本發(fā)明涉及一種全極化雙基地雷達(dá)目標(biāo)動(dòng)態(tài)回波模擬方法，尤其是指一種基于極化理論、空間坐標(biāo)轉(zhuǎn)換理論獲得實(shí)際全極化雙基地雷達(dá)觀測(cè)目標(biāo)的動(dòng)態(tài)回波，屬于雷達(dá)仿真技術(shù)領(lǐng)域。

背景技術(shù)：

單基地雷達(dá)目標(biāo)極化特性研究已經(jīng)取得很大進(jìn)展，通過電磁計(jì)算和暗室測(cè)量數(shù)據(jù)研究目標(biāo)極化特性是一個(gè)重要手段，需要注意的是極化坐標(biāo)系與實(shí)際雷達(dá)測(cè)量之間的差異。隨著雙基地雷達(dá)逐步發(fā)展并投入實(shí)際應(yīng)用，目標(biāo)雙基地極化特性也受到關(guān)注。雙基地雷達(dá)由于收發(fā)分置，發(fā)射站和接收站的極化坐標(biāo)系存在差異，在考慮接收站動(dòng)態(tài)回波時(shí)必須同時(shí)考慮發(fā)射站和接收站的極化方式，特別是兩個(gè)站相距較遠(yuǎn)時(shí)(幾百公里以上)，存在的坐標(biāo)轉(zhuǎn)換也更復(fù)雜。為了結(jié)合目標(biāo)電磁計(jì)算數(shù)據(jù)分析實(shí)際雙基地雷達(dá)測(cè)量該目標(biāo)的能力以及目標(biāo)的動(dòng)態(tài)回波特性，通過靜態(tài)電磁計(jì)算數(shù)據(jù)模擬全極化雙基地雷達(dá)目標(biāo)動(dòng)態(tài)回波的問題亟待解決。

技術(shù)實(shí)現(xiàn)要素：

本發(fā)明的目的在于提供一種全極化雙基地雷達(dá)目標(biāo)動(dòng)態(tài)回波模擬方法，利用靜態(tài)計(jì)算電磁散射特性數(shù)據(jù)模擬全極化雙基地雷達(dá)目標(biāo)動(dòng)態(tài)回波，為目標(biāo)動(dòng)態(tài)雙基地散射特性研究和雙基地雷達(dá)探測(cè)能力分析提供數(shù)據(jù)支撐。該方法利用目標(biāo)坐標(biāo)系、發(fā)射站直角坐標(biāo)系、接收站直角坐標(biāo)系、極化坐標(biāo)系以及目標(biāo)姿態(tài)之間的轉(zhuǎn)換關(guān)系，先解算得到發(fā)射站和接收站在目標(biāo)坐標(biāo)系的觀測(cè)角、發(fā)射站和接收站極化相對(duì)于目標(biāo)坐標(biāo)系極化的旋轉(zhuǎn)角，然后通過查表插值與極化坐標(biāo)旋轉(zhuǎn)得到雙基地接收站的動(dòng)態(tài)回波。

實(shí)現(xiàn)本發(fā)明的技術(shù)方案是，首先建立目標(biāo)坐標(biāo)系、發(fā)射站直角坐標(biāo)系、接收站直角坐標(biāo)系、極化坐標(biāo)系，然后通過發(fā)射站位置、接收站位置以及目標(biāo)位置和姿態(tài)，解算發(fā)射站和接收站在目標(biāo)坐標(biāo)系的觀測(cè)角(俯仰角和方位角)，然后利用目標(biāo)姿態(tài)、發(fā)射站和接收站位置以及視線角求解發(fā)射站和接收站極化相對(duì)于目標(biāo)坐標(biāo)系極化的旋轉(zhuǎn)角，最后先通過觀測(cè)角查表并插值得到目標(biāo)坐標(biāo)系中的散射矩陣，再通過極化旋轉(zhuǎn)角進(jìn)行坐標(biāo)旋轉(zhuǎn)得到雙基地接收站的動(dòng)態(tài)回波。

本發(fā)明一種全極化雙基地雷達(dá)目標(biāo)動(dòng)態(tài)回波模擬方法，具體步驟如下：

步驟1、建立目標(biāo)坐標(biāo)系、發(fā)射站直角坐標(biāo)系、接收站直角坐標(biāo)系、極化坐標(biāo)系；

步驟2、設(shè)定發(fā)射站、接收站位置，設(shè)定目標(biāo)相對(duì)于發(fā)射站的位置和姿態(tài)角；

步驟3、計(jì)算發(fā)射站在目標(biāo)坐標(biāo)系的位置；

步驟4、計(jì)算電波入射俯仰角和方位角；

步驟5、計(jì)算接收站在發(fā)射站直角坐標(biāo)系中的坐標(biāo)；

步驟6、計(jì)算電波散射俯仰角和方位角；

步驟7、計(jì)算極化旋轉(zhuǎn)角；

步驟8、通過步驟4和步驟6獲得的入射方位角、俯仰角和散射方位角、俯仰角，通過查表和插值，獲得電磁計(jì)算結(jié)果中的散射矩陣，進(jìn)而獲得雙基地接收站測(cè)量的散射矩陣；

步驟9、改變步驟2中的參數(shù)，重復(fù)步驟3～步驟8連續(xù)計(jì)算散射矩陣序列得到動(dòng)態(tài)回波。

特別的，步驟3所述的計(jì)算發(fā)射站在目標(biāo)坐標(biāo)系的位置，具體方法如下：

從雷達(dá)直角坐標(biāo)系到目標(biāo)直角坐標(biāo)系到變換矩陣B_bg，可表示如下：

則從雷達(dá)坐標(biāo)系到目標(biāo)坐標(biāo)系變換過程如下：

其中，相對(duì)于雷達(dá)發(fā)射站直角坐標(biāo)系的偏航角、俯仰角、滾轉(zhuǎn)角分別為(x_b,y_b,z_b)為目標(biāo)坐標(biāo)系中的坐標(biāo)，(x_g,y_g,z_g)為雷達(dá)直角坐標(biāo)系中的坐標(biāo)，(x₀,y₀,z₀)為目標(biāo)在雷達(dá)直角坐標(biāo)系中的坐標(biāo)。

其中，雷達(dá)發(fā)射站在目標(biāo)坐標(biāo)系中的位置表示為：

其中，(x_bt,y_bt,z_bt)為雷達(dá)發(fā)射站在目標(biāo)坐標(biāo)系中的坐標(biāo)。

特別的，步驟4所述的計(jì)算電波入射俯仰角和方位角，具體方法如下：

根據(jù)雷達(dá)發(fā)射站在目標(biāo)坐標(biāo)系中的坐標(biāo)計(jì)算雷達(dá)發(fā)射站相對(duì)于目標(biāo)坐標(biāo)系的方位角(0～2π)和俯仰角θ_t(0～π)，分別表示如下：

特別的，步驟5所述的計(jì)算接收站在發(fā)射站直角坐標(biāo)系中的坐標(biāo)，其具體方法如下：

首先，通過坐標(biāo)轉(zhuǎn)換可以得到接收站位置在發(fā)射站直角坐標(biāo)系中的坐標(biāo)為(x_gr,y_gr,z_gr)，具體過程描述如下：將雷達(dá)發(fā)射站和接收站的經(jīng)緯高參數(shù)分別帶入式(5)，則可以得到發(fā)射站和接收站的地心直角坐標(biāo)(x_t0,y_t0,z_t0)和(x_r0,y_r0,z_r0)。

其中，(x,y,z)為地心直角坐標(biāo)，(L,B,H)對(duì)應(yīng)經(jīng)緯高，地球的長(zhǎng)半徑a＝6378245m，扁率f＝1/298.3，第一偏心率平方e²＝0.0069342162297。

然后，將雷達(dá)接收站位置轉(zhuǎn)換到雷達(dá)發(fā)射站直角坐標(biāo)系中，公式如下：

其中，(x_gr,y_gr,z_gr)為接收站在雷達(dá)發(fā)射站直角坐標(biāo)系中的坐標(biāo)，轉(zhuǎn)換矩陣記為B(L_gt,B_gt,H_gt)。

特別的，步驟6所述的計(jì)算電波散射俯仰角和方位角，具體方法如下：

首先，通過式(2)可以轉(zhuǎn)換得到接收站位置在目標(biāo)坐標(biāo)系中的坐標(biāo)

其中，(x_br,y_br,z_br)為接收站在目標(biāo)坐標(biāo)系中的坐標(biāo)。

然后，計(jì)算接收站相對(duì)于目標(biāo)坐標(biāo)系的方位角和俯仰角θ_r，分別定義如下：

特別的，步驟7所述的計(jì)算極化旋轉(zhuǎn)角，具體方法如下：

在目標(biāo)坐標(biāo)系中，電波入射方向矢量為

其中，^T表示取轉(zhuǎn)置。

電波散射方向矢量為

入射水平極化矢量表示為：

入射垂直極化矢量可表示為：

類似地，接收站散射水平極化矢量可表示為：

接收站散射垂直極化矢量可表示為：

發(fā)射站坐標(biāo)系中，電波傳播方向矢量表示為：

由此可得水平極化矢量可表示為：

根據(jù)式(2)，將發(fā)射站坐標(biāo)系下的水平極化坐標(biāo)轉(zhuǎn)換到目標(biāo)坐標(biāo)系，得

其中，為目標(biāo)坐標(biāo)系中的水平極化。

發(fā)射站坐標(biāo)系中，垂直極化矢量表示為：

根據(jù)式(2)，將發(fā)射站坐標(biāo)系下的垂直極化坐標(biāo)轉(zhuǎn)換到目標(biāo)坐標(biāo)系，得

其中，為目標(biāo)坐標(biāo)系中的垂直極化。

接收站坐標(biāo)系中，電波傳播矢量定義為：

則水平極化矢量可表示為：

垂直極化矢量表示為：

根據(jù)式(6)，先將水平極化轉(zhuǎn)換到接收站地心直角坐標(biāo)，再轉(zhuǎn)換到發(fā)射站直角坐標(biāo)中，再根據(jù)式(2)，將發(fā)射站坐標(biāo)系下的水平極化坐標(biāo)轉(zhuǎn)換到目標(biāo)坐標(biāo)系，得

其中，為目標(biāo)坐標(biāo)系中的水平極化的坐標(biāo)，B^-1(L_gr,B_gr,H_gr)表示矩陣B(L_gr,B_gr,H_gr)求逆，B(L_gr,B_gr,H_gr)將矩陣B(L_gt,B_gt,H_gt)參數(shù)(L_gt,B_gt,H_gt)對(duì)應(yīng)替換為(L_gr,B_gr,H_gr)。

類似地，接收站垂直極化在目標(biāo)坐標(biāo)系中的坐標(biāo)表示為：

其中，為目標(biāo)坐標(biāo)系中的垂直極化的坐標(biāo)。

那么對(duì)于發(fā)射站和接收站而言，在目標(biāo)坐標(biāo)系下，極化基分別繞著入射矢量和散射矢量有一個(gè)旋轉(zhuǎn)角度Θ_t和Θ_r，分別計(jì)算如下：

特別的，步驟8所述的獲得雙基地接收站測(cè)量的散射矩陣，具體方法如下：

假定已經(jīng)獲得目標(biāo)全極化全空域的雙基地散射矩陣，記為P_{J×K×L×M×N}，其中J,K,L,M,N分別表示入射方位角、俯仰角，散射方位角、俯仰角以及極化類型。根據(jù)步驟4和步驟6獲得的入射方位角、俯仰角和散射方位角、俯仰角，查找到散射矩陣中角度最接近的值，然后利用相鄰的數(shù)據(jù)做線性插值得到對(duì)應(yīng)的散射矩陣。

假設(shè)計(jì)算得到的散射矩陣為則測(cè)量得到的散射矩陣為

其中，S₂表示極化旋轉(zhuǎn)后的測(cè)量矩陣。

采用本發(fā)明可取得以下技術(shù)效果

1、本發(fā)明提供了一套動(dòng)態(tài)全極化雙基地雷達(dá)目標(biāo)動(dòng)態(tài)回波模擬方法，可用于雷達(dá)數(shù)字仿真和半實(shí)物仿真系統(tǒng)。

2、本發(fā)明可以用于各類目標(biāo)動(dòng)態(tài)雙基地散射特性研究。

3、本發(fā)明可以用于實(shí)際雷達(dá)對(duì)某些特定目標(biāo)探測(cè)能力的評(píng)估。

4、本發(fā)明同樣適用于單基地雷達(dá)。

附圖說明

圖1為本發(fā)明建立的雙基地雷達(dá)觀測(cè)坐標(biāo)系。

圖2為本發(fā)明建立的目標(biāo)坐標(biāo)系。

圖3為本發(fā)明建立的實(shí)際雷達(dá)測(cè)量使用的極化坐標(biāo)系。

圖4為本發(fā)明仿真實(shí)例中的觀測(cè)角。

圖5a為本發(fā)明仿真實(shí)例中的HH通道原始數(shù)據(jù)和測(cè)量數(shù)據(jù)。

圖5b為本發(fā)明仿真實(shí)例中的HV通道原始數(shù)據(jù)和測(cè)量數(shù)據(jù)。

圖5c為本發(fā)明仿真實(shí)例中的VH通道原始數(shù)據(jù)和測(cè)量數(shù)據(jù)。

圖5d為本發(fā)明仿真實(shí)例中的VV通道原始數(shù)據(jù)和測(cè)量數(shù)據(jù)。

圖6所示為本發(fā)明方法流程圖。

具體實(shí)施方式

為了更好地理解本發(fā)明的技術(shù)方案，以下結(jié)合附圖1-6對(duì)本發(fā)明的實(shí)施方式作進(jìn)一步描述。

本發(fā)明一種全極化雙基地雷達(dá)目標(biāo)動(dòng)態(tài)回波模擬方法，如圖6所示，具體步驟如下：

步驟一、定義坐標(biāo)系

坐標(biāo)系及相關(guān)參量定義以GB/T 14410.1-2008“飛行力學(xué)概念、量和符號(hào)，坐標(biāo)軸系和運(yùn)動(dòng)狀態(tài)變量”為依據(jù)。如圖1所示，雷達(dá)發(fā)射站直角坐標(biāo)系，原點(diǎn)O_gt在雷達(dá)發(fā)射站處，O_gtx_gt向東，O_gty_gt向北，O_gtz_gt按右手定則確定。目標(biāo)坐標(biāo)系固定于飛機(jī)上，原點(diǎn)O位于質(zhì)心，Ox_b在對(duì)稱平面內(nèi)指向前方，Oy_b垂直于對(duì)稱平面向左，Oz_b按右手定則確定。偏航角ψ定義為Ox_b在水平面上的投影與Ox_g的夾角；俯仰角θ定義為Ox_b與水平面的夾角；滾轉(zhuǎn)角定義Oz_b與過Ox_b的鉛垂面的夾角。雷達(dá)接收站直角坐標(biāo)系，原點(diǎn)O_gr在接收站處，O_grx_gr向東，O_gry_gr向北，O_grz_gr按右手定則確定。

電磁計(jì)算中，目標(biāo)坐標(biāo)系與圖1中一致，重畫如圖2所示，極化坐標(biāo)系的定義如下：入射矢量E_i與水平極化垂直極化構(gòu)成直角坐標(biāo)系，且位于入射矢量與目標(biāo)軸構(gòu)成的平面內(nèi)；散射矢量E_s與接收水平極化垂直極化構(gòu)成直角坐標(biāo)系，且位于散射矢量與目標(biāo)軸構(gòu)成的平面內(nèi)。

目標(biāo)電磁散射計(jì)算坐標(biāo)系約定如圖2所示，入射矢量E_i與z_b軸夾角定義為俯仰角θ_t，取值范圍0°～180°，入射矢量在x_bOy_b平面內(nèi)的投影順時(shí)針方向轉(zhuǎn)到x_b軸的角度為方位角取值范圍0°～360°，類似地散射矢量E_s對(duì)應(yīng)的俯仰角和方位角分別為θ_r和

實(shí)際測(cè)量時(shí)，定義發(fā)射站水平極化與當(dāng)?shù)厮矫嫫叫?，垂直于入射矢量，與垂直極化構(gòu)成右手直角坐標(biāo)系；定義接收站水平極化平行于當(dāng)?shù)厮矫?，垂直于散射矢量，與垂直極化構(gòu)成右手直角坐標(biāo)系，如圖3所示。

步驟二、設(shè)定發(fā)射站、接收站位置，給定目標(biāo)相對(duì)于發(fā)射站的位置和姿態(tài)角

設(shè)定雷達(dá)發(fā)射站位置經(jīng)緯高為(L_gt,B_gt,H_gt)，接收站位置經(jīng)緯高為(L_gr,B_gr,H_gr)，目標(biāo)在發(fā)射站直角坐標(biāo)系中的位置為(x₀,y₀,z₀)，對(duì)應(yīng)的俯仰和方位角為相對(duì)于雷達(dá)發(fā)射站直角坐標(biāo)系的偏航角、俯仰角、滾轉(zhuǎn)角分別為目標(biāo)在接收站中的俯仰和方位為(將目標(biāo)的發(fā)射站直角坐標(biāo)轉(zhuǎn)地心直角坐標(biāo)，然后轉(zhuǎn)接收站直角坐標(biāo)，再轉(zhuǎn)球坐標(biāo)可得)。

步驟三、計(jì)算發(fā)射站在目標(biāo)坐標(biāo)系的位置

從雷達(dá)直角坐標(biāo)系到目標(biāo)直角坐標(biāo)系到變換矩陣B_bg，可表示如下：

則從雷達(dá)坐標(biāo)系到目標(biāo)坐標(biāo)系變換過程如下：

其中，(x_b,y_b,z_b)為目標(biāo)坐標(biāo)系中的坐標(biāo)，(x_g,y_g,z_g)為雷達(dá)直角坐標(biāo)系中的坐標(biāo)，(x₀,y₀,z₀)為目標(biāo)在雷達(dá)直角坐標(biāo)系中的坐標(biāo)。

特別地，雷達(dá)發(fā)射站在目標(biāo)坐標(biāo)系中的位置表示為：

其中，(x_bt,y_bt,z_bt)為雷達(dá)發(fā)射站在目標(biāo)坐標(biāo)系中的坐標(biāo)。

步驟四、計(jì)算電波入射俯仰角和方位角

根據(jù)雷達(dá)發(fā)射站在目標(biāo)坐標(biāo)系中的坐標(biāo)計(jì)算雷達(dá)發(fā)射站相對(duì)于目標(biāo)坐標(biāo)系的方位角(0～2π)和俯仰角θ_t(0～π)，分別表示如下：

步驟五、計(jì)算接收站在發(fā)射站直角坐標(biāo)系中的坐標(biāo)

首先，通過坐標(biāo)轉(zhuǎn)換可以得到接收站位置在發(fā)射站直角坐標(biāo)系中的坐標(biāo)為(x_gr,y_gr,z_gr)，具體過程描述如下：將雷達(dá)發(fā)射站和接收站的經(jīng)緯高參數(shù)分別帶入式(5)，則可以得到發(fā)射站和接收站的地心直角坐標(biāo)(x_t0,y_t0,z_t0)和(x_r0,y_r0,z_r0)。

其中，(x,y,z)為地心直角坐標(biāo)，(L,B,H)對(duì)應(yīng)經(jīng)緯高，地球的長(zhǎng)半徑a＝6378245m，扁率f＝1/298.3，第一偏心率平方e²＝0.0069342162297。

然后，將雷達(dá)接收站位置轉(zhuǎn)換到雷達(dá)發(fā)射站直角坐標(biāo)系中，公式如下：

其中，(x_gr,y_gr,z_gr)為接收站在雷達(dá)發(fā)射站直角坐標(biāo)系中的坐標(biāo)，轉(zhuǎn)換矩陣記為B(L_gt,B_gt,H_gt)。

步驟六、計(jì)算電波散射俯仰角和方位角

首先，通過式(31)可以轉(zhuǎn)換得到接收站位置在目標(biāo)坐標(biāo)系中的坐標(biāo)

其中，(x_br,y_br,z_br)為接收站在目標(biāo)坐標(biāo)系中的坐標(biāo)。

然后，計(jì)算接收站相對(duì)于目標(biāo)坐標(biāo)系的方位角和俯仰角θ_r，分別定義如下：

步驟七、計(jì)算極化旋轉(zhuǎn)角

在目標(biāo)坐標(biāo)系中，電波入射方向矢量為

其中，^T表示取轉(zhuǎn)置。

電波散射方向矢量為

入射水平極化矢量表示為：

入射垂直極化矢量可表示為：

類似地，接收站散射水平極化矢量可表示為：

接收站散射垂直極化矢量可表示為：

發(fā)射站坐標(biāo)系中，電波傳播方向矢量表示為：

由此可得水平極化矢量可表示為：

根據(jù)式(31)，將發(fā)射站坐標(biāo)系下的水平極化坐標(biāo)轉(zhuǎn)換到目標(biāo)坐標(biāo)系，得

其中，為目標(biāo)坐標(biāo)系中的水平極化。

發(fā)射站坐標(biāo)系中，垂直極化矢量表示為：

根據(jù)式(31)，將發(fā)射站坐標(biāo)系下的垂直極化坐標(biāo)轉(zhuǎn)換到目標(biāo)坐標(biāo)系，得

其中，為目標(biāo)坐標(biāo)系中的垂直極化。

接收站坐標(biāo)系中，電波傳播矢量定義為：

則水平極化矢量可表示為：

垂直極化矢量表示為：

根據(jù)式(35)，先將水平極化轉(zhuǎn)換到接收站地心直角坐標(biāo)，再轉(zhuǎn)換到發(fā)射站直角坐標(biāo)中，再根據(jù)式(31)，將發(fā)射站坐標(biāo)系下的水平極化坐標(biāo)轉(zhuǎn)換到目標(biāo)坐標(biāo)系，得

其中，為目標(biāo)坐標(biāo)系中的水平極化的坐標(biāo)，B^-1(L_gr,B_gr,H_gr)表示矩陣B(L_gr,B_gr,H_gr)求逆，B(L_gr,B_gr,H_gr)將矩陣B(L_gt,B_gt,H_gt)參數(shù)(L_gt,B_gt,H_gt)對(duì)應(yīng)替換為(L_gr,B_gr,H_gr)。

類似地，接收站垂直極化在目標(biāo)坐標(biāo)系中的坐標(biāo)表示為：

其中，為目標(biāo)坐標(biāo)系中的垂直極化的坐標(biāo)。

那么對(duì)于發(fā)射站和接收站而言，在目標(biāo)坐標(biāo)系下，極化基分別繞著入射矢量和散射矢量有一個(gè)旋轉(zhuǎn)角度Θ_t和Θ_r，分別計(jì)算如下：

步驟八、通過查表和插值，獲得電磁計(jì)算結(jié)果中的散射矩陣，并通過坐標(biāo)旋轉(zhuǎn)獲得雙基地接收站測(cè)量的散射矩陣；

假定已經(jīng)獲得目標(biāo)全極化全空域的雙基地散射矩陣，記為P_{J×K×L×M×N}，其中J,K,L,M,N分別表示入射方位角、俯仰角，散射方位角、俯仰角以及極化類型。根據(jù)步驟四和步驟六獲得的入射方位角、俯仰角和散射方位角、俯仰角，查找到散射矩陣中角度最接近的值，然后利用相鄰的數(shù)據(jù)做線性插值得到對(duì)應(yīng)的散射矩陣。

假設(shè)計(jì)算得到的散射矩陣為則測(cè)量得到的散射矩陣為

其中，S₂表示極化旋轉(zhuǎn)后的測(cè)量矩陣。

步驟九、連續(xù)計(jì)算散射矩陣序列得到動(dòng)態(tài)回波

更新步驟二中的雷達(dá)發(fā)射站、接收站、目標(biāo)位置和姿態(tài)參數(shù)，重新計(jì)算上述步驟中的參數(shù)獲得測(cè)量得到的散射矩陣，構(gòu)成連續(xù)的動(dòng)態(tài)回波序列。

本發(fā)明的效果可以通過仿真實(shí)驗(yàn)加以說明，仿真條件設(shè)置如下：雷達(dá)發(fā)射站位置經(jīng)緯高為111°,33°,100m，接收站位置經(jīng)緯高為114°,34°,100m，目標(biāo)在雷達(dá)發(fā)射站直角坐標(biāo)系中水平直飛，雷達(dá)發(fā)射站直角坐標(biāo)系中的初始位置為(200,200,20)km，俯仰角為0°，滾轉(zhuǎn)角均為10°，偏航角為固定值180°，目標(biāo)速度2121m/s，雷達(dá)觀測(cè)數(shù)據(jù)率為1Hz，觀測(cè)時(shí)長(zhǎng)200秒。通過計(jì)算得到的入射俯仰角和方位角，散射俯仰角和方位角如圖4所示，查表并插值所得的四個(gè)極化通道原始數(shù)據(jù)與測(cè)量數(shù)據(jù)的幅度如圖5a～圖5d一種全極化雙基地雷達(dá)目標(biāo)動(dòng)態(tài)回波模擬方法，所示，可以看到經(jīng)過極化旋轉(zhuǎn)后的測(cè)量數(shù)據(jù)與原始數(shù)據(jù)存在較大差異。