專利名稱：光纖的分段增益摻雜的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明一般涉及光纖，并且更具體地涉及光纖中的高階模 ("HOM")信號傳輸。
背景技術(shù)：
自從硅基光纖被用于高功率激光器和放大器，一直在努力增加通 過光纖傳輸?shù)男盘柕墓β?，并且提高信號放大期間的能量效率。
在傳統(tǒng)的激光器泵浦中，能量從外部源傳送至增益摻雜(gain-doped)光纖(或其它激光增益介質(zhì))。該被傳送的能量在光纖中被 吸收，從而在光纖內(nèi)產(chǎn)生原子的激發(fā)態(tài)。在給定點(diǎn)，在一個(gè)激發(fā)態(tài)的 粒子的數(shù)量超過了基態(tài)(或另一個(gè)較不激發(fā)的狀態(tài))粒子的數(shù)量。在 這種條件下，已知為粒子數(shù)反轉(zhuǎn)，可出現(xiàn)受激發(fā)射，并且光纖可用作 激光器或光學(xué)放大器。因此，當(dāng)信號被注入光纖時(shí)，泵浦能量從增益 介質(zhì)傳送至被注入的信號，從而在被注入的信號沿光纖傳播的同時(shí)放 大,皮注入的信號。
已進(jìn)行了努力以改變被注入的信號的分布圖(profile)。然而， 還沒有廣泛地研究的是構(gòu)形泵浦的效果。


參考下述附圖，可更好地理解本發(fā)明的許多方面。附圖中的元件 不一定按規(guī)定比例，而是在清楚地示例本發(fā)明的原理的同時(shí)有重點(diǎn)地 示出。此外，在附圖中，相同的附圖標(biāo)記指示遍及幾個(gè)視圖中的相應(yīng) 的部件。
圖1A是示出了用于將泵浦和信號都變換為高階模(HOM)的 示例設(shè)置的示意圖1B是示出了用于將泵浦和信號都變換為HOM的另一個(gè)示例 設(shè)置的示意圖2A是示出了用于將泵浦和信號都變換為HOM的第三個(gè)示例 設(shè)置的示意圖2B是示出了用于將泵浦和信號都變換為HOM的第四個(gè)示例 設(shè)置的示意圖3是示出了光纖的示例折射率(index)分布圖的圖4A是示出了光纖的橫截面的近場圖像的圖4B是示出了沿圖4A中的光纖傳輸?shù)氖纠盘柕慕鼒鰣D像的
圖5A是示出了光纖的折射率分布圖和可沿光纖傳輸?shù)膶?yīng)的
HOM信號的圖5B是示出了 HOM信號的信號分布圖和對應(yīng)的光纖增益摻雜
分布圖的圖6A是示出了示例HOM信號的近場圖像的圖6B是示出了對應(yīng)于圖6A的HOM信號的泵浦區(qū)域的圖7A是示出了示例HOM信號的近場圖像的圖7B是示出了對應(yīng)于圖7A的HOM信號的泵浦區(qū)域的圖。
具體實(shí)施例方式
如圖所示，現(xiàn)在詳細(xì)參照對實(shí)施例的描述。盡管結(jié)合這些圖描述 了幾個(gè)實(shí)施例，但其目的不是將本發(fā)明限制為此處公開的一個(gè)或多個(gè)
6實(shí)施例。相反，目的是覆蓋所有的變形、修改和等同物。
如上所述，在傳統(tǒng)的激光泵浦中，能量從外部源傳送至增益摻雜 光纖，從而在光纖內(nèi)產(chǎn)生原子的激發(fā)態(tài)。當(dāng)達(dá)到粒子數(shù)反轉(zhuǎn)時(shí)，可出 現(xiàn)受激發(fā)射，并且光纖可用作激光器或光學(xué)放大器。因此，當(dāng)信號被 注入光纖時(shí)，泵浦能量從增益介質(zhì)被傳送至注入的信號，從而在被注 入的信號沿光纖傳播的同時(shí)放大被注入的信號。
產(chǎn)生約1.5微米的波長的高功率信號的稀土摻雜放大器(例如， 摻鉺(Er)或鐿(Yb)的放大器)通常是包層泵浦的，這是指泵浦被 引入了沒有增益摻雜的包層。包層中的泵浦光，通過各種已知的反射 和折射機(jī)構(gòu)，最終進(jìn)入光纖的增益摻雜區(qū)域，從而在增益摻雜區(qū)域中 產(chǎn)生粒子數(shù)反轉(zhuǎn)。
不幸地，對于具有與沒有增益摻雜的包層區(qū)域相比非常小的增益 摻雜的橫截面面積的光纖，泵浦吸收長度變大。吸收長度的增加導(dǎo)致 了較低的激發(fā)級以及折衷的能量效率。
為了解決這個(gè)問題，需要泵浦芯部(或其它增益摻雜區(qū)域)，而 不是包層，包層典型地不被增益摻雜。然而，可直接耦合至增益摻雜 區(qū)域的適合的泵浦二極管不具有足夠的功率。在本發(fā)明的一些實(shí)施例 中，如此處的圖1和2所示，使用級聯(lián)拉曼共振器(CRR)來泵浦芯 部(或其它增益摻雜區(qū)域)。應(yīng)理解為本發(fā)明不限于CRR的使用。 而是，可使用其它光纖激光器來泵浦光纖的增益摻雜區(qū)域。
圖1A、 1B、 2A和2B也示出了通過適當(dāng)?shù)卣{(diào)整泵浦以與正在被 放大的信號的空間強(qiáng)度分布圖相匹配而進(jìn)一步增加變換效率的各種 方法。通過使泵浦的空間強(qiáng)度分布圖與信號的空間強(qiáng)度分布圖相匹 配，實(shí)現(xiàn)了更有效的能量抽取。原因是當(dāng)泵浦能量沒有被傳送至信 號時(shí)，導(dǎo)致了放大自發(fā)輻射(ASE),如本領(lǐng)域中已知的，這是一種 不想要的效應(yīng)。
現(xiàn)在參照附圖，圖1A示出了用于將泵浦和信號都變換為高階模 (HOM)的示例結(jié)構(gòu)。具體地講，圖1A示出了使用級聯(lián)拉曼共振器 (CRR) 115作為泵浦源的實(shí)施例。泵浦與信號110在輸入光纖160處多路復(fù)用，并且多路復(fù)用的光被發(fā)射(launch)至與輸入光纖160 相接合120的增益摻雜光纖155。因?yàn)镃RR115在發(fā)射端泵浦增益摻 雜區(qū)域，而不是泵浦外包層(該層不是增益摻雜的)，所以與傳統(tǒng)包 層泵浦相比，該配置通過將泵浦光限制在出現(xiàn)了能量變換的增益摻雜 區(qū)而提高了能量效率。
在圖1A中，諸如長周期光柵(LPG)的模變換器135放置在沿 增益光纖155的一定距離處，允許信號在變換為高階模(HOM)信 號之前在基模LPD1 125中被放大。增益光纖155具有與圖3所示的分 布圖相似的分布圖。因?yàn)楸绢I(lǐng)域技術(shù)人員熟悉這些折射率分布圖，所
以此處不詳細(xì)討論圖3?？梢哉f，在圖1A的實(shí)施例中，芯部(de。re)
和內(nèi)包層(diclad)都是增益摻雜的，所以經(jīng)過芯部和內(nèi)包層的信號將 被放大。
繼續(xù)圖1A，模變換器135可以被設(shè)計(jì)為具有變換效率的多個(gè)峰 值，從而與泵浦波長和信號波長相適應(yīng)。由于模變換器的高消光性， 沒有與模變換器135共振的光將通過變換器135而幾乎沒有衰減或失 真。
盡管對于1480和在1500- 1600之間(此處凈皮示為15xx)的范 圍內(nèi)的波長示出了峰值，應(yīng)理解為模變換器135可以被設(shè)計(jì)為實(shí)際上 適應(yīng)于任何波長組合。因?yàn)榭梢杂脤拵Р僮髟O(shè)計(jì)和制造模變換器，特 別是當(dāng)在轉(zhuǎn)向點(diǎn)(TAP)操作時(shí)，如果泵浦和信號波長在變換帶寬內(nèi)， 則在光145繼續(xù)沿增益光纖155傳播的同時(shí)，信號和泵浦都將被變換 為相同的HOM。
圖7A和7B是分別示出了示例信號610和泵浦720的近場圖像 的圖，所述示例信號610和泵浦720都已變換為HOM， ^使得泵浦720 的強(qiáng)度分布圖基本上與信號610的強(qiáng)度分布圖重疊。盡管圖7A和7B 示出了 HOM是LPo6模，應(yīng)理解為泵浦和信號可以按照希望或需要變 換為其它HOM。因?yàn)椋鐖D7A和7B所示，LP。6泵浦720現(xiàn)在與 LP。6信號610重疊，所以泵浦能量被更有效地變換，并且ASE來自 "暗，，區(qū)域的可能性較小。在其它實(shí)施例中，可使用多個(gè)變換器來分別地變換泵浦和信號。
并且，對于其它實(shí)施例，信號和泵浦不需要被變換為相同的HOM。 而是信號可以;故變換為一個(gè)HOM，而泵浦,皮變換為另一個(gè)HOM。 圖2A示出了一個(gè)實(shí)施例，其中使用兩個(gè)單獨(dú)的串聯(lián)放置的模變換器 將信號和泵浦變換為不同的HOM。
圖2A所示的結(jié)構(gòu)包括發(fā)射信號210的信號源205和用于泵浦的 CRR 215。信號210和泵浦被多路復(fù)用至與增益摻雜光纖250相接合 220的輸入光纖255。與參照圖1A描述的實(shí)施例相似，圖2A的增益 摻雜光纖具有增益摻雜芯部和增益摻雜內(nèi)包層。
多路復(fù)用的LPm光225沿光纖250經(jīng)過一段距離，從而允許信 號在基模LPm中被放大。在一些點(diǎn)處，在通過泵浦而幾乎沒有或沒有 失真或衰減的同時(shí)，信號模變換器將信號變換為LP(^模235。圖6A 和6B示出了其中m-6的具體例子。 一通過信號模變換器230,得到 的LP。6信號看上去與圖6A所示的信號相似，而通過信號模變換器230 而沒有變換的泵浦看上去與圖6B所示的相似。
在通過信號模變換器230之后，HOM信號610和泵浦620通過 泵浦模變換器240，所述泵浦模變換器240被具體配置為僅影響泵浦 波長。同樣地，HOM信號610通過泵浦模變換器而幾乎沒有或沒有 失真或衰減，同時(shí)LPm泵浦被變換為HOM。現(xiàn)在包括HOM信號和 HOM泵浦的被變換的光245繼續(xù)沿增益光纖250傳播。
盡管圖2A示出了信號模變換器230和泵浦模變換器2"沿增益 光纖250串聯(lián)設(shè)置，應(yīng)理解為如果模變換器由LPG或其它可比較 的結(jié)構(gòu)構(gòu)成，則模變換器230、 240可被寫入增益光纖250的相同物 理位置處?？晒┨鎿Q地，可重新設(shè)置模變換器的串聯(lián)順序而對設(shè)備的 操作沒有有害的影響。并且，如圖2A的實(shí)施例所示，泵浦的HOM (n)不需要與信號的HOM (m)相同。
將信號和泵浦變換為不同的HOM (即，m知)是有原因的。例 如，泵浦模變換器240可以是被構(gòu)成為在光柵TAP附近的寬帶變換 器，以與泵浦波長或幾個(gè)泵浦的波長復(fù)用的不確定性或漂移性相適應(yīng)。信號模變換器230可以是窄帶裝置以過濾不想要的波長分量。對 于該具體環(huán)境，可要求使泵浦模式(n)與信號模式(m)不同。
回到圖1A的實(shí)施例中，為了提高才莫消光性，可通過有策略地在 模變換器135之前放置可選擇的HOM模消除器130來消除來自接合 和散射的不想要的模。圖1B示出了另一個(gè)沒有HOM模消除器130 的實(shí)施例。因?yàn)閳D1A的結(jié)構(gòu)基本上與圖1B的結(jié)構(gòu)相似，區(qū)別是模消 除器130，所以此處省略對任何重復(fù)條目的描述。
繼續(xù)，圖1A中示出的模消除器130可以被制造為短長度的其上 的涂層被移除的光纖，并且該光纖逐漸變細(xì)或被蝕刻，以使得包層中 的光被去掉。這樣，只保留被中央芯部傳導(dǎo)的光(所述光包括泵浦和 信號)。換句話說，模消除器130移除(或去掉)系統(tǒng)中可能存在的 各種不想要的HOM，并且模消除器130與模變換器135 —起完成了 所有濾波功能，除了相同模下的帶內(nèi)ASE。
例如，光可留在向后傳播(或與信號反向)的任何數(shù)量的HOM 中。ASE或HOM增益光纖155中出現(xiàn)的受激布里淵散射(SBS )或 反射光可以導(dǎo)致這些不想要的HOM。這些向后傳播的光將不與模變 換器135共振并且保留在包層中，以便凈皮模消除器130移除。
向前傳播的HOM光可源自在模消除器130的信號側(cè)的一段內(nèi)或 前的接合或散射。模消除器130也將移除該向前傳播的HOM光。
此外，所需HOM中產(chǎn)生的、但對于模變換器135是帶外的任何 ASE也將不被變換為基模。這樣，也可以移除該帶外HOM。
并且，在HOM部分的LP(u基模中產(chǎn)生的向后傳播的帶內(nèi)ASE 將變換為LP。7,并且將由模消除器130移除。
簡而言之，模消除器130將移除所有模，除了帶內(nèi)HOM和帶外 基模。然而，帶內(nèi)ASE典型地不是一個(gè)問題。帶外基模也可以不是 一個(gè)問題，因?yàn)楸闷址植紙D將顯然地與信號的分布圖相匹配。這樣， 光的許多有問題的部分將通過模消除器130移除，并且保持不受模消 除器130影響的任何光都將可能是良性的。
根據(jù)圖1A中的模消除器130的功能，可通過有策略地在模變換器230之前放置可選擇的HOM模消除器130來在圖2A的實(shí)施例中 實(shí)現(xiàn)相似的改進(jìn)。圖2B示出了包括HOM模消除器130的這樣的實(shí) 施例。因?yàn)閳D2B的其余結(jié)構(gòu)與圖2A中的結(jié)構(gòu)基本相似，此處省略對 圖2B中的其它相似元件的討論。
因?yàn)镃RR 115、 215泵浦芯部(或其它直徑較小的增益摻雜區(qū) 域)，所以值得更詳細(xì)地檢查增益摻雜光纖的結(jié)構(gòu)。圖4A是示出了 光纖的橫截面的近場圖像的圖，而圖4B是示出了沿圖4A的光纖傳輸 的示例信號的近場圖像的圖。
作為背景，包括HOM放大器的傳統(tǒng)雙包層放大器被包層泵浦。 這些包層泵浦放大器包括傳導(dǎo)信號的區(qū)域(典型地為增益摻雜的芯 部)、和傳導(dǎo)泵浦光的區(qū)域(典型地為沒有增益摻雜的包層)。包層 的橫截面面積通常比芯部的橫截面面積大得多。該面積差與用于高功 率操作的低亮度泵浦相適應(yīng)，這意味著泵浦光的吸收率減小了大約與 兩個(gè)面積的比率成比例的量。這使得光纖長度相應(yīng)地增加了。
不幸地，對于高功率放大器，該長度的增加伴隨地增加了不需要 的基于長度的非線性效應(yīng)的量。由于該原因，需要像信號一樣引導(dǎo)相 同空間區(qū)域中的泵浦以增加重疊。
在具有低亮度泵浦的傳統(tǒng)大模面積(LMA)光纖中，這典型地 是不可能的，因?yàn)樾静烤哂邢鄬Φ偷臄?shù)值孔徑(NA)以減小被傳導(dǎo) 的模的數(shù)量，并且保持大的模面積。在這樣的設(shè)計(jì)中，泵浦光導(dǎo)(例 如，包層)具有不同特征，從而必須在與信號光導(dǎo)不同的空間區(qū)域(例 如，芯部)中。
對于HOM傳播，不需要這樣。因?yàn)槟１环€(wěn)健地傳導(dǎo)，并且抵抗 模耦合，并且因?yàn)槠淇捎酶呦庑约ぐl(fā)，所以光導(dǎo)的NA可以是大的。 實(shí)際上，泵浦光導(dǎo)和HOM光導(dǎo)可以在相同的區(qū)域?；氐礁綀D，圖4A 示出了可傳播HOM信號的光纖(或波導(dǎo))的橫截面圖像410。該光 纖包括中央芯部(在圖像410中不可見)和包圍著芯部的內(nèi)包層430。 內(nèi)包層430徑向的外部是氣孔440的環(huán)，所述環(huán)也因此由硅石環(huán)450 包圍。盡管未示出，聚合體層包圍著整個(gè)結(jié)構(gòu)。圖3中示出了這樣的光纖的折射率分布圖。
內(nèi)包層430由限定了氣孔的薄硅石網(wǎng)支持。網(wǎng)的厚度小得足以有 效地將光限制在內(nèi)包層430內(nèi)并且防止光泄露到硅石環(huán)450中。由于 空氣和硅石之間的折射率的大的對比(在圖3中由AN加表示)，內(nèi) 包層430是高NA光導(dǎo)(約為0.6至0.8),適合于包含泵浦光。
此外，因?yàn)镹A可以顯著地高于傳統(tǒng)雙包層光纖，所述光纖由低 折射率聚合物而不是氣孔構(gòu)成，所以圖4A中的光纖的載光能力等于 直徑變大50%的光纖的載光能力。對于一些HOM設(shè)計(jì)，泵浦光導(dǎo)可 使用自由空間光學(xué)器件來泵浦。
圖4B示出了沿圖4A的光纖傳輸?shù)氖纠鼿OM信號的近場圖像 420。具體地講，圖4B的比例與圖4A的比例相匹配，以示出LPo6 HOM 信號最外環(huán)的直徑和內(nèi)包層430的直徑之間的對應(yīng)關(guān)系?；谠搶?yīng) 關(guān)系，本領(lǐng)域技術(shù)人員可看到當(dāng)增益摻雜時(shí)，內(nèi)包層430適合于傳 導(dǎo)HOM。這樣，泵浦和信號可具有高空間重疊并且由相同的增益摻 雜區(qū)域430 (芯部和內(nèi)包層)傳導(dǎo)。換句話說，相同的波導(dǎo)限制信號 和泵浦，即使信號和泵浦可能在不同的空間模中。
繼續(xù)圖4B， HOM圖像420上的強(qiáng)度圖案展現(xiàn)了由內(nèi)包層430 的周長的形狀導(dǎo)致的微弱的調(diào)制。在傳統(tǒng)的雙包層光纖中，進(jìn)行了很 多努力來創(chuàng)建非圓形的泵浦波導(dǎo)，或在泵浦波導(dǎo)內(nèi)引起模失真以更有 效地將泵浦光耦合到較小的增益(或芯部)區(qū)域。與傳統(tǒng)雙包層光纖 不同，在圖4A中，泵浦和信號是共同定位的，從而泵浦波導(dǎo)可以是 圓形的和不失真的。
對于其它實(shí)施例，可以配置非圓形內(nèi)包層。例如，可使用矩形內(nèi) 包層，這是由于它們在薄的尺寸上的提高的熱傳遞特性。
值得注意的是盡管圖4A中具體示出了氣包層光纖，但芯部泵 浦概念可延伸到聚合物包層光纖和玻璃包層光纖。對于具有非常深的 溝槽(圖3的ANdd非常大)的一些實(shí)施例，可增大溝槽面積(圖3 中的ddd)。因此，可以一起消除外部區(qū)域(圖3中的d。clad)。
如上面注意的，圖l和2中的實(shí)施例示出了使信號的強(qiáng)度分布圖與泵浦的強(qiáng)度分布圖相匹配的各種方法。通過使強(qiáng)度分布圖相匹配，
可減小來自"暗，，區(qū)域的ASE。另一個(gè)選擇是通過選擇性地?fù)诫s增益摻 雜光纖使得對應(yīng)于信號的"暗"區(qū)域的光纖區(qū)域?qū)⒉痪哂性鲆鎿诫s刑， 從而來減小這些所謂的"暗，，區(qū)域中的ASE。將參照圖5A和5B對此
進(jìn)4亍更力口詳細(xì)的4笛述o
圖5A是示出了光纖的折射率分布圖510和可沿光纖傳輸?shù)膶?yīng) 的HOM信號520的圖500。如圖5A所示，LP08HOM信號520沿內(nèi) 包層被運(yùn)送，并且在該具體實(shí)施例中，徑向向外延伸約40微米。"暗" 區(qū)域?qū)?yīng)于HOM信號520圖上的零強(qiáng)度。
圖5B是示出了圖5A的HOM信號520和對應(yīng)的光纖增益摻雜 分布圖560的圖。如可見，光纖在不同的徑向位置處摻雜有稀土(RE) 摻雜劑。具體地講，增益摻雜劑的位置對應(yīng)于LPmHOM信號520的 每一個(gè)強(qiáng)度峰值。因此，與傳統(tǒng)的增益摻雜光纖不同，所述光纖在整 個(gè)內(nèi)包層內(nèi)大量地具有RE摻雜劑的均勻分布，圖5B的實(shí)施例示出 了光纖的分段摻雜以與將沿該特定光纖傳輸?shù)奶囟℉OM信號相對 應(yīng)。
與僅將泵浦變換為HOM相比，分段摻雜的一個(gè)缺點(diǎn)是模選擇的 較小的靈活性。 一旦光纖已經(jīng)在具體區(qū)域被增益摻雜，信號的強(qiáng)度分 布圖就不能再改變，除非破壞信號與增益摻雜光纖分布圖的空間對應(yīng) 關(guān)系。此外，任何不規(guī)則的摻雜都可能導(dǎo)致增益摻雜區(qū)域和HOM信 號的不完美的重疊。由于該原因，優(yōu)選地使用參照圖l和2教導(dǎo)的方 法，而不是圖5A和5B的分段摻雜方法。
盡管已示出和描述了示例性實(shí)施例，本領(lǐng)域技術(shù)人員應(yīng)清楚可 對公開的發(fā)明進(jìn)行多個(gè)改變、修改或變形。例如，盡管已在附圖中示 出了并詳細(xì)地描述了具體HOM，應(yīng)理解為可使用其它模階(除了表 達(dá)性地示出的)來適應(yīng)各種其它設(shè)計(jì)參數(shù)。此外，盡管已示出和描述 了摻雜分布圖的具體例子，應(yīng)理解為可改變這些具體摻雜分布圖以在 不同的程度上對應(yīng)不同的HOM信號。因此，所有這些改變、修改和 變形都應(yīng)被看作是在本發(fā)明的范圍內(nèi)。
權(quán)利要求
1.一種光纖，包括具有第一折射率的芯；位于所述芯的徑向外部的內(nèi)包層，所述內(nèi)包層具有第二折射率，所述第二折射率小于所述第一折射率；在預(yù)定位置處對內(nèi)包層進(jìn)行摻雜的增益摻雜劑，所述預(yù)定位置對應(yīng)于高階模(HOM)信號的強(qiáng)度分布圖；以及位于所述內(nèi)包層徑向外部的溝槽，所述溝槽具有第三折射率，所述第三折射率小于所述第二折射率。
2、 如權(quán)利要求l所述的光纖，所述芯是增益摻雜的。
3、 如權(quán)利要求1所述的光纖，所述增益摻雜劑包括稀土摻雜劑。
4、 如權(quán)利要求3所述的光纖，所述稀土摻雜劑包括鉺。
5、 如權(quán)利要求3所述的光纖，所述稀土摻雜劑包括鐿。
6、 一種光纖，包括芯;位于所述芯的徑向外部的內(nèi)包層；以及在預(yù)定位置處對內(nèi)包層進(jìn)行摻雜的增益摻雜劑，所述預(yù)定位置對 應(yīng)于高階模(HOM)信號的強(qiáng)度分布圖。
7、 如權(quán)利要求6所述的光纖，所述內(nèi)包層為具有高數(shù)值孔徑的波導(dǎo)。
8、 如權(quán)利要求6所述的光纖，還包括位于所述內(nèi)包層的徑向外部的溝槽，所述溝槽的折射率小于所述 內(nèi)包層的折射率。
9、 如權(quán)利要求8所述的光纖，所述溝槽包括空氣。
10、 如權(quán)利要求8所述的光纖，所述溝槽包括硅石網(wǎng)。
11、 如權(quán)利要求8所述的光纖，所述溝槽包括低折射率聚合物。
12、 如權(quán)利要求6所述的光纖，所述強(qiáng)度分布圖包括多個(gè)同心環(huán)。
13、 如權(quán)利要求6所述的光纖，所述增益摻雜劑包括稀土摻雜劑。
14、 如權(quán)利要求7所述的光纖，所述稀土摻雜劑包括鉺。
15、 如權(quán)利要求7所述的光纖，所述稀土摻雜劑包括鐿。
全文摘要
本發(fā)明提供一種通過將增益材料或泵浦分布圖與高階模(HOM)信號的信號分布圖相匹配而更有效地放大信號的方案。通過這樣做，實(shí)現(xiàn)更有效的能量提取。
文檔編號G02B6/26GK101688948SQ200880004116
公開日2010年3月31日 申請日期2008年2月5日 優(yōu)先權(quán)日2007年2月5日
發(fā)明者S·格爾米, 戴維·J·迪喬瓦尼, 西達(dá)爾斯·拉馬錢德蘭, 馬克·默梅爾施泰因 申請人:Ofs菲特爾有限責(zé)任公司