截止值及流體飽和度確定方法、裝置的制造方法
【技術(shù)領(lǐng)域】
[0001] 本發(fā)明涉及石油勘探技術(shù)領(lǐng)域，具體的講是致密油核磁共振T2截止值及流體飽和 度確定方法及裝置。
【背景技術(shù)】
[0002] 核磁共振實驗技術(shù)是目前監(jiān)測巖石可動流體飽和度的一項重要技術(shù)。核磁共振實 驗中T2弛豫時間譜包含巖石孔隙結(jié)構(gòu)分布和所含流體的信息，這種信息是核磁共振實驗 測定巖石可動流體飽和度的基礎(chǔ)所在。T2分布與孔隙尺寸相關(guān)。較大孔隙中的可動流體與 巖石孔隙固體表面作用力弱，T2弛豫時間較大，相比而言，束縛流體與巖石孔隙固體表面作 用力強，T2弛豫時間較小。
[0003] T2截止值的研宄是核磁實驗進行可動流體與束縛流體區(qū)分的關(guān)鍵，大于T2截止 值信號流體為可動流體，相應的為束縛流體。目前確定T2截止值主要有儲層系數(shù)與T2截 止值關(guān)系計算、毛管力與T2截止值的關(guān)系計算、T2幾何平均值求取、陰離子交換容量計算、 T2譜峰形態(tài)、離心實驗等方法。
[0004] 離心法是現(xiàn)有技術(shù)中計算T2截止值最為普遍與準確的方法。盡管如此，離心法測 定T2截止值并不是適合于所有的致密油。圖1為離心實驗準確測定致密油中束縛水飽和度 適用性示意圖。其中，圖I(A):大孔型樣品含水飽和度與離心力關(guān)系；圖I(B):大孔與小孔 并存型樣品離心樣品含水飽和度與離心力關(guān)系，圖I(C):大孔型樣品孔隙分布，圖I(D):大 孔與小孔并存型樣品樣品孔隙分布。Sw :含水飽和度；Swi :樣品實際束縛水飽和度；Swi' ： 離心實驗測定束縛水飽和度；P :離心實驗最大離心力；R :孔喉半徑；Pl :大孔型樣品可動 水離心出所需要的最大離心力；P2 :大孔與小孔并存型樣品小孔中可動水離心出所需要的 最小離心力；P3 :大孔與小孔并存型樣品小孔中可動水離心出所需要的最大離心力；）。
[0005] 如圖I(C)所示為大孔型樣品孔隙分布，對于孔隙分布為單峰型的大孔型樣品， 如圖I(A)所示，如果孔隙中可動水離心出所需要的最大離心力P/j、于離心實驗最大離心 力P，在實驗過程中，隨著離心力的逐漸增加，含水飽和度快速降低，當離心力達到？ 1并進一 步增加至P時，含水飽和度則基本沒有較大變化，此時即認為樣品的束縛水飽和度為Swi。 實驗測定的可動水與束縛水含量是準確的。但是對于如圖I(D)所示的孔隙分布為雙峰型 的大孔與小孔并存型樣品，如圖I(B)所示，由于小孔隙中可動水離心出所需要的最小離心 力P 1大于離心實驗最大離心力P，則實驗測定過程中即使達到了最大離心力P，也無法將小 孔中的可動水離出。但是實際離心實驗過程中，由于含水飽和度的變化在離心力從零至P 1 逐漸增加的過程匯總快速降低，而？:至P過程中，含水飽和度同樣基本沒有較大變化，此時 實驗結(jié)論則錯誤性地將實驗測得的束縛水飽和度Swi'認為是實際的束縛水飽和度，因此此 時計算得到可動水與束縛水含量是不準確的。只有當離心力增加足夠大達到小孔中可動水 離心出所需要的最小離心力？ 2時，隨著壓力的增加，小孔中的可動水才能夠離心出，此時的 束縛水飽和度為圖IB中的Swi。
[0006] 由此可見，實際的離心實驗在處理致密油特別是孔隙非均質(zhì)性強的樣品時，存在 諸多不準確性。離心實驗中的離心力需要足夠大才能夠?qū)⑿】字械目蓜铀x心出，但是目 前離心實驗技術(shù)中的離心力往往不能夠達到相應要求，最重要的是，很難將孔隙分布與離 心力進行定量對應。

【發(fā)明內(nèi)容】

[0007] 為更加準確、真實的確定致密油核磁共振信號T2截止值，本發(fā)明實施例提供了一 種致密油核磁共振!^截止值確定方法，方法包括：
[0008] 對待測樣品進行碳含量測定，生成碳含量測定結(jié)果；
[0009] 根據(jù)所述碳含量測定結(jié)果確定待測樣品的孔喉半徑下限值；
[0010] 根據(jù)所述孔喉半徑下限值和待測樣品的巖心弛豫率確定對應的！^截止值。
[0011] 此外，本發(fā)明實施例還提供一種致密油核磁共振!^截止值確定裝置，包括：
[0012] 測定模塊，用于對待測樣品進行碳含量測定，生成碳含量測定結(jié)果；
[0013] 孔喉半徑下限值確定模塊，用于根據(jù)所述碳含量測定結(jié)果確定待測樣品的孔喉半 徑下限值；
[0014] !^截止值確定模塊，用于根據(jù)所述孔喉半徑下限值和待測樣品的巖心弛豫率確定 對應的！^截止值。
[0015] 同時，利用上述獲得的T2截止值，利用大于T 2截止值信號幅值面積與總信號幅值 面積比值即可計算可動流體飽和度，本發(fā)明還提供一種可動流體飽和度確定方法，方法包 括：
[0016] 確定待測樣品的！^截止值；
[0017] 根據(jù)確定的T2截止值的信號幅值面積與總信號面積比值確定可動流體飽和度，其 中確定待測樣品的T 2截止值包括：
[0018] 對待測樣品進行碳含量測定，生成碳含量測定結(jié)果；
[0019] 根據(jù)所述碳含量測定結(jié)果確定待測樣品的孔喉半徑下限值；
[0020] 根據(jù)所述孔喉半徑下限值和待測樣品的巖心弛豫率確定對應的！^截止值。
[0021] 同時，本發(fā)明還提供一種可動流體飽和度確定裝置，裝置包括：
[0022] 截止值確定模塊，用于確定待測樣品的！^截止值；
[0023] 飽和度確定模塊，用于根據(jù)確定的!^截止值的信號幅值面積與總信號面積比值確 定可動流體飽和度，其中截止值確定模塊包括：
[0024] 測定模塊，用于對待測樣品進行碳含量測定，生成碳含量測定結(jié)果；
[0025] 孔喉半徑下限值確定模塊，根據(jù)所述碳含量測定結(jié)果確定待測樣品的孔喉半徑下 限值；
[0026] !^截止值確定模塊，用于根據(jù)所述孔喉半徑下限值和待測樣品的巖心弛豫率確定 對應的！^截止值。
[0027] 本方案利用實際樣品測定的致密油可動流體孔喉半徑下限值求取T2截止值，由于 實際樣品測定的致密油可動流體孔喉半徑下限值采用由粗變細孔喉測定碳含量逐漸逼近 的方法，其數(shù)值真實反映了油在吼道中實際能夠充注的最小半徑值，即可動孔喉半徑下限 值，因此本方法相比離心法等其他方法更加具有真實性。此外，現(xiàn)有技術(shù)進行離心實驗中的 離心力需要足夠大才能夠?qū)⑿】字械目蓜铀x心出，但是目前離心實驗技術(shù)中的離心力往 往不能夠達到相應要求，最重要的是，在實際離心實驗中很難判定是否已經(jīng)完全將可動水 離心出巖心，只能通過判斷可動水隨著離心力繼續(xù)增大不再明顯減少就停止離心，而這種 判斷明顯不具備科學性。本方案通過準確測定致密油可動流體孔喉半徑下限值，帶入公式 即可準確求取T 2截止值，進而求取準確的可動流動飽和度。
[0028] 為讓本發(fā)明的上述和其他目的、特征和優(yōu)點能更明顯易懂，下文特舉較佳實施例， 并配合所附圖式，作詳細說明如下。
【附圖說明】
[0029] 為了更清楚地說明本發(fā)明實施例或現(xiàn)有技術(shù)中的技術(shù)方案，下面將對實施例或現(xiàn) 有技術(shù)描述中所需要使用的附圖作簡單地介紹，顯而易見地，下面描述中的附圖僅僅是本 發(fā)明的一些實施例，對于本領(lǐng)域普通技術(shù)人員來講，在不付出創(chuàng)造性勞動的前提下，還可以 根據(jù)這些附圖獲得其他的附圖。
[0030] 圖1為現(xiàn)有技術(shù)中進行離心實驗準確測定致密油中束縛水飽和度適用性示意圖；
[0031] 圖2為本發(fā)明提供的一種致密油核磁共振T2截止值確定方法的流程圖；
[0032] 圖3為本發(fā)明實施例中提供的確定待測樣品的孔喉半徑下限值的流程圖；
[0033] 圖4為本發(fā)明提供的一種致密油核磁共振T2截止值確定裝置的框圖；
[0034] 圖5為本發(fā)明實施例中確定致密砂巖儲層聚集孔喉半徑下限測定方法原理圖；
[0035] 圖6為本發(fā)明方法計算得到的T2截止值與現(xiàn)有技術(shù)計算得到的T 2截止值的結(jié)果 比較圖。
【具體實施方式】
[0036] 下面將結(jié)合本發(fā)明實施例中的附圖，對本發(fā)明實施例中的技術(shù)方案進行清楚、完 整地描述，顯然，所描述的實施例僅僅是本發(fā)明一部分實施例，而不是全部的實施例。基于 本發(fā)明中的