專利名稱：改進(jìn)空間分辨率的地震處理方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及地震數(shù)據(jù)處理領(lǐng)域。具體來說，本發(fā)明涉及獲得改進(jìn)的空間和/或時間2-D或3-D地震數(shù)據(jù)分辨率。
地震勘測表示通過向大地發(fā)送聲音或彈性能，并接收從下面巖石層返回的“回聲”試圖映射出地表下面。下行的聲音或彈性能源例如可來自地上的爆炸或地震震動器，以及在海洋環(huán)境中的氣炮。在地震勘測期間，能源沿相關(guān)地質(zhì)結(jié)構(gòu)上地球表面移動。每當(dāng)源被激發(fā)時，產(chǎn)生通過地球向下傳播的地震信號，被反射和/或衍射，并在其返回時，在表面許許多多的位置被記錄。然后多個表面-激發(fā)/記錄組合被組合，而生成可延伸許多千米的地表下接近連續(xù)的輪廓。在二維(2-D)地震勘測中，震源和記錄位置一般沿單一路線分布，而在三維(3-D)勘測中，震源和記錄位置一般沿格柵模式的表面分布。簡而言之，2-D地震路線可以想象為給出地層的截面畫面(垂直切片)，反射層位置大體在震源位置與接收器位置中間。3-D勘測產(chǎn)生數(shù)據(jù)“立方體”或體積，就是說至少在概念上，位于勘測范圍之下地表3-D畫面，反射層位置大體在震源位置與采集格柵中接收器位置中間。
地震勘測由很大數(shù)目的各種地震記錄或跡線組成。在典型的2-D勘測中，通常有幾萬個跡線，而在3-D勘測中，各種跡線的數(shù)目可能高達(dá)數(shù)百萬跡線?？稍贑hapter 6，pages 384-427，of Seismic DataProcessing by Ozdogan Yilmaz，Society of Exploration Geophysicists，1987中找到有關(guān)3-D數(shù)據(jù)獲取和處理的一般背景信息，該文獻(xiàn)的公開在此結(jié)合以資對比。
未處理的地震數(shù)據(jù)只限于勘探工作者使用。在現(xiàn)場獲得的地震數(shù)據(jù)很少被直接使用，而是首先返回處理中心，在此向數(shù)字地震數(shù)據(jù)施加各種數(shù)學(xué)算法，以便加強(qiáng)其信號內(nèi)容，并一般使其更適于解釋。典型的地震處理順序關(guān)鍵的一個步驟是地震遷移。
如業(yè)內(nèi)專業(yè)人員所熟知，未遷移的地震剖面上的反射層的傾角、位置和特征很少代表引起該反射層的結(jié)構(gòu)或地層特性的實際的傾角、地表下位置和特征。除了在地表下由均勻的、水平層組成的情形，記錄的結(jié)構(gòu)或地層事件的地震表示，在其能夠用來定位相關(guān)地表下特征之前，必須被遷移。在急劇傾斜的區(qū)域，在遷移之前明顯位于特定表面點正下方的反射，在遷移之后實際上可能發(fā)現(xiàn)有幾百米的差距。此外，在出現(xiàn)斷層作用，嚴(yán)重非對稱褶皺作用及銳利的向斜層的復(fù)雜結(jié)構(gòu)區(qū)域中，衍射和多次反射可能與從初始反射層到?jīng)]有遷移所得地震剖面，與實際的地表下結(jié)構(gòu)相似性很小或沒有的點的反射相干涉。
一般來說，遷移通過“聚焦”包含在其中的地震數(shù)據(jù)改進(jìn)了地震剖面或體，該過程在概念上類似于通過滑動投影儀而“聚焦”產(chǎn)生的圖象，以便獲得銳利的屏幕圖象。遷移改進(jìn)了地震圖象，這通過以下實現(xiàn)的，校正傾斜的地震反射層橫向錯位；削弱由點散射中心和地表下斷裂端引起的衍射；分解交叉的反射層(沖突的傾斜)；并改進(jìn)地震數(shù)據(jù)的垂直和橫向分辨率，及許多其它方法。遷移改進(jìn)地震數(shù)據(jù)的許多方法的一般描述，例如可在以下的文獻(xiàn)中找到，Chapters 4 and5，and Appendix C，pages 240-383，and 507-518，of Seismic DataProcessing by Ozdogan Yilmaz，Society of Exploration Geophysicists，1987，該文獻(xiàn)的公開在此結(jié)合以資對比。一般來說，已經(jīng)適當(dāng)遷移的地震數(shù)據(jù)揭示了強(qiáng)化的或比未遷移的地震數(shù)據(jù)更真實的地下畫面，地震數(shù)據(jù)遷移的最終目的是要產(chǎn)生一種地震剖面體，精確表示地下地質(zhì)構(gòu)造和特征。
United States Patent 6,049,759 to Etgen公開了一種3-D地震數(shù)據(jù)疊前遷移方法。其中說道，有兩種地震遷移的寬變量疊加后(疊后)遷移及疊加之前遷移(疊前)。顧名思義，疊后遷移，施加到它們已經(jīng)被疊加的地震跡線—疊加的跡線是通過在正常時差校正之后把兩個或多個跡線組合在一起的跡線，以形成單一組合的在該位置近似零偏移跡線的跡線。另一方面，疊前是在它們被疊加之前施加到地震跡線的。其它方面相同情形下，疊前遷移在理論上和實踐上都總是較好的，因為它可潛在地產(chǎn)生更精確的地下地層和結(jié)構(gòu)的畫面。然而，在計算疊前遷移所涉及的計算量幾倍于進(jìn)行疊后遷移所需的計算量。對于2-D地震路線，這就附加的計算量一般是可管理的，并除了最長的路線之外，疊后遷移常常施加到納入地下結(jié)構(gòu)復(fù)雜的區(qū)域的疊置數(shù)據(jù)。另一方面，許多3-D數(shù)據(jù)集包含太多的跡線，以至不能通過傳統(tǒng)的疊前算法進(jìn)行效能成本合算的遷移。
在3-D甚至對于2-D地震采集逼近全疊前遷移的有吸引力的算法是使用疊前局部遷移，也稱為傾斜時差校正(DMO)。DMO緩和了反射點模糊的效果，并使得事件能夠相干地被疊加，緩和了傾斜和/或方位的效果。然后，數(shù)據(jù)能夠按傳統(tǒng)疊加及疊后遷移，但有很大程度的數(shù)據(jù)壓縮。另一優(yōu)點是DMO是一種相對小的校正，傾向于對用于NMO校正估計的速度中的誤差不敏感。這是對NMO-疊置重要的改進(jìn)。
DMO有各種等價的實現(xiàn)方式。最普遍的可能是Hale’s方法與Deregowski與Rocca的求和方法。Hale’s在其1983年5月提交給斯坦福大學(xué)地質(zhì)系博士論文“Dip Moveout by Fourier Tranform”中提出的基于付立葉的方法，是在頻率/波向量(f，k)域中進(jìn)行的。在“Ceometrical Optics and Wave Theory of Constant Offset Sectionsin Layered Media，”Geophysical Prospecting 29，374-406(1981)中描述的Deregowski與Rocca的求和方法，是在時間/空間(t，x)域中進(jìn)行的。該方法涉及沿“DMO軌跡”數(shù)據(jù)的求和。
先有技術(shù)中所公開及上述遷移和DMO方法以從單一地震路線或2-D地震路線格柵數(shù)字采樣的數(shù)據(jù)開始，并在對應(yīng)于采集過程中使用的地震源和檢測器之間的中間位置的標(biāo)稱位置的位置獲得輸出。時域遷移和DMO方法都涉及到從記錄的位置向輸出的位置被移動的數(shù)據(jù)的求和。原則上，這類似于在地震數(shù)據(jù)路線中數(shù)據(jù)的NMO校正所進(jìn)行的。
United States Patent 5,596,546 to Wisecup描述了通常在傳統(tǒng)的NMO處理中損失的NMO被校正的疊置數(shù)據(jù)中，保存時間頻率成分的一種方法。Wisecup說道向零偏移的偏移的地震數(shù)據(jù)數(shù)字采樣的NMO校正，其中NMO-校正的數(shù)據(jù)可能不落在采樣時間，在重復(fù)采樣之前組合所有這樣的NMO-校正貢獻(xiàn)。這與傳統(tǒng)的NMO方法相反，其中在NMO校正之前對偏移跡線進(jìn)行內(nèi)插以保證NMO-校正的采樣落在離散采樣時間上。所謂Wisecup的隨機(jī)采樣間隔成象(RSI2)方法比傳統(tǒng)的NMO-疊置方法保留了更高頻率的數(shù)據(jù)。與傳統(tǒng)的處理中時間頻率損失類似并除此之外，在傳統(tǒng)的遷移和DMO運算中還有空間頻率損失。本發(fā)明是使用由Wisecup所述的概念，在疊置數(shù)據(jù)的局部或完全遷移中保留這些較高的時間和空間頻率的一種方法。
在一種方式中，本發(fā)明是使用DMO用于例如保留地震數(shù)據(jù)路線完全或局部遷移中時間頻率的一種方法。這與Wisecup方法不同在于代替NMO運算，數(shù)據(jù)被遷移到由震源和/或接收器位置所定義的離散采樣位置。這些位置在震源和接收器中間。遷移可以是諸如DMO的局部遷移，或可以是任何完全的時間-或深度-域遷移，諸如Kirchoff遷移。
在本發(fā)明的另一方式中，本發(fā)明是在地震數(shù)據(jù)路線的完全或局部遷移中，保留時間和空間頻率的一種方法。這類似于上述的時間頻率保留，但除此之外，輸出空間位置可以是不限于在震源和接收器位置中間的一個位置。在本發(fā)明的另一方式中，只保留較高的空間頻率。
最后，在本發(fā)明的另一方式中，在使用一個2-D面格柵，或用于遷移的輸出格柵可能不同于來自輸入格柵的多個2-D地震路線時間和/或空間頻率，獲取的地震數(shù)據(jù)的完全或局部3-D遷移期間，保留時間和/或空間頻率。
至于運算的組織和結(jié)構(gòu)兩者上，與其對象和優(yōu)點一同，可認(rèn)為是本發(fā)明特性的新特征，從以下詳細(xì)的說明和附圖可更好地理解，其中本發(fā)明通過只是用來示例和描述的例子展示，這些例子不是作為本發(fā)明限制的定義


圖1a，1b示出在多個一致的震源接收器位置對應(yīng)于一點衍射器的輻射路徑，傳播時間和信號。
圖2表示輸入跡線到示出位置保留高頻率的遷移。
圖3示出從位于不對應(yīng)于面采樣位置的一點的點衍射器出發(fā)的輻射路徑。
圖4示出合成數(shù)據(jù)以輸入采樣間隔為200英尺向輸出采樣間隔5英尺遷移的結(jié)果。
圖5示出對于偏移源接收器幾何結(jié)構(gòu)海洋地震數(shù)據(jù)的獲取并示出公共偏移幾何結(jié)構(gòu)。
圖6A-6D示出各種遷移運算中涉及的幾何結(jié)構(gòu)。
圖7表示在獲取3-D地震數(shù)據(jù)集中通常使用的幾何結(jié)構(gòu)。
本發(fā)明第一實施例是United States Patent 5,596,546 to Wisecup中公開的發(fā)明的一種改型，且該專利的內(nèi)容在此完全結(jié)合以資對比?，F(xiàn)在參見圖1a和1b，其中示出使用一致的震源和接收器地震數(shù)據(jù)獲取的方案表示。地球表面由1指示，并且一個點衍射器5在地下。一致的沖擊接收器組合的表面位置由10a，10b，10c，...，10n指示，并對應(yīng)于從表面位置出發(fā)的對應(yīng)的輻射路徑由7a，7b，7c，...，7n指示。在圖1a中，垂直軸是深度，且水平軸是相對于從點衍射器出發(fā)的水平距離的距離。對于在地下中這一孤立的衍射器，將在表面位置記錄的地震跡線由圖1b中的18a，18b，18c，...，18n指示。在圖1b中，垂直軸是時間，且水平軸是從點衍射器出發(fā)的距離。來自點衍射器的衍射由19a，19b，19c，...，19n指示，并一般具有由衍射曲線15表示的時間相關(guān)性。
由x表示衍射器與記錄位置之間的水平距離，對于具有速度v的同質(zhì)介質(zhì)的衍射曲線的時間-距離相關(guān)性一般可由以下形式的關(guān)系給出tx2=t02+x2v2--(1)]]>
對于非同質(zhì)介質(zhì)可能有其它更復(fù)雜的關(guān)系。通過參照圖1可更好地理解本發(fā)明第一實施例的實現(xiàn)。跡線再次表示一衍射器諸如圖1a中的5，具有到1,000毫秒零偏移傳感器6的聲音兩路傳播時間。在典型的地震勘測中，每一傳感器10a到10n的聲音信號18a...18n被數(shù)字化。在信號數(shù)字化期間，以由每一傳感器10a到10k產(chǎn)生的信號間隔開的時間間隔提取各采樣。對于零偏移傳感器6樣本一般在26表示，而對于其它傳感器在24表示。在圖2的例子中，樣本26，24通常以兩個或四個毫秒預(yù)定的時間間隔提取，并以基本上一致的時間提取，就是說每四毫秒對所有傳感器10a到10n探試采樣。
在處理來自多個傳感器10a到10n的數(shù)字化信號期間，衍射器5的圖象能夠通過組合來自每一傳感器10a到10n的數(shù)字化信號產(chǎn)生，以形成組合的輸出信號。如業(yè)內(nèi)專業(yè)人員所熟知，在地下的每一反射器可認(rèn)為由眾多的衍射器，并通過沿衍射曲線諸如20適當(dāng)?shù)那蠛徒M成，反射器相干的圖象可作為眾多的衍射器圖象的合成而獲得。圖2中的衍射曲線20與圖1a中的曲線15相同。為了使組合信號適當(dāng)?shù)貙ρ苌淦?成象，信號組合必須出現(xiàn)，使得來自傳感器10a到10n每一個的信號的振幅對應(yīng)的部分，諸如子波19a到19n的峰值被組合。然而在產(chǎn)生組合信號中，一般在非零偏移跡線上28處所示的振幅對應(yīng)點，可出現(xiàn)在與提取數(shù)字采樣時間不同的時間，采樣時間可一般如上所討論在24處表示。在本發(fā)明的本實施例中，在每一非零偏移跡線中的所有數(shù)字采樣24是按時間值被時間平移的，該值精確滿足對應(yīng)于對于每一非零偏移傳感器的遷移距離方程式(1)的關(guān)系。
用于時間平移每一非零偏移跡線的時間值被計算到執(zhí)行該計算的計算機(jī)(未示出)可能達(dá)到的精度。時間平移采樣24存儲在一緩沖器中，該緩沖器可形成計算機(jī)存儲器的一部分。來自零偏移跡線18e的樣本26在緩沖器中的組合，以及來自非零偏移跡線的時間平移樣本24與衍射信號的結(jié)構(gòu)干涉，按類似于Wisecup中所述類似的方式形成了組合信號。緩沖器的內(nèi)容一般將包含等于傳感器數(shù)乘以來自單個傳感器的樣本數(shù)的乘積的樣本總數(shù)。
緩沖器的內(nèi)容還能夠形成疊置的，在比預(yù)定時間間隔小得多的樣本26，24最初被提取的時間間隔相等物處被采樣的單個傳感器信號。
這里的衍射曲線與在Wisecup中給出的NMO曲線類似。如在Wisecup中所公開的，其中所獲得的NMO疊置比先有技術(shù)方法保留較高的時間頻率，在該先有技術(shù)方法中來自非零偏移跡線的樣本在NMO校正和求和之前被內(nèi)插。Wisecup中較高的時間頻率的增加來自這樣的事實，即平均采樣率能夠增加多達(dá)NMO聚集內(nèi)的多重跡線并消除固有的內(nèi)插非精確性。
由于相同的原因，使用本發(fā)明的這一第一實施例的衍射點(及通過時間或深度遷移過程獲得的任何地震圖象)的圖象，比先有技術(shù)方法保留了較高的時間頻率，其中在先有技術(shù)方法中在沿衍射曲線移動并求和之前對于非零遷移距離的樣本暫時被內(nèi)插。如在Wisecup中所討論的，即使輸入數(shù)據(jù)在時間上混淆，對應(yīng)于輸入時間數(shù)字化間隔的尼奎斯特頻率之上的頻率在輸出中保留。在本發(fā)明的一個可選的實施例中，成象數(shù)據(jù)被以頻率MxfNyq低通濾波，其中fNyq是輸入的尼奎斯特頻率，M是小于或等于N的一個整數(shù)，其中N是遷移算子的孔徑中的跡線數(shù)。M與輸出樣本間隔相關(guān)，輸出采樣間隔小至輸入樣本間隔的1/N。
在許多地震處理和內(nèi)插中，獲得較高的空間分辨率比獲得較高的時間分辨率是更大的外問題。于是，在本發(fā)明的另一實施例中，以改進(jìn)的空間分辨率進(jìn)行遷移，即衍射算子對于靠近的空間位置在離散的采樣值處定義，且來自非零偏移的貢獻(xiàn)在時間平移之前被內(nèi)插。另外，改進(jìn)的時間和空間分辨率都可獲得。
改進(jìn)的空間采樣在為獲取圖3中描繪的幾何結(jié)構(gòu)示出。這類似于圖1a在于，有單個的衍射器105和多個一致的震源-接收器位置110a，110b，...110i，110j...110n，帶有對應(yīng)的衍射輻射路徑107a，107b...107n。重要的差別在于，對應(yīng)于零遷移距離的表面位置106沒有位于那里的獲取點。這是一個更為實際的模型。以上就時間采樣的討論同樣適用于由點106表示的空間采樣位置。
現(xiàn)在轉(zhuǎn)向圖4，其中示出遷移合成數(shù)據(jù)集的結(jié)果。數(shù)據(jù)對于帶有點衍射器的模型產(chǎn)生(未示出)并以4ms的數(shù)字化間隔及200英尺的空間采樣被采樣。跡線151a，151b，151c...示出以200英尺的數(shù)據(jù)遷移的結(jié)果，在輸出位置的采樣間隔只差5英尺。大體施用瑞利準(zhǔn)則(Fundamentals of Optics，Jenkins，F(xiàn).A.，White，H.E.，3rdedition，1957，p300)，如果相干振幅(從位置局部析出的能)不大于真實子波振幅的百分之81.06，則假設(shè)子波被分解。重構(gòu)事件圖表的研究表明，振幅表現(xiàn)為在正確位置的5到10英尺內(nèi)滿足瑞利準(zhǔn)則，雖然輸入數(shù)據(jù)在200’格柵上被空間采樣。這是在研究峰值振幅圖表時驗證的。
一般，地震數(shù)據(jù)使用多個震源位置獲取，其每一個在多個接收器位置記錄。在這種情形下，通常使用傾斜時差(DMO)運算，典型地對如圖5中所示的通常的偏移地震數(shù)據(jù)進(jìn)行。圖中所示是衍射器251和從震源位置S1，S2到衍射器251并到對應(yīng)于震源位置的接收器位置R1，R2的輻射路徑，震源-接收器距離為x。如在Deregowski&Roca中所述，DMO運算從通常的偏移板提取數(shù)據(jù)，并通過沿已經(jīng)正確定義的DMO曲線求和產(chǎn)生零偏移地震剖面，正如零偏移剖面的遷移涉及由方程式(1)給出的沿衍射曲線求和那樣。DMO運算熟知的且在這里不予討論。在本發(fā)明的一個實施例中，沿地震路線獲取的數(shù)據(jù)存儲到普通的偏移板，其每一個是使用DMO算子和由Wisecup公開的RSI2方法被校正。然后可疊置各DMO校正的剖面。
另外，可對一個或多個疊置數(shù)據(jù)路線進(jìn)行疊前或疊后Kirchoff遷移；如果使用疊后遷移，DMO可施加到疊前數(shù)據(jù)。United StatesPatent 4,964,103 to Johnson公開了一種方法，其中通過2-D或3-D模型進(jìn)行輻射跟蹤，以確定從任何震源到任何接收器的傳播時間。然后這些傳播時間可用來進(jìn)行Kirhoff遷移，該遷移基本上組合沿從輻射跟蹤傳播時間確定的衍射曲線的數(shù)據(jù)。
以下，討論本發(fā)明的方法對3-D遷移的應(yīng)用。圖6a以其上指示的路線303示出地下部分的視圖。在路線303上的位置307之下垂直示出單個衍射器點301。對于一致的沖擊接收器幾何結(jié)構(gòu)，曲線309示出對應(yīng)于路線303方向的衍射器301的衍射曲線。這里的垂直軸作為時間示出，但它也可是深度。圖6a中還對于沿垂直于路線303的方向305的一致沖擊接收器位置示出衍射曲線311。
現(xiàn)在轉(zhuǎn)向圖6b，示出三個衍射器301，321和341，衍射器321和341分別垂直位于路線323，343上點327和347之下。如圖6a那樣，在同線路的方向即沿所示的323和343的方向示出對于一致沖擊接收器幾何結(jié)構(gòu)的衍射曲線329，349。這些衍射曲線329和349類似于對于衍射器301的曲線309，并如果地下的地震速度不變，則曲線等同。在圖6b中對于衍射器321和341對于沿路線303的觀察點還示出衍射曲線330和350。
沿路線303觀察的衍射作為曲線309，330和350再次在圖6C中示出。然后，圖6d示出使用對路線303正確的衍射算子遷移圖6c的數(shù)據(jù)的結(jié)果。曲線309正確地坍陷到圖象點301’，但衍射曲線330和350沒有正確成象為單個點而是由曲線321’和341’表示的后遷移殘余是這一遷移的結(jié)果。
數(shù)據(jù)從地下體3-D遷移的目的是要使平面外衍射曲線諸如330和350正確坍陷為單個點。這可由諸如Johnson所述的全3-D遷移實現(xiàn)。
現(xiàn)在轉(zhuǎn)向非零震源接收器偏移更為實際的情形，本發(fā)明的一個實施例適用于在2-D地震路線諸如305，325，345的格柵中獲取的數(shù)據(jù)遷移。同樣的方法還可用在3-D數(shù)據(jù)集。首先沿諸如305，325，345路線進(jìn)行DMO。這在以上參照圖5b討論過。按照DMO，數(shù)據(jù)沿路線305，325，345被疊置以模擬零偏移幾何結(jié)構(gòu)，并然后進(jìn)行DMO-疊置數(shù)據(jù)的遷移。業(yè)內(nèi)專業(yè)人員可看出，相同的過程還可用于沿路線諸如303，32，342獲取的數(shù)據(jù)。
通常使用的對3-D疊置數(shù)據(jù)獲取幾何結(jié)構(gòu)的一個例子示于圖7，其中震源可位于沿地震路線諸如420a，420b...420n，接收器424沿路線426a，426b...426n配置。對于這種幾何結(jié)構(gòu)，可使用全3-D遷移。另外，諸如United States Patent 4,878,204 to Black et al中所述的方法，可用來進(jìn)行數(shù)據(jù)的3-D DMO，該專利的內(nèi)容在此全部結(jié)合以資對比。在本發(fā)明的一個實施例中，Black或其它適當(dāng)?shù)姆椒ㄓ脕韴?zhí)行3-D DMO，帶有使用上述的方法提高的時間和/或空間分辨率。
在本發(fā)明的另一實施例中，使用任何適當(dāng)?shù)腒irchoff遷移方法并在其中結(jié)合RSI2方法進(jìn)行有提高時間和/或空間分辨率的3-DKirchoff遷移。
雖然以上的公開是針對本發(fā)明優(yōu)選實施例的，但各種改型對于業(yè)內(nèi)專業(yè)人員是顯而易見的。在所附權(quán)利要求的范圍和精神內(nèi)所有各種變形都由上述公開包含。
權(quán)利要求
1.在超過與預(yù)定空間樣本間隔相關(guān)的最大空間頻率的空間和時間采樣的信號中，保留空間頻率成分的一種方法，所述信號對應(yīng)于在間隔開的位置的多個傳感器，所述方法包括(a)對每一所述多個傳感器，在一輸出位置產(chǎn)生時間調(diào)節(jié)樣本，產(chǎn)生的所述調(diào)節(jié)樣本是為了提供每一所述信號之間的振幅對應(yīng)關(guān)系，這些信號是由每一所述多個傳感器使用遷移算子產(chǎn)生的，該遷移算子與從相關(guān)能量源到每一所述多個傳感器的不同能量傳播時間相關(guān)；以及(b)把所有所述時間調(diào)節(jié)樣本組合為組合的輸出信號，組合的輸出信號具有小于所述預(yù)定空間樣本間隔的空間采樣間隔。
2.權(quán)利要求1的方法，其中所述遷移算子從以下形成的組中選擇(i)后疊時間遷移算子，(ii)后疊深度遷移算子，(iii)前疊時間遷移算子，(iv)前疊深度遷移算子，及(v)DMO算子。
3.權(quán)利要求1的方法，其中所述傳感器和所述相關(guān)能源定義以下之一(i)信號地震路線，(ii)地震路線的格柵，以及(iii)3-D地震數(shù)據(jù)集。
4.在超過與預(yù)定空間采樣間隔及時間采樣間隔相關(guān)的最大空間頻率與最大時間頻率的空間和時間采樣的信號中，保留空間和時間頻率成分的一種方法，所述信號對應(yīng)于在間隔開的位置配置的多個傳感器，所述方法包括(a)對每一所述多個傳感器，在一輸出位置產(chǎn)生調(diào)節(jié)樣本，產(chǎn)生的所述時間調(diào)節(jié)樣本是為了提供每一所述信號之間的振幅對應(yīng)關(guān)系，這些信號是由每一所述多個傳感器使用遷移算子產(chǎn)生的，該遷移算子與從相關(guān)能量源到每一所述多個傳感器的不同能量傳播時間相關(guān)；以及(b)把所有所述時間調(diào)節(jié)樣本組合為組合的輸出信號，組合的輸出信號具有小于所述預(yù)定空間樣本間隔的空間采樣間隔，以及小于所述預(yù)定時間采樣間隔的時間采樣間隔。
5.權(quán)利要求4的方法，其中所述遷移算子從以下形成的組中選擇(i)后疊時間遷移算子，(ii)后疊深度遷移算子，(iii)前疊時間遷移算子，(iv)前疊深度遷移算子，及(v)DMO算子。
6.權(quán)利要求4的方法，其中所述傳感器和所述相關(guān)能源定義以下之一(i)信號地震路線，(ii)地震路線的格柵，以及(iii)3-D地震數(shù)據(jù)集。
7.在超過與至少一個預(yù)定樣本間隔相關(guān)的最大頻率的采樣信號中，保留至少一個頻率成分的一種方法，所述信號對應(yīng)于位于間隔開的位置的多個傳感器，所述方法包括(a)對每一所述多個傳感器，在一輸出位置產(chǎn)生調(diào)節(jié)樣本，產(chǎn)生的所述調(diào)節(jié)樣本是為了提供每一所述信號之間的振幅對應(yīng)關(guān)系，這些信號是由每一所述多個傳感器使用遷移算子產(chǎn)生的，該遷移算子與從相關(guān)能量源到每一所述多個傳感器的不同能量傳播時間相關(guān)；以及(b)把所有所述調(diào)節(jié)樣本組合為組合的輸出信號，組合的輸出信號具有小于所述預(yù)定樣本間隔的采樣間隔。
8.權(quán)利要求7的方法，其中所述至少一個頻率從以下組成的組選擇(i)時間頻率，及(ii)空間頻率。
9.權(quán)利要求7的方法，其中所述至少一個樣本間隔從以下組成的組選擇(i)空間樣本間隔，及(ii)時間樣本間隔。
10.權(quán)利要求7的方法，其中所述遷移算子從以下形成的組中選擇(i)后疊時間遷移算子，(ii)后疊深度遷移算子，(iii)前疊時間遷移算子，(iv)前疊深度遷移算子，及(v)DMO算子。
11.權(quán)利要求7的方法，其中所述傳感器和所述相關(guān)能源定義以下之一(i)信號地震路線，(ii)地震路線的格柵，以及(iii)3-D地震數(shù)據(jù)集。
全文摘要
在2－D和3－D的局部時間遷移(DMO)的全時間預(yù)定中，保存尼奎斯特頻率之上采樣的空間和數(shù)字2－D或3－D地震數(shù)據(jù)的時間和/或空間頻率。使用這樣的事實，即施加到輸入地震數(shù)據(jù)的遷移算子產(chǎn)生一輸出，該輸出不必對應(yīng)于預(yù)定的時間和空間采樣值，并對于足夠長的遷移算子，給出高于空間和時間尼奎斯特頻率的速率的基本上一致的采樣。在將它們組合以給出遷移輸出之前，局部遷移的輸出的確切值在一輸出緩沖器中被累積，使高的時間和/或空間頻率被保存。
文檔編號G01V1/28GK1537238SQ02808245
公開日2004年10月13日 申請日期2002年3月13日 優(yōu)先權(quán)日2001年3月13日
發(fā)明者R·丹尼爾·維斯卡普, R 丹尼爾 維斯卡普 申請人:維斯特恩格科有限責(zé)任公司