專利名稱：基于部分元等效電路理論的計算線纜間串擾強度的系統(tǒng)的制作方法
技術領域：
本發(fā)明涉及一種計箅多條線纜間的串擾，更特別地說，是指一種基于部分元等效 電路理論對安裝在金屬板上方的線纜間的串擾進行計算，該計箅獲得的干擾強度能夠 為產品使用中的線纜布局和電磁防護提供依據(jù)。
背景技術：
線纜在設備間短距離通信中有很廣泛的應用，如

圖1所示，在一金屬板1上安
裝有多個設備，這多個設備之間采用線纜實現(xiàn)通信。即A設備21與B設備22之間 采用A線纜11實m信；C設備23與D設備24之間采用B線纜12實現(xiàn)通信； E設備25與F設備26之間采用C線纜13實現(xiàn)通信；但是由于線纜間互感和互容 的存在使得串擾現(xiàn)象不可避免。且隨著技術的發(fā)展，線纜的密度越來越大使串擾現(xiàn)象 更顯著，成為電磁傳導千擾的主要因素。
串擾是電子系統(tǒng)中最難解決的問題之一。在電子設計工程中幾乎無一例外的都會 遇到無意干擾信號的有害影響。為了能夠降低串擾的影響，首先需要有效而準確地對 線纜間的耦合電感和耦合電容進行建模分析計算，而這并非易事。 發(fā)明內§
為了計算安裝在金屬板上方的線纜間的串擾干擾，本發(fā)明提出一種基于部分元等 效電路理論的計算線纜間串擾強度的系統(tǒng)。該系統(tǒng)根據(jù)部分元等效電路理論在PC機 中應用VC++6.0編寫了參數(shù)錄入與構形單元、SPICE電路建模單元和干擾強度分析 單元。本發(fā)明采用部分元等效電路理論對線纜間的串擾進行分析，可準確而有效地計 箅線纜間的耦合電感和耦合電容，并獲得線纜間的串擾強度。
本發(fā)明是一種基于部分元等效電路理論的計箅線纜間串擾強度的系統(tǒng)，該系統(tǒng)包 括有一計紫機，以及存儲在計,中的平行線纜間串擾模塊；
所述的平行線纜間串擾模塊由參數(shù)錄入與構形單元(101)、 SPICE電路建模單 元(102)和干擾強度分析單元(103)組成；參數(shù)錄入與構形單元(101)根據(jù)參數(shù)錄入界面記錄的構形參數(shù)，以及線纜和金
屬板的相對坐標關系得到線纜構形圖；所述的構形參數(shù)包括有單根線纜參數(shù)
C—丄,D,CT,/^和金屬板參數(shù)『—^,WV,^,『J,丄表示,線纜的長度；D表示 對艮線纜的直徑；a表示單根線纜所選加工材料的電導率；i/表示線纜距離金屬板 的高度；^表示金屬板的長度；^表示金屬板的寬度；『r表示金屬板的厚度；K 表示金屬板所選加工材料的電導率；
SPICE電路建模單元(102)根據(jù)參數(shù)錄入與構形單元(101)輸出的線纜構形 圖，采用部分元等效電路理論進行轉換處理獲得SPICE電路；
千擾強度分析單元(103)釆用SPICE電路分析軟件對SPICE電路建模單元 (102)輸出的SPICE電路上加載激勵源和負載進行時域或頻域的分析，從而得出 平行線纜的近端設備和遠端設備的串擾耦合千擾強度。
所述的基于部分元等效電路理論的計箅線纜間串擾強度的系統(tǒng)中，應用部分元等 效電路理論轉換處理包括有下列執(zhí)行步驟
第一步，離散線纜構形圖
SPICE電路建模單元(102)對接收到的參數(shù)錄入與構形單元(101)輸出的線 纜構形圖進行離散處理，獲得離散線纜構形所述的離散處理是通過用戶輸入的頻率值A在自由空間中所對應的波長的十分
之一為依據(jù)，對線纜構形圖按照部分元等效電路理論進行模型離散化處理；
第二步，獲取離散線纜構形圖參數(shù)值
依據(jù)部分元等效理論對離散線纜構形圖進行計算，得到剖分體的剖分體電阻、剖
分體自電感、剖分體自電容以及離散塊之間的剖分體互電感和剖分體互電容參數(shù)值； 第一剖分體電阻及=~^~， cT為第一剖分體r的電導率，/為第一剖分體F的
長度， 為第一剖分體F的截面積，且 =^6， A表示第一剖分體K的髙度，6表 示第一剖分體「的寬度；
第一剖分體自電感Zg-^^〖jb(;,^Vv'Jv， //。為真空中的磁導率，a
為介質(金屬板或線纜)的相對磁導率， 為第一剖分體的截面積，j"J"G (P/>/v' 甴為空間格林函數(shù)G ( ,。在第一剖分體r上的兩重積分，f 、 /為
第一剖分體F在空間上的兩重積分的矢量位置，A、 ^'為第一剖分體F在空間上
的兩重積分的變量；
第一截面的自電容c自=~^ j"J"g(Jv')^.^'， s。為真空中的介電常
Vr * %
數(shù)，^為介質(金屬板或線纜)的相對介電常數(shù)， 為第一剖分體F的截面積，
J〖G(P/)A.A'為空間格林函數(shù)G( ,7)在第一截面上的兩重積分，P、 /為第
一剖分體F在空間上的兩重積分的矢量位置，ds、 A'為第一剖分體F上的第一截 面的兩重積分變量；
第一剖分體F與第二剖分體『的互電感4 =^^_ f fG (r/Vv.dw，
WK wfT FJT
//。為真空中的磁導率，A為介質(金屬板或線纜)的相對磁導率， 為第一剖分體
F的截面積， 為第二剖分體『的截面積，//G( /)^v'^為空間格林函數(shù)
G( /)在第一剖分體K、第二剖分體『上的積分，？、 f分別為第一剖分體F與第
二剖分體『在空間上的兩個矢量位置，rfv為第一剖分體F在空間上的積分變量、
^為第二剖分體『在空間上的積分變量；
第一截面與第二截面的互電容C互=~^^ J JG ( /)^/'flfw', e。為真空
e。f a 印?！?br> 中的介電常數(shù)，e,為介質(金屬板或線纜)的相對介電常數(shù)， 為第一剖分體「的截 面積， 為第二剖分體『的截面積，J j"G ( , )dv'.為空間格林函數(shù)G (7/)在
第一截面與第二截面上的積分，？、 /分別為第一截面與第二截面在空間上的兩個矢量 位置，dv'為第一截面在空間上的積分變量、^w/為第二截面在空間上的積分變量。 第三步，SPICE電路建立
/
依據(jù)線纜的連接關系和參數(shù)間的電磁耦合關系，對第一剖分體電阻i =
第一剖分體自電感Zg-^LJ^G(P,7)^v'^v 、第一截面的自電容
r r
7G (f/)A.、第一剖分體r與第二剖分體『的互電感
VA ^ ?！?br> ￡ =_^_ f fG 和第一截面與第二截面的互電容
WK 「『
C互-——^——f fG( /)dv'^M/進行有效連接得到SPICE表征的SPICE電路。
fl「。『
腿
本發(fā)明的基于部分元等效電路理論的計箅線纜間串擾強度的系統(tǒng)的優(yōu)點在于
(1) 將連接兩個設備間的線纜采用部分元等效電路理論等效為SPICE等效電路， 從而在時域或頻域中都可以對線纜的耦合進行分析。
(2) 利用計算機的計箅能力與平行線纜間串擾模塊的配合，能夠實時構建線纜模 型，并為設計者提供方便的參數(shù)計箅。
(3) 利用SPICE電路建模單元對接收的線纜構形參數(shù)進行部分元等效電路理論轉 換處理，從而獲得由分離元件組成的SPICE電路，該SPICE電路的外端可 以方便地添加任意形式的外部連接電路。
(4) 干擾強度分析單元將激勵源和負載加載在SPICE電路建纟莫單元構建的SPICE 電路上，有利于對線纜間的耦合電感和耦合電容進行建模分析計算，從而得出 線纜的近端設備處和遠端設備處的串擾耦合干擾的強度。
(5) 采用部分元等效電路理論計算安裝在金屬板上方的線纜間串擾耦合的精度髙、 計算時間短。
閨說明
圖1是在金屬板上多個設備間的線纜連接簡示圖。 圖2是本發(fā)明平行線纜間串擾模塊的結構圖。 圖2A是本發(fā)明參數(shù)錄入與構形單元的界面。
圖2B是本發(fā)明參數(shù)錄入與構形單元中當點擊添加/更新時線纜坐標錄入界面, 圖2C是本發(fā)明千擾強度分析單元中激勵源及負載的參數(shù)設置界面。 圖3A是本發(fā)明SPICE電路建模單元中的第一剖分體K的等效結構圖。 圖犯是本發(fā)明SPICE電路建模單元中的第二剖分體『的等效結構圖。 圖4是本發(fā)明實施例中線纜及金屬板的位置簡示圖。 圖5是本發(fā)明實施例中線纜的近端串擾結果圖。
具體實施例方式
下面將結合附圖和實施例對本發(fā)明做進一步的詳細說明。
參見圖2、圖2A、圖2B、圖2C所示，本發(fā)明是一種基于部分元等效電路理論 的計箅線纜間串擾強度的系統(tǒng)，該系統(tǒng)包括有一計,和存儲在計,內的平行線纜 間串擾模塊，該平行線纜間串擾模塊由參數(shù)錄入與構形單元101、 SPICE電路建模 單元102和干擾強度分析單元103組成；
計箅機是一種能夠按照事先存儲的程序，自動、高速地進行大量數(shù)值計箅和 各種信息處理的現(xiàn)代化智能電子設備。在本發(fā)明中，計,的最低配置為:主頻1.24 GB、內存512M、硬盤10GB;計箅機的操作系統(tǒng)為Windows 2000/2003/XP。
在本發(fā)明中，平行線纜間串擾模塊采用VC++語言編寫(版本號￥0++6.0)。
(一) 參數(shù)錄入與構形單元101
參見圖2A、圖2B所示，參數(shù)錄入與構形單元101首先通過"參數(shù)錄入界面" 將構形參數(shù)記錄入計,的存儲器中；然后依據(jù)線纜和金屬板的相對坐標關系得到在 "參數(shù)錄入界面"左上角顯示的圖示，該圖示稱為線纜構形圖。
構形參數(shù)包括有單根線纜參數(shù)C-仏,Z)",/^和金屬板參數(shù)
『={^,~，^,『。};其中，丄表示對艮線纜的長度；"表示,線纜的直徑；"表 示單根線纜所選加工材料的電導率；a表示線纜距離金屬板的高度；『￡表示金屬板 的長度；『『表示金屬板的寬度；『t表示金屬板的厚度；『。表示金屬板所選加工材 料的電導率。
金屬板的坐標起始點默認為坐標原點，即O (O,O，O)點。點擊"線纜參數(shù)錄入" 中的"添加/更新"按鈕后會彈出如圖2B所示的界面提示輸入當前線纜所需的坐標 起點。
在本發(fā)明中，參數(shù)錄入與構形單元101將實際的平行線纜與金屬板轉化輸出為
實際電路的等效模型。構形所需參數(shù)通過"參數(shù)錄入界面"錄入，當參數(shù)輸入完畢后，
參數(shù)錄入與構形單元101即可輸出實際電路的等效模型作為SPICE電路建模單元 102的輸入量。
(二) SPICE電路建模單元102在本發(fā)明中，SPICE電路建模單元102根據(jù)參數(shù)錄入與構形單元101輸出的線 纜構形圖，釆用部分元等效電路理論轉換處理獲得由分離元件組成SPICE電路(簡 稱為SPICE電路)；
所述的部分元等效電路理論轉換處理包括有下列執(zhí)行步驟
第一步，離散線纜構形圖
SPICE電路建模單元102對接收到的線纜構形圖進行離散處理，獲得以各個離 散塊來表達的線纜構形(簡稱為離散線纜構形圖)；
在步驟中，用戶需要輸入一個的參數(shù)，該參數(shù)為串擾所需計算的最髙頻率值/w。
在本發(fā)明中，步驟的離散處理是以/fl在自由空間中所對應的波長的十分之一為 依據(jù)，對參數(shù)錄入與構形單元輸出的線纜構形圖按照部分元等效電路理論進行模型離 散化處理。
第二步，獲取離散線纜構形圖參數(shù)值
參見圖3A、圖3B所示，依據(jù)部分元等效理論對離散線纜構形圖進行計算，得
到各個離散塊(也稱為剖分體)的剖分體電阻、剖分體自電感、剖分體自電容以及離
散塊之間的剖分體互電感和剖分體互電容參數(shù)值。
第一剖分體電阻^ = ~^一， O"為第一剖分體F的電導率，/為第一剖分體F的
C7 .
長度， 為第一剖分體F的截面積，即ABCD形成的第一截面，且 -A.6, A表 示第一剖分體F的高度，6表示第一剖分體F的寬度。
第一剖分體自電感<formula>formula see original document page 10</formula>o為真空中的磁導率，a
為介質(金屬板或線纜)的相對磁導率， 為第一剖分體的ct1r,
Jjb (f/)c/vA^v為空間格林函數(shù)G f,r)在第一剖分體r上的兩重積分，卩、7為 第一剖分體F在空間上的兩重積分的矢量位置，^v、 ^/為第一剖分體F在空間上
的兩重積分的變量。
第一截面的自電容<formula>formula see original document page 10</formula>為真空中的介電常
數(shù)，^為介質(金屬板或線纜)的相對介電常數(shù)， 為第一剖分體F的截面積，J J"G(f/)^yd/為空間格林函數(shù)G( 7)在第一截面上的兩重積分，P、 r'為第
~
一剖分體F在空間上的兩重積分的矢量位置，A、 ^s'為第一剖分體F上的第一截 面的兩重積分變量。
在本發(fā)明中，第二剖分體『上的EFGH形成的第二截面，第二剖分體『的長 度記為y，第二剖分體『的高記為f,第二剖分體『的寬記為A,第二截面的面積 + =/^, i表示第二剖分體『的高度，A表示第二剖分體『的寬度。
第一剖分體K與第二剖分體『的互電感丄互=^i_ J JG ( ,卩/v.^m;，
//。為真空中的磁導率，從為介質(金屬板或線纜)的相對磁導率， 為第一剖分體
r的截面積，"『為第二剖分體『的截面積，J"j"G(f/)^v'^為空間格林函數(shù)
G( /)在第一剖分體F、第二剖分體『上的積分，？、 /分別為第一剖分體F與第 二剖分體『在空間上的兩個矢量位置，A為第一剖分體F在空間上的積分變量、 ^為第二剖分體『在空間上的積分變量。
第一截面與第二截面的互電容c互=^^^ J Jg f/Wv''^' ， s。為真
￡" ra^印?！?br> 空中的介電常數(shù)，^為介質(金屬板或線纜)的相對介電常數(shù)， 為第一剖分體K的 截面積， 為第二剖分體『的截面積，J" J"g ( /)^/.^m/為空間格林函數(shù)G (7/)
在第一截面與第二截面上的積分，？、 f分別為第一截面與第二截面在空間上的兩個 矢量位置，^/為第一截面在空間上的積分變量、dii/為第二截面在空間上的積分變 量。
第三步，SPICE電路建立
根據(jù)各個離散元件間的相互關系對其進行連接，得到SPICE電路；依據(jù)線纜的 連接關系以及參數(shù)間的電磁耦合關系，對上述各個部分體參數(shù)進行有效連接得到 SPICE形式的電路。
(三)干擾強度分析單元103
參見圖2C所示，千擾強度分析單元103在接收到的SPICE電路上加載激勵源 和負載，然后導入SPICE電路分析軟件中進行時域或頻域的分析從而得出平行線纜 的近端設備處和遠端設備處的串擾耦合干擾的強度。在本發(fā)明中，加載的激勵源有脈沖激勵源、正弦激勵源或者方波激勵源；脈沖激 勵源中應當包括有低電平、高電平、延時時間、上升沿時間、下降沿時間、脈沖寬度 和脈沖周期相關參數(shù)。正弦激勵源應當包括有幅度和頻率相關參數(shù)。方波激勵源應當 包括有幅度、頻率和占空比相關參數(shù)。
在本發(fā)明中，負載是指設備的輸入阻抗值。
在本發(fā)明中使用的SPICE電路分析軟件為ADS2005A。
實施例1 :
在銅板(銅板尺寸『i-l附，『『=0.5/m，『r=0.5w/m，『CT=5.8xl07S//w) 上平行布置兩根銅線纜(如圖4所示)，A線纜(端口 A至端口 B)的長度丄=0.3附、 直徑D-lm/w、電導率o"-5.8xl07S/m、距離金屬板高度/f =5mm , B線纜(端 口C至端口D)的長度丄-0.3w、直徑D-lm傷、電導率0"-5.8乂1075// 、距 離金屬板高度^-5/ww; A線纜的坐標起點為X-0.3m、 Y-0.3;w ， B線纜的坐標 起點為X-0.3m、 Y=0.2w。
根據(jù)本發(fā)明的平行線纜間串擾模塊進行串擾耦合的計箅方法，平行線纜及其銅板 采用如圖4所示的結構。在端口 A處添加脈沖信號源，其低電平為0F、高電平為 1K 、延時時間為O";s 、上升時間為400ra 、下降時間為400"s 、脈沖寬度為1200朋、 脈沖周期為4000朋。其它三個端口 (端口 B、端口 C和端口 D)添加無源的50Q 負載。
將圖4所示電路結構輸入到平行線纜間串擾模塊得到線纜間近端串擾耦合時域 結果如圖5所示。從圖5中可以看出端口 B處的信號波形幾乎與輸入信號是相同的， 端口 C處的信號波形就是由串擾耦合產生的。
本發(fā)明的一種基于部分元等效電路理論的計算線纜間串擾強度的系統(tǒng),該系統(tǒng)根 據(jù)部分元等效電路理論在計算機中應用VC++6.0編寫了參數(shù)錄入與構形單元、 SPICE電路建模單元和干擾強度分析單元。本發(fā)明采用部分元等效電路理論對線纜 間的串擾進行分析，可準確而有效地計箅線纜間的耦合電感和耦合電容，并獲得線纜 間的串擾強度。
1權利要求
1、一種基于部分元等效電路理論的計算線纜間串擾強度的系統(tǒng)，該系統(tǒng)包括有一計算機，其特征在于還包括有平行線纜間串擾模塊，該平行線纜間串擾模塊存儲在計算機中；所述的平行線纜間串擾模塊由參數(shù)錄入與構形單元(101)、SPICE電路建模單元(102)和干擾強度分析單元(103)組成；參數(shù)錄入與構形單元(101)根據(jù)參數(shù)錄入界面記錄的構形參數(shù)，以及線纜和金屬板的相對坐標關系得到線纜構形圖；所述的構形參數(shù)包括有單根線纜參數(shù)C＝{L，D，σ，H}和金屬板參數(shù)W＝{WL，WW，WT，Wσ}，L表示單根線纜的長度；D表示單根線纜的直徑；σ表示單根線纜所選加工材料的電導率；H表示線纜距離金屬板的高度；WL表示金屬板的長度；WW表示金屬板的寬度；WT表示金屬板的厚度；Wσ表示金屬板所選加工材料的電導率；SPICE電路建模單元(102)根據(jù)參數(shù)錄入與構形單元(101)輸出的線纜構形圖，采用部分元等效電路理論進行轉換處理獲得SPICE電路；干擾強度分析單元(103)采用SPICE電路分析軟件對SPICE電路建模單元(102)輸出的SPICE電路上加載激勵源和負載進行時域或頻域的分析，從而得出平行線纜的近端設備和遠端設備的串擾耦合干擾強度。
2、 根據(jù)權利要求1所述的基于部分元等效電路理論的計箅線纜間串擾強度的系統(tǒng)， 其特征在于所述的部分元等效電路理論轉換處理包括有下列執(zhí)行步驟第一步，離散線纜構形圖SPICE電路建模單元(102)對接收到的參數(shù)錄入與構形單元(101)輸出的線 纜構形圖進行離散處理，獲得離散線纜構形圖；所述的離散處理JiM過用戶輸入的頻率值/ff在自由空間中所對應的波長的十分 之一為依據(jù)，對線纜構形圖按照部分元等效電路理論進行模型離散化處理；第二步，獲取離散線纜構形圖參數(shù)值依據(jù)部分元等效理論對離散線纜構形圖進行計箅，得到剖分體的剖分體電阻、剖 分體自電感、剖分體自電容以及離散塊之間的剖分體互電感和剖分體互電容參數(shù)值；第一剖分體電阻^=~^~, c為第一剖分體r的電導率，/為第一剖分體r的長度， 為第一剖分體F的截面積，且 =^6， A表示第一剖分體F的高度，6表 示第一剖分體K的寬度；第一剖分體自電感Zg-^^j^G(^r')^'Jv， a為真空中的磁導率，a為介質(金屬板或線纜)的相對磁導率， 為第一剖分體的截面積， J"J"g a為空間格林函數(shù)G ( 歹)在第一剖分體r上的兩重積分，P、 /為第一剖分體F在空間上的兩重積分的矢量位置，A、 flfv'為第一剖分體F在空間上 的兩重積分的變量；第一截面的自電容C自=~^ j JV (^v')^.^' ， s。為真空中的介電常e。f , 印*數(shù)，e,為介質(金屬板或線纜)的相對介電常數(shù)， 為第一剖分體「的截面積， j jg .^y'為空間格林函數(shù)c (y)在第一截面上的兩重積分，P 、 /為第 一剖分體K在空間上的兩重積分的矢量位置，A、 fi^為第一剖分體F上的第一截 面的兩重積分變量；第一剖分體r與第二剖分體『的互電感Z^ f fG ( /)rfv.c^，WF w『FWa為真空中的磁導率，a為介質(金屬板或線纜)的相對磁導率， 為第一剖分體 F的截面積， 為第二剖分體『的截面積，^G( /)rfv^為空間格林函數(shù)F『G(7/)在第一剖分體F、第二剖分體『上的積分，？、 f分別為第一剖分體r與第 二剖分體『在空間上的兩個矢量位置，a為第一剖分體F在空間上的積分變量、 ^v為第二剖分體『在空間上的積分變量；第一截面與第二截面的互電容c互=~~ ~— J J"g ( /)ch/'^/, s。為真空中的介電常數(shù)，^為介質(金屬板或線纜)的相對介電常數(shù)， 為第一剖分體K的截 面積， 為第二剖分體『的截面積，j" ]^( /)甴'*^/為空間格林函數(shù)(7( ,卩)在第一截面與第二截面上的積分，7、 Z分別為第一截面與第二截面在空間上的兩個矢量位置，^/為第一截面在空間上的積分變量、fi w/為第二截面在空間上的積分變量。第三步，SPICE電路建立依據(jù)線纜的連接關系和參數(shù)間的電磁耦合關系，對第一剖分體電阻^ =第一剖分體自電感Zg-^^J7G(;/)flfv'Jv 、第一截面的自電容<formula>formula see original document page 4</formula>第一剖分體r與第二剖分體『的互電感 <formula>formula see original document page 4</formula>和第一截面與第二截面的互電容<formula>formula see original document page 4</formula> 進行有效連接得到SPICE表征的SPICE電 路。
3、 根據(jù)禾又利要求1所述的基于部分元等效電路理論的計箅線纜間串擾強度的系統(tǒng)， 其特征在于平行線纜間串擾模塊采用VC++語言編寫，并存儲在計箅機中。
4、 根據(jù)權利要求1所述的基于部分元等效電路理論的計算線纜間串擾強度的系統(tǒng)， 其特征在于加載在SPICE電路上的激勵源有脈沖激勵源、正弦激勵源或者方波 激勵源。
5、 根據(jù)權利要求1或3所述的基于部分元等效電路理論的計算線纜間串擾強度的系 統(tǒng)，其特征在于加載在SPICE電路上的脈沖激勵源中應當包括有低電平、高電 平、延時時間、上升沿時間、下降沿時間、脈沖寬度和脈沖周期相關參數(shù)。
6、 根據(jù)權利要求1或3所述的基于部分元等效電路理論的計箅線纜間串擾強度的系 統(tǒng)，其特征在于加載在SPICE電路上的正弦激勵源應當包括有幅度和頻率相關 參數(shù);方波激勵源應當包括有幅度、頻率和占空比相關參數(shù)。
7、 根據(jù)權利要求1所述的基于部分元等效電路理論的計箅線纜間串擾強度的系統(tǒng)， 其特征在于加載在SPICE電路上的負載是指設備的輸入阻抗值。
8、 ,艮據(jù)權利要求1所述的基于部分元等效電路理論的計算線纜間串擾強度的系統(tǒng)， 其特征在于干擾強度分析單元(103)中采用的SPICE電路分析軟件為 ADS2005A。
全文摘要
本發(fā)明公開了一種基于部分元等效電路理論的計算線纜間串擾強度的系統(tǒng)，該系統(tǒng)包括有一計算機和存儲在計算機內的平行線纜間串擾模塊，該平行線纜間串擾模塊是根據(jù)部分元等效電路理論在計算機中應用VC++6.0編寫的。參數(shù)錄入與構形單元依據(jù)構形參數(shù)獲得線纜和金屬板的線纜構形圖；SPICE電路建模單元根據(jù)線纜構形圖采用部分元等效電路理論轉換處理獲得SPICE電路；干擾強度分析單元依據(jù)在SPICE電路上加載激勵源和負載，從而得出平行線纜的近端設備和遠端設備的串擾耦合干擾的強度。本發(fā)明采用部分元等效電路理論對線纜間的串擾進行分析，可準確而有效地計算線纜間的耦合電感和耦合電容，并獲得線纜間的串擾強度。
文檔編號G06F17/50GK101667216SQ20091009347
公開日2010年3月10日 申請日期2009年10月10日 優(yōu)先權日2009年10月10日
發(fā)明者劉躍東, 汪玉梅, 蘇東林, 陳愛新 申請人:北京航空航天大學