本發(fā)明涉及油氣勘探領(lǐng)域，具體而言，涉及一種計算致密油儲層的含油飽和度的方法。

背景技術(shù)：

含油飽和度是儲層含油性表征的重要參數(shù)。對于常規(guī)儲層，用測井的方法獲得儲層含油飽和度的方法通常有電法測井、核磁共振測井和C/O比能譜測井。對于致密油儲層，上述測井方法的應(yīng)用均受到限制。

其中，電法測井計算飽和度需要和孔隙度測井聯(lián)合應(yīng)用，應(yīng)用下式計算含油飽和度：式中：Φ為孔隙度測井獲得的孔隙度值，小數(shù)；a、b、m、n為巖石電性實驗參數(shù)，無量綱；RT為電法測井獲得的地層電阻率，Ω.m；Rw為地層水電阻率，Ω.m。然而，對于致密油而言，地層通常不產(chǎn)水，無法得到地層水電阻率數(shù)據(jù)，從而無法有效直接應(yīng)用上述公式計算含油飽和度。C/O比能譜測井應(yīng)用的條件是有較高的孔隙度，才能獲得信噪比較高的測井資料，致密油儲層孔隙度通常較低，該方法也不適用。

應(yīng)用核磁共振測井資料計算含油飽和度通常有兩種方法：一種是將核磁共振測井的弛豫波譜轉(zhuǎn)換為偽毛管壓力曲線，在已知油水界面和油水密度差的情況下，計算每一點的含油飽和度。國內(nèi)該方面的研究成果較多，在碎屑巖儲層和火山巖儲層應(yīng)用效果明顯。闕淶培等，2003(西南石油學(xué)報)研究了應(yīng)用核磁共振T2譜轉(zhuǎn)換為偽毛管壓力曲線，從而計算飽和度的方法；從2000年開始，匡立春、毛志強、孫中春、何丹、肖亮等結(jié)合準噶爾盆地低阻、低孔、低滲砂巖儲層及火山巖儲層的特點，對應(yīng)用核磁共振測井資料轉(zhuǎn)換毛管壓力曲線的方法進行了研究，提出了分段冪指數(shù)轉(zhuǎn)換的方法，并獲得了國家發(fā)明專利(2012)，在碎屑巖、火山巖儲層飽和度計算中見到了較好的地質(zhì)效果。另一種方法是假設(shè)油藏高度足夠大，用核磁共振測井獲得的束縛水飽和度估算含油飽和度。

然而，致密油藏具有源儲一體，非浮力成藏的特點，沒有明確的油水界面，第一種方法無法直接應(yīng)用。由于致密油儲層以納米孔為主，在地層條件下無法流動，流體幾乎全部均為束縛流體，第二種方法也無法使用。也就是說，在現(xiàn)有的技術(shù)條件下，含油飽和度計算是致密油儲層表征的技術(shù)難題和亟需解決的關(guān)鍵問題。

技術(shù)實現(xiàn)要素：

本發(fā)明的主要目的在于提供一種計算致密油儲層的含油飽和度的方法。

為了實現(xiàn)上述目的，根據(jù)本發(fā)明的一個方面，提供了一種計算親水或中性潤濕致密油儲層的含油飽和度的方法，包括以下步驟：應(yīng)用核磁共振測井儀器采集數(shù)據(jù)，并經(jīng)數(shù)據(jù)處理獲得橫向弛豫時間T₂譜；確定親水或中性潤濕的致密油儲層對應(yīng)于含油孔喉半徑下限的橫向弛豫時間閾值；根據(jù)橫向弛豫時間T₂譜和橫向弛豫時間閾值連續(xù)計算致密油儲層的含油飽和度。

進一步地，獲得橫向弛豫時間T₂譜的方法包括：利用核磁共振儀的最小回波間隔采集致密油儲層的測井?dāng)?shù)據(jù)，并利用測井?dāng)?shù)據(jù)獲取氫核的橫向弛豫時間T₂譜。

進一步地，選用兩種方法確定橫向弛豫時間閾值，第一種方法是巖心樣品的無氫減飽和與核磁共振聯(lián)測法，第二種方法是密閉取心分析含油飽和度數(shù)據(jù)與核磁測井T₂閾值迭代法。

進一步地，巖心樣品的無氫減飽和與核磁共振聯(lián)測法的步驟包括：保水無氫巖心加工；保水無氫減飽和過程中的核磁共振測量；水譜的識別與T₂閾值的確定。

進一步地，密閉取心分析含油飽和度數(shù)據(jù)與核磁測井T₂閾值迭代法的步驟包括：利用每米不小于3個數(shù)據(jù)孔隙度分析資料進行飽和度分析數(shù)據(jù)的聯(lián)合歸位；利用微電阻率掃描成像資料對致密油儲層的巖心進行歸位微調(diào)；采用迭代法確定橫向弛豫時間閾值，計算均方誤差最小時的T₂值為飽和度計算閾值A(chǔ)T₂，并且其計算公式如下：其中，WT2(j)為第j個迭代T₂閾值的均方計算誤差，n為含油飽和度實驗數(shù)據(jù)的個數(shù)，SO_i為第i個樣點的飽和度測量數(shù)據(jù)，SSO_ji為第j個迭代T₂閾值的第i個計算飽和度，其計算公式如下：

其中AT(j)為含油飽和度起算核磁共振橫向弛豫時間，ms；ATS為有效孔隙度的核磁共振橫向弛豫起算時間；ATD為有效孔隙度的核磁共振橫向弛豫終止時間。

進一步地，第一種方法和第二種方法分別使用；或第一種方法和第二種方法同時應(yīng)用。

進一步地，根據(jù)橫向弛豫時間T₂譜和橫向弛豫時間閾值計算致密油儲層的含油飽和度的公式為：

$\mathrm{So}=1-\left(\underset{i=\mathrm{ATS}}{\overset{{\mathrm{AT}}_2}{\mathrm{\Σ}}}{\mathrm{\φ}}_i\right)/\underset{i=\mathrm{ATS}}{\overset{\mathrm{ATD}}{\mathrm{\Σ}}}{\mathrm{\φ}}_i;$

應(yīng)用本發(fā)明的技術(shù)方案，該方法以核磁共振測井?dāng)?shù)據(jù)為基礎(chǔ)，通過確定致密油儲層在親水或中性潤濕情況下，其含油孔喉半徑下限對應(yīng)的核磁共振橫向弛豫最小時間閾值，從而形成了一種全新的應(yīng)用核磁共振的橫向弛豫時間T₂譜直接計算致密油儲層含油飽和度的方法。

附圖說明

構(gòu)成本申請的一部分的說明書附圖用來提供對本發(fā)明的進一步理解，本發(fā)明的示意性實施例及其說明用于解釋本發(fā)明，并不構(gòu)成對本發(fā)明的不當(dāng)限定。在附圖中：

圖1為本申請實施方式所提供的計算致密油儲層的含油飽和度的方法的流程示意圖；

圖2為一塊巖心樣品的無氫減飽和與核磁共振聯(lián)測法獲得的實驗結(jié)果；

圖3為一口井密閉取心飽和度分析數(shù)據(jù)井段的歸位圖；

圖4為一口井密閉取心井段應(yīng)用不同的AT2值迭代計算的均方誤差分析圖；

圖5為一口井應(yīng)用確定的AT2和核磁共振測井T₂譜計算的含油飽和度圖；以及

圖6為3口井59組計算含油飽和度與實驗分析飽和度誤差分析圖。

具體實施方式

需要說明的是，在不沖突的情況下，本申請中的實施例及實施例中的特征可以相互組合。下面將參考附圖并結(jié)合實施例來詳細說明本申請。

需要注意的是，這里所使用的術(shù)語僅是為了描述具體實施方式，而非意圖限制根據(jù)本申請的示例性實施方式。如在這里所使用的，除非上下文另外明確指出，否則單數(shù)形式也意圖包括復(fù)數(shù)形式，此外，還應(yīng)當(dāng)理解的是，當(dāng)在本說明書中使用術(shù)語“包含”和/或“包括”時，其指明存在特征、步驟、操作、器件、組件和/或它們的組合。

本發(fā)明在巖心去飽和核磁共振實驗資料及連續(xù)的密閉取心資料分析的基礎(chǔ)上，建立了確定致密油儲層最小含油孔喉半徑對應(yīng)的核磁共振橫向弛豫最小時間閾值，從而形成了一種全新的應(yīng)用核磁共振橫向弛豫時間波譜直接計算致密油儲層含油飽和度的方法。如圖1所示，該方法包括以下步驟：應(yīng)用核磁共振測井儀器采集數(shù)據(jù)，并經(jīng)數(shù)據(jù)處理獲得橫向弛豫時間T₂譜；確定親水或中性潤濕的致密油儲層對應(yīng)于含油孔喉半徑下限的橫向弛豫時間閾值；根據(jù)橫向弛豫時間T₂譜和橫向弛豫時間閾值連續(xù)計算致密油儲層的含油飽和度。

本發(fā)明在致密油儲層的測井?dāng)?shù)據(jù)的基礎(chǔ)上，致密油儲層最小含油孔喉半徑對應(yīng)的核磁共振橫向弛豫最小時間閾值，從而形成了一種全新的應(yīng)用核磁共振的橫向弛豫時間T₂譜直接計算致密油儲層含油飽和度的方法。

下面將更詳細地描述根據(jù)本發(fā)明提供的計算致密油儲層的含油飽和度的方法的示例性實施方式。然而，這些示例性實施方式可以由多種不同的形式來實施，并且不應(yīng)當(dāng)被解釋為只限于這里所闡述的實施方式。應(yīng)當(dāng)理解的是，提供這些實施方式是為了使得本申請的公開徹底且完整，并且將這些示例性實施方式的構(gòu)思充分傳達給本領(lǐng)域普通技術(shù)人員。

首先，應(yīng)用核磁共振測井儀器采集數(shù)據(jù)，并經(jīng)數(shù)據(jù)處理獲得橫向弛豫時間T₂譜。該步驟中，根據(jù)致密油儲層納米孔隙發(fā)育的特點，一般采用儀器可以提供的最小回波間隔采集，并控制測速，提高測井資料的信噪比，用測井資料獲取氫核的橫向弛豫時間T₂譜(即T₂波譜)。

然后，確定親水或中性潤濕的致密油儲層對應(yīng)于含油孔喉半徑下限的橫向弛豫時間閾值。

本發(fā)明提供了兩種方法：一種為巖心樣品的無氫減飽和與核磁共振聯(lián)測法。另一種為密閉取心分析含油飽和度數(shù)據(jù)與核磁測井T₂閾值迭代法。前者適用于無系統(tǒng)密閉取心資料的情況，用常規(guī)取心即可完成，后者適用于有系統(tǒng)密閉取心的情況。兩種方法也可同時應(yīng)用，相互印證，以提高飽和度T₂閾值的確定精度。

其中，巖心樣品的無氫減飽和與核磁共振聯(lián)測法實驗步驟包括：①、保水無氫巖心加工；②、保水無氫減飽和過程中的核磁共振測量；③、水譜的識別與T2閾值的確定。該實驗的核心是保水獲得基本無烴條件下的含油樣品的核磁共振水譜。致密油儲層的特點是以納米孔隙為主，含油飽和度較高，含油樣品中含量較低的水賦存于孔隙直徑更小的孔隙空間內(nèi)，相對較易保存。另外，由于儲層樣品致密，取心過程中鉆井液侵入較淺，極易獲得有代表性的樣品。

實驗樣品的鉆?。喝⌒墨@得的全直徑巖心在30℃溫度下低溫保存，選取有代表性的巖心用液氮鉆取1英寸的樣品，去掉兩端有一定污染的部分，中間4cm樣品作為實驗樣品，確保試樣樣品無水侵入、蒸發(fā)。

測量未洗油前的剩余油、水兩相的核磁共振波譜，圖2中□譜線。值得說明的是，由于樣品是常規(guī)取心獲得的，在這種情況下，原油的輕質(zhì)組分有所散失，但這對完全含水譜的獲得影響不大。

保水無氫減飽和及核磁共振波譜測量：致密油儲層樣品滲透率極低，覆壓滲透率通常小于0.1md，用驅(qū)替的方法減飽和無法實現(xiàn)。采用二氧化碳洗油的方法減飽和，先洗去大孔喉中的油氣、再洗去較小孔喉中的油氣，在這一過程中對應(yīng)測量巖心樣品的核磁共振波譜，直到基本洗去巖心樣品中的烴類，獲得基本不含烴類的剩余水譜，圖2中×符號的譜線。

水譜的識別與T₂閾值的確定：分析剩余水譜的特征，確定含水體積，獲取含油飽和度計算的T₂閾值。從剩余完全含水譜獲得T₂閾值A(chǔ)T₂為6ms。

在本發(fā)明的另一種優(yōu)選實施方式中，采用密閉取心分析含油飽和度數(shù)據(jù)與核磁測井T₂閾值迭代法的步驟包括：①、飽和度數(shù)據(jù)的精確歸位；②、迭代法確定飽和度計算橫向弛豫時間T₂閾值。

飽和度數(shù)據(jù)的精確歸位：首先，用每米不小于3個數(shù)據(jù)孔隙度分析資料進行飽和度分析數(shù)據(jù)的聯(lián)合歸位；而后，用微電阻率掃描成像資料進行巖心的歸位的微調(diào)，確保歸位誤差不大0.1m(圖3)。圖3中，CALi、GR和SP為巖性曲線，用來劃分儲層與非儲層，其中CALi為井徑曲線，GR為自然伽馬測井曲線，SP為自然電位測井曲線；RI、RXO和RT為電阻率曲線，用來判斷儲層的含油性，其中RXO為沖洗帶地層電阻率；DEN、CNL和AC為孔隙度曲線，用來計算儲層孔隙度的大小，其中DEN為密度曲線；T2為核磁共振波譜。

密閉取心分析含油飽和度數(shù)據(jù)與核磁測井T₂閾值迭代法的步驟包括：利用每米不小于3個數(shù)據(jù)孔隙度分析資料進行飽和度分析數(shù)據(jù)的聯(lián)合歸位；利用微電阻率掃描成像資料對致密 油儲層的巖心進行歸位微調(diào)；采用迭代法確定橫向弛豫時間閾值，計算均方誤差最小時的T₂值為飽和度計算閾值A(chǔ)T₂，并且其計算公式如下：其中，WT2(j)為第j個迭代T2閾值的均方計算誤差，n為含油飽和度實驗數(shù)據(jù)的個數(shù)，SOi為第i個樣點的飽和度測量數(shù)據(jù)，SSOji為第j個迭代T2閾值的第i個計算飽和度，其計算公式如下：

其中AT(j)為含油飽和度起算核磁共振橫向弛豫時間，ms；ATS為有效孔隙度的核磁共振橫向弛豫起算時間；ATD為有效孔隙度的核磁共振橫向弛豫終止時間。

其中，第一種方法和第二種方法分別使用；或第一種方法和第二種方法同時應(yīng)用。

計算均方誤差最小的T₂值為確定的T₂飽和度計算閾值A(chǔ)T₂。圖4為一口井密閉取心井段應(yīng)用不同的AT₂值計算的均方誤差，均方誤差最小時對應(yīng)的的AT₂為6ms，與巖心實驗結(jié)果完全一致。

最后，根據(jù)橫向弛豫時間波譜和橫向弛豫時間閾值連續(xù)計算致密油儲層的含油飽和度。

應(yīng)用確定的AT₂和核磁共振測井獲得的連續(xù)T₂波譜按下列公式計算每個測點的飽和度：

$\mathrm{So}=1-\left(\underset{i=\mathrm{ATS}}{\overset{\mathrm{AT}2}{\mathrm{\Σ}}}{\mathrm{\φ}}_i\right)/\underset{i=\mathrm{ATS}}{\overset{\mathrm{ATD}}{\mathrm{\Σ}}}{\mathrm{\φ}}_i;$

其中，So為所述致密油儲層的含油飽和度，φ_i為第i毫秒核磁共振弛豫時間對應(yīng)的孔隙相對體積，AT2為所述橫向弛豫時間閾值，ATS為有效孔隙度的核磁共振橫向弛豫起算時間，ms；ATD為有效孔隙度的核磁共振橫向弛豫終止時間，ms。

圖5為一口井應(yīng)用確定的AT2和核磁共振測井獲得的連續(xù)T₂波譜計算飽和度的實例。計算結(jié)果與實測結(jié)果對比，兩種結(jié)果的形態(tài)一致，計算飽和度的相對誤差相對較小。3口井密閉取心飽和度與本發(fā)明計算的飽和度對比，計算誤差主要分布在10％之內(nèi)，平均絕對誤差為2.3％，計算精度高，完全能夠滿足儲量計算的精度要求。圖5中，CALi、GR和SP為巖性曲線，用來劃分儲層與非儲層，其中CALi為井徑曲線，GR為自然伽馬測井曲線，SP為自然電位測井曲線；RI、RXO和RT為電阻率曲線，用來判斷儲層的含油性，其中RXO為沖洗帶地層電阻率；DEN、CNL和AC為孔隙度曲線，用來計算儲層孔隙度的大小，其中DEN為密度曲線；T2為核磁共振波譜。

下面將以一個致密油區(qū)塊為例對本發(fā)明的技術(shù)流程進行詳細說明，但不能理解為對本發(fā)明的可實施范圍的限定。

說明區(qū)塊為準噶爾盆地二疊系一個致密油區(qū)塊。致密油儲層為咸化湖泊環(huán)境的細粒沉積， 主要巖性為碎屑巖和碳酸鹽巖過渡性巖類。儲層的孔隙度主要分布在6～16％之間，覆壓滲透率普遍低于0.1md，為典型的致密油儲層。儲層的含油飽和度普遍較高，分析數(shù)據(jù)含油飽和度大都高于70％。全區(qū)塊多井試油無自然產(chǎn)能，體積壓裂后具有較高的產(chǎn)量。全區(qū)所有致密油區(qū)塊試油井段均不產(chǎn)水，用電阻率法計算飽和度無法獲得地層水電阻率資料。全區(qū)所有致密油井均進行了核磁共振測井?？碧匠跗趹?yīng)用常規(guī)儲層的核磁共振測井飽和度計算方法，計算的飽和度誤差較大。無法滿足生產(chǎn)上致密油含油性表征的技術(shù)要求。按照本發(fā)明提供的方法技術(shù)較好地解決了飽和度計算的技術(shù)難題。

具體實施方式和實施流程為：

1)、根據(jù)致密油儲層納米孔隙發(fā)育的特點，采用最小回波間隔采集，并控制測速，獲得了合格的核磁共振測井資料，反演計算，獲取了氫核的橫向弛豫時間T₂波譜。

2)、選取有代表性的巖心進行無氫減飽和與核磁共振聯(lián)測實驗

實驗樣品的鉆?。喝⌒墨@得的全直徑巖心在30℃溫度下低溫保存，選取有代表性的巖心用液氮鉆取1英寸的樣品，去掉兩端有一定污染的部分，中間4cm樣品作為實驗樣品，確保試樣樣品無水侵入、蒸發(fā)。首先，測量未洗油前的剩余油、水兩相的核磁共振波譜。值得說明的是，由于樣品是常規(guī)取心獲得的，在這種情況下，原油的輕質(zhì)組分有所散失，但這對完全含水譜的獲得影響不大。

保水無氫減飽和及核磁共振波譜測量：致密油儲層樣品滲透率極低，覆壓滲透率通常小于0.1md，用驅(qū)替的方法減飽和無法實現(xiàn)。采用二氧化碳洗油的方法減飽和，先洗去大孔喉中的油氣、再洗去較小孔喉中的油氣，在這一過程中對應(yīng)測量巖心樣品的核磁共振波譜，直到基本洗去巖心樣品中的烴類，獲得基本不含烴類的剩余水譜。

水譜的識別與T₂閾值的確定：分析剩余水譜的特征，確定含水體積，獲取含油飽和度計算的T₂閾值。從剩余完全含水譜獲得T₂閾值A(chǔ)T2。

該致密油區(qū)塊選取了4塊樣品進行無氫減飽和與核磁共振聯(lián)測實驗，分別為砂屑云巖、云屑粉砂巖、長石巖屑粉砂巖和云質(zhì)粉砂巖?，F(xiàn)以云質(zhì)粉砂巖的實驗為例介紹實驗確定T₂閾值A(chǔ)T2的方法。實驗樣品的孔隙度為13.4％，覆壓滲透率為0.09md，實驗結(jié)果見附圖2。圖中：□T₂譜為洗油前的T₂譜；◇為洗油2天后的T₂譜；×為洗油6天后獲得的水譜。采用注氦孔隙度配套測量的方法可以檢測輕質(zhì)組分揮發(fā)量和洗去原油的孔隙體積。洗油前，注氦測得孔隙度為3.4％，由核磁共振獲得的孔隙度為10.04％，獲得的核磁共振波譜含油特征明顯。此后，每洗油一天，進行一次核磁、注氦配套測量，洗油兩天后的測量結(jié)果和核磁波譜顯示，樣品仍然具有含油特征，直至洗油6天后，獲得了基本完全含水的核磁譜。此時，樣品基本無熒光，核磁譜水譜特征明顯，注氦孔隙度的測量值為10.94％，獲得樣品的含油飽和度為82％。從含水譜獲得的AT2閾值為6ms。

3)、該區(qū)有系統(tǒng)的密閉取心飽和度測量資料，應(yīng)用密閉取心分析含油飽和度數(shù)據(jù)與核磁測井T₂閾值迭代法進一步驗證巖心實驗結(jié)果。

飽和度數(shù)據(jù)的精確歸位：首先，用每米不小于3個數(shù)據(jù)孔隙度分析資料進行飽和度分析數(shù)據(jù)的聯(lián)合歸位；而后，用微電阻率掃描成像資料進行巖心歸位的微調(diào)，確保歸位誤差不大于0.1m(圖3)。圖3中，第一道分別為井徑曲線、自然伽馬測井曲線和自然電位測井曲線，第二道為深度道，第三道為三電阻率測井曲線，第四道為三孔隙度測井曲線，第五道為核磁共振測井曲線和巖心分析孔隙度(散點)，第六道為分析的含油飽和度(散點)。

迭代法確定飽和度計算橫向弛豫時間T₂閾值：按下列公式進行迭代計算均方誤差：

$\mathrm{AT}2\left(j\right)=\underset{j=1}{\overset{m}{\mathrm{\Σ}}}\frac{1}{n}\underset{i=1}{\overset{n}{\mathrm{\Σ}}}{({\mathrm{SO}}_i-{\mathrm{SSO}}_{\mathrm{ji}})}^2$

式中：AT2(j)為第j個迭代T₂閾值的均方計算誤差；

n為含油飽和度實驗數(shù)據(jù)的個數(shù)；

SOi為第i個樣點的飽和度測量數(shù)據(jù)；

SSOji為第j個迭代T₂值的第i個計算飽和度。

計算均方誤差最小的T₂值為確定的T₂飽和度計算閾值A(chǔ)T2。圖4這口井密閉取心井段應(yīng)用不同的AT2值計算的均方誤差，均方誤差最小時對應(yīng)的AT2為6ms，與巖心實驗結(jié)果完全一致。

4)、應(yīng)用確定的AT2和核磁共振測井獲得的連續(xù)T₂波譜按下列公式連續(xù)計算全區(qū)每口井的飽和度：

$\mathrm{So}=1-\left(\underset{i=\mathrm{ATS}}{\overset{\mathrm{AT}2}{\mathrm{\Σ}}}{\mathrm{\φ}}_i\right)/\underset{i=\mathrm{ATS}}{\overset{\mathrm{ATD}}{\mathrm{\Σ}}}{\mathrm{\φ}}_i;$

其中，So為所述致密油儲層的含油飽和度，φ_i為第i毫秒核磁共振弛豫時間對應(yīng)的孔隙相對體積，AT2為所述橫向弛豫時間閾值，ATS為有效孔隙度的核磁共振橫向弛豫起算時間，ms；ATD為有效孔隙度的核磁共振橫向弛豫終止時間，ms。

圖5為一口井應(yīng)用確定的AT2和核磁共振測井獲得的連續(xù)T₂波譜計算飽和度的實例。圖中，第六道為計算的飽和度和密閉取心飽和度(散點)對比圖，從對比結(jié)果看，兩種方法獲得的飽和度具有較好的一致性，且精度較高。圖5中，第一道分別為井徑曲線、自然伽馬測井曲線和自然電位測井曲線，第二道為深度道，第三道為三電阻率測井曲線，第四道為三孔隙度測井曲線，第五道為核磁共振測T₂譜，第六道為計算的含油飽和度和分析的含油飽和度(散點)。

本區(qū)3口具有密閉取心飽和度分析數(shù)據(jù)，共59塊樣品。計算飽和度和分析飽和度誤差分析圖見圖6。3口井密閉取心飽和度與本發(fā)明計算的飽和度對比，計算誤差主要分布在10％之內(nèi)，平均絕對誤差為2.3％，計算精度高，完全能夠滿足儲量計算的精度要求。

從以上實施例可以看出，本發(fā)明上述的實例實現(xiàn)了如下技術(shù)效果：該方法以核磁共振測井?dāng)?shù)據(jù)為基礎(chǔ)，通過確定致密油儲層在親水或中性潤濕情況下，其含油孔喉半徑下限對應(yīng)的核磁共振橫向弛豫最小時間閾值，從而形成了一種全新的應(yīng)用核磁共振的橫向弛豫時間T₂譜直接計算致密油儲層含油飽和度的方法。

以上僅為本發(fā)明的優(yōu)選實施例而已，并不用于限制本發(fā)明，對于本領(lǐng)域的技術(shù)人員來說，本發(fā)明可以有各種更改和變化。凡在本發(fā)明的精神和原則之內(nèi)，所作的任何修改、等同替換、改進等，均應(yīng)包含在本發(fā)明的保護范圍之內(nèi)。