤驅動器。
此外，本發(fā)明已經對磁光盤用作光盤7的光盤驅動器1加以描述。然而，在本發(fā)明中，用作光盤驅動器1中的光盤類型不限于磁光盤型，而以CD(致密盤)為代表的凹坑-圖形類型盤片以及以DVD-RAM(數字視頻盤片-隨機存取存儲器)為代表的相變盤片也可以用作光盤7。同樣在凹坑-圖形類型盤片或相變盤片用作上述光盤驅動器1中的光盤7情況下，讀取信號可以基于來自光盤7的返回光線量中的變化而無困難地讀出。
在如上所述，多個光盤7用于光盤驅動器1中的情況下，多個光盤可以包括相同類型或不同類型的一個。
工業(yè)應用性在根據本發(fā)明的光盤驅動器中，在穿過偏振保持光纖的光線中產生的場振動分量之間的相差可以由相差發(fā)生器產生的相差抵消，或被π的整數倍倍乘，從而，允許正確地探測出磁光信號。因此，根據本發(fā)明的光盤驅動器兼容包括磁光盤在內的所有類型的光盤。
權利要求
1.一種光盤驅動器，包括用于旋轉光盤的裝置；發(fā)出用于向光盤寫入信號及/或從光盤讀取信號的光線的光源；拾取頭，其內安裝了將光源發(fā)出的光線匯聚的物鏡，且該拾取頭在被旋轉裝置轉動的光盤上掃掠，以將被物鏡匯聚的光線照射到光盤上；用于接收作為從拾取頭向光盤照射并從光盤反射的光線的一部分的返回光線并從返回光線中探測信號的裝置；以及用于將從光源發(fā)出的光線向拾取頭傳輸以及將來自光盤的返回光線向信號探測裝置傳輸的裝置；光傳輸裝置包括偏振保持光纖和相差產生裝置，以用相差產生裝置產生的相差抵消當向拾取頭傳播的光線或向信號探測裝置傳播的光線通過偏振保持光纖引導時產生的電場振動分量之間的相差，或用π的整數倍倍乘該相差。
2.如權利要求1所述的光盤驅動器，其特征在于，相差產生裝置為一對楔形雙折射晶體的組合，所述晶體的晶軸彼此垂直。
3.如權利要求1所述的光盤驅動器，其特征在于，光盤是磁光盤。
4.一種光盤驅動器，包括用于一同旋轉多個光盤的裝置；發(fā)出用于向多個光盤寫入及/或從光盤讀取信號的光線的光源；對應于多個光盤設置的多個拾取頭，每個拾取頭其上安裝了物鏡以將從光源發(fā)出的光線匯聚，且拾取頭在被光盤旋轉裝置轉動的適當光盤上掃掠，以將被物鏡匯聚的光線照射到該光盤上；用于接收返回光線的裝置，其中返回光線為從多個拾取頭中相應一個向光盤照射的光線的一部分，以探測由該光線攜帶的信號；以及用于將從光源發(fā)出的光線傳輸到多個拾取頭的每一個上并將來自光盤的返回光線傳輸到信號探測裝置的裝置；光傳輸裝置，包括對應于多個光盤的多個偏振保持光纖；用于在從光源發(fā)出的光線的光路和向信號探測裝置傳播的返回光線光路之間作出選擇的光路選擇裝置；以及用于產生相差的裝置，在向拾取頭傳播的光線或向信號探測裝置傳播的返回光線穿過由光路選擇裝置選定的一個偏振保持光纖時產生的場振動分量之間的相差被相差產生裝置產生的相差抵消或被π的整數倍倍乘。
5.如權利要求4所述的光盤驅動器，其特征在于，當光線或返回光線的路徑被光路選擇裝置從一個改變?yōu)榱硪粋€時，向拾取頭傳播的光線或向信號探測裝置傳播的返回光線中產生的場振動分量之間的相差被π的整數倍倍乘。
6.如權利要求4所述的光盤驅動器，其特征在于，相差產生裝置為一對楔形雙折射晶體的組合，該晶體的晶軸彼此垂直。
7.如權利要求4所述的光盤驅動器，其特征在于，相差產生裝置分別安裝在多個拾取頭上。
8.如權利要求4所述的光盤驅動器，其特征在于，相差產生裝置設置在光路選擇裝置和光源及信號探測裝置之間。
9.如權利要求4所述的光盤驅動器，其特征在于，多個光盤中至少一個是磁光盤。
全文摘要
從光源(11)發(fā)出的光線或磁光盤(7a、7b、7c或7d)反射的返回光線利用偏振保持光纖(15a、15b、15c或15d)傳輸。相差產生裝置(16a、16b、16c和16d)分別設置在這些光束的光路上,在光線中由于偏振保持光纖(15a、15b、15c或15d)的二次折射而產生的場振動分量之間的相差被相差產生裝置(16a、16b、16c和16d)產生的相差抵消,或被π的整數倍倍乘。
文檔編號G11B7/135GK1363089SQ01800261
公開日2002年8月7日 申請日期2001年2月21日 優(yōu)先權日2000年2月21日
發(fā)明者堀江和由 申請人:索尼公司