專利名稱：基于對往返波二次調(diào)制的擾動源定位方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明屬于波傳播中擾動源定位技術(shù)領(lǐng)域，具體涉及一種基于對往返波進(jìn)行二次調(diào)制 的擾動源定位方法，可應(yīng)用于涉及到各種類型的波在往返傳播的過程中，波的各種參量被 擾動源所調(diào)制的所有領(lǐng)域。
背景技術(shù)：
波動是一種常見而重要的物理現(xiàn)象，幾乎在國民生產(chǎn)、生活的所有領(lǐng)域都有涉及。在 波的傳播過程中，會受到周圍環(huán)境中各種擾動的影響，從而使波的某些參量產(chǎn)生變化，尤 其是波在長距離、大范圍傳輸?shù)膽?yīng)用中，常常需要確定這些擾動出現(xiàn)的具體位置，從而找 到這些擾動源進(jìn)行消除干擾，或者利用這些擾動源進(jìn)行傳感監(jiān)測。因此，需要一種通用的 定位方法，準(zhǔn)確判斷各種波的傳播路徑上擾動源出現(xiàn)的位置。
發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明的目的是提供一種對往返波的傳播路徑上出現(xiàn)的擾動源進(jìn)行準(zhǔn)確定位的方法。 ,本發(fā)明的定位方法如下，在波的傳播路徑上設(shè)置一個(gè)終端A， 一個(gè)反射面C，如圖1 所示，終端A發(fā)出一束向前傳播的波，在傳播一定距離后遇到反射面C，被反射后沿原路 返回向后傳播，稱之為往返波B。在該往返波的傳播路徑上，由于在某一點(diǎn)處受到擾動源 D的影響，向前傳播的波和返回的波同時(shí)受到擾動源D的調(diào)制，可看作擾動源D對往返波 進(jìn)行了二次調(diào)制當(dāng)波在向前的傳播過程中在該點(diǎn)受到擾動源D對其產(chǎn)生的第一次調(diào)制， 然后在波到達(dá)反射面C并被向后反射傳播的過程中，該波受到同一擾動源D在不同時(shí)刻的 第二次調(diào)制，兩次調(diào)制之間具有時(shí)間差T，可表達(dá)如下
其中L為擾動源D到反射面C之間的距離，V為波的傳播速度。
擾動源D通過對波的調(diào)制，產(chǎn)生的擾動信號^0包含多個(gè)頻譜成分，可分解為多個(gè)頻 率的正弦分量的擾動疊加，如下式所示
P(O = Z^(^,力=sin(w'0 (2)
其中=m, sin(w力為頻率為w,的正弦分量的擾動信號，m'為由頻率為w,的擾動分量 信號幅度大小決定的一個(gè)加權(quán)系數(shù)，t為時(shí)，/為分量序號。當(dāng)往返波B經(jīng)過擾動源D的二次調(diào)制后，兩次調(diào)制的效果疊加為^(0，式(2)改寫
為
= Z["(A力+ ,f + T)] = sin( /) + w, sin(w,./1 + w,!1)] (3)
其中T為兩次調(diào)制之間的時(shí)間差。
現(xiàn)在只考慮其中頻率為《的單一正弦分量的擾動，對應(yīng)頻率w的兩次調(diào)制的效果疊加
為^0力，如下式所示
=sin(6^) + m sin[ft)(/ + T)]
， . 2"r "、
=2m cos-sin- (4)
2 2
其中m為頻率為w的擾動分量對應(yīng)的加權(quán)系數(shù)。將式(1)代入式(4)可得
p2(&),0 = 2附coS"^sin
A丄、 "一
(5)
w丄
cos——
由式(5)可知，當(dāng)K =0時(shí)，即當(dāng)
2 (k=l， 2， 3......) (6)
時(shí)，％(ftU)=0，其中k為自然數(shù)。此時(shí)，頻率為w的擾動分量兩次調(diào)制的效果為零。即
對應(yīng)于給定的距離L，必然存在某些頻率的擾動分量，使得在擾動源D對往返波B的二次 調(diào)制過程中，這些頻率分量對應(yīng)的兩次調(diào)制作用相互抵消，疊加后的調(diào)制效果為零。
二次調(diào)制后的往返波B返回到終端A，經(jīng)過解調(diào)后，對總的擾動信號A(r)進(jìn)行頻域
分析，其中頻率w對應(yīng)的擾動分量二次調(diào)制疊加的效果為零，在頻域譜上表現(xiàn)為該特征擾 動頻率w對應(yīng)的幅度明顯小于周邊頻率的幅度，如圖3所示，存在所謂"陷波點(diǎn)"。找到 頻率"后，根據(jù)式(6)即可求得L，從而獲得擾動源D相對于反射面C的位置信息。
由式(6)可知，當(dāng)k取值不同時(shí)，L對應(yīng)多個(gè)特征頻率，因此在擾動信號^W的頻 域譜上由原點(diǎn)開始，存在多個(gè)"陷波點(diǎn)"，分別對應(yīng)式(6)中k取l， 2， 3……的情況， 其中每個(gè)特征頻率都可以求得L的大小，將多個(gè)特征頻率得到的L值求均值，可增加系統(tǒng) 的定位精度。 一般取k為5-10為宜。同時(shí)，L的精度還取決于終端A的具體組成結(jié)構(gòu)、 性能，以及具體的分析處理軟件。本發(fā)明的基于對往返波二次調(diào)制的擾動源定位方法，是通過對往返波的二次調(diào)制，利 用某些擾動頻率分量的兩次調(diào)制效果相互抵消的特點(diǎn)，獲得這些特征頻率對應(yīng)幅值下陷的 擾動信號頻譜曲線，從而由頻譜曲線反推出擾動源和反射面之間的相對距離。
' 本發(fā)明的基于對往返波二次調(diào)制的擾動源定位系統(tǒng)，包括一個(gè)終端， 一束往返傳播的 波， 一個(gè)擾動源， 一個(gè)反射面。終端發(fā)射出一束波，該波經(jīng)過一段傳播距離后，遇到一個(gè) 反射面，該波被反射后沿原路返回傳播，并進(jìn)入終端被接收到；在該往返波傳播的路徑上 某點(diǎn)處，有一擾動源，該擾動源同時(shí)對向前傳播的波和返回的波進(jìn)行二次調(diào)制。
本發(fā)明中，所述的往返波包括所有以波動方式進(jìn)行的能量傳播，包括電磁波等的橫波， 也包括聲波等的縱波。
本發(fā)明中，所述的終端包括所有能夠?qū)υ撏挡ㄟM(jìn)行發(fā)射和接收操作，并對接收到的 波的信息進(jìn)行分析處理的具體裝置，包含必要的軟件系統(tǒng)。
本發(fā)明中，所述的反射面包括所有能對該往返波進(jìn)行反射，并使其沿原來的傳播路徑 返回至終端的反射面。
本發(fā)明中，所述的擾動源包括所有能對該往返波進(jìn)行調(diào)制的擾動發(fā)生的源頭，其出現(xiàn) 的位置可以在終端至反射面之間的任意地點(diǎn)。
本發(fā)明中，所述的對波的調(diào)制，其具體調(diào)制方式根據(jù)擾動源和往返波的具體特征而定， 包括對波的相位、振幅、波長、頻率、偏振態(tài)等所有可以加載外界信息的參量的調(diào)制。
本發(fā)明中，所述的對信號的解調(diào)和分析處理，根據(jù)該往返波被調(diào)制的具體方式和終端 的具體組成結(jié)構(gòu)，而具有各種對應(yīng)的具體方式。
圖1是本發(fā)明工作的系統(tǒng)示意圖。 ,圖2是本發(fā)明具體實(shí)施例的結(jié)構(gòu)示意圖。
圖3是本發(fā)明具體實(shí)施例中用于對擾動源定位的頻譜曲線圖。
圖中標(biāo)號A為終端，B為往返波，C為反射面，D為擾動源，L為擾動源D到反射 面C之間的距離。1為光源，2為第一光電探測器，3為第二光電探測器，4為3X3光纖 耦合器，5為2X2光纖耦合器，6為光纖延遲線，7為第一光纖跳線，8為第二光纖跳線， 9為信號處理裝置。
具體實(shí)施例方式
下面以在光纖中往返傳播的光波為例，進(jìn)一步描述本發(fā)明。設(shè)光纖在某點(diǎn)處受到擾動 源的影響而產(chǎn)生振動，從而對光纖內(nèi)部傳播的光波的相位進(jìn)行調(diào)制，為了提取光波的相位 變化信息，采用了寬光譜干涉的光路結(jié)構(gòu)，將光源發(fā)出的一束光波分為兩路，其中一路增加時(shí)間延遲，然后再合并到一根光纖中傳輸，使得兩束光波以一定的時(shí)間差在同一根光纖 中傳播，分別受到擾動源的二次調(diào)制，兩束光波干涉后進(jìn)入探測器，最后根據(jù)干涉信號中 頻譜缺損的位置，實(shí)現(xiàn)對擾動源的定位功能。
請參閱圖2，由圖可見，本具體實(shí)施例包括終端A，傳輸光纖B (即往返波)，反射面 C，擾動源D。其中，終端A中包括寬光譜光源1，光電探測器2、 3， 3X3光纖耦合器4， 2X2光纖耦合器5，光纖延遲線6，光纖跳線7、 8，信號處理裝置9。其中光纖跳線7、 8 3i接3X3光纖耦合器4和2X2光纖耦合器5，光纖延遲線6制作在光纖跳線7上。
本具體實(shí)施例的光路特征是寬光譜光源1發(fā)出的連續(xù)光波進(jìn)入3X3光纖耦合器4 后，被分為3個(gè)光分量，只利用其中的兩個(gè)光分量，其中進(jìn)入第二光纖跳線8的光分量直 接進(jìn)入2X2光纖耦合器5中；進(jìn)入第一光纖跳線7的光分量經(jīng)過光纖延遲線6，產(chǎn)生了延 時(shí)t后，再進(jìn)入2X2光纖耦合器5;光纖跳線7、 8中的兩個(gè)光分量在2X2光纖耦合器5 中合并后進(jìn)入傳輸光纖B，因此，在傳輸光纖B內(nèi)部傳播的是兩個(gè)具有時(shí)間差t的光分量， 這兩個(gè)光分量經(jīng)過長距離的向前傳播后，遇到傳輸光纖B末端的反射面C，被反射后沿傳 輸光纖B原路向后傳播，至2X2光纖耦合器5后，原來具有時(shí)間差t的兩個(gè)光分量被再 次分光后分別通過具有光纖延遲線6的第一光纖跳線7和沒有延時(shí)的第二光纖跳線8，并 進(jìn)入3X3光纖耦合器4中合并，從而最終產(chǎn)生如下的4個(gè)光分量(1)向前傳播時(shí)具有 延時(shí)t，向后返回時(shí)沒有延時(shí)；(2)向前傳播時(shí)沒有延時(shí)，向后返回時(shí)具有延時(shí)t; (3) 向前傳播和向后返回都沒有延時(shí)；(4)向前傳播和向后返回都具有延時(shí)t 。因?yàn)楣庠磍采 用寬光譜光源，使得光波的相干長度小于光纖延遲線6的長度，因次，上述4個(gè)光分量中， 只有光分量(1)和(2)滿足相干條件，產(chǎn)生干涉后的光波分別進(jìn)入探測器2、 3，轉(zhuǎn)變?yōu)?電信號后進(jìn)入信號處理裝置9。擾動源D可以出現(xiàn)在傳輸光纖B上的任何一點(diǎn)。
本具體實(shí)施例的工作機(jī)理如下擾動源D對該點(diǎn)處的光纖產(chǎn)生擾動，使得光纖內(nèi)部光 波的相位動態(tài)變化，當(dāng)光波向前傳播時(shí)受到擾動源D的第一次相位調(diào)制，當(dāng)光纖中的光波 遇到反射面C后被反射向后傳播至擾動源D時(shí)，被第二次相位調(diào)制，兩次調(diào)制之間的時(shí)間 間隔為T，擾動源D所處的位置和反射面C之間的距離為L，顯然T和L之間有下式成立:
其中"。//為光纖的有效折射率，c是真空中的光速。
普遍情況下，擾動源D產(chǎn)生的擾動信號包含多個(gè)頻譜成分，因此，對光波的相位擾動， 可以看作是多個(gè)正弦頻率的擾動分量的疊加?，F(xiàn)只考慮其中頻率為w的擾動分量，則有
7<formula>formula see original document page 8</formula>其中p(w，O是某時(shí)刻由于受到頻率為《的擾動而產(chǎn)生的光波的相位移動，&是與擾動源和 光纖特性相關(guān)的常量。由于前述的具有時(shí)間差T的兩束相干光都經(jīng)過了兩次調(diào)制，分別在,、
"r、 f + T、 ？ + r + r時(shí)刻,T是兩束光先后經(jīng)過擾動點(diǎn)的時(shí)間差，則有
<formula>formula see original document page 8</formula>
其中zVKw力為由頻率為w的擾動分量在t時(shí)刻引起的干涉系統(tǒng)中的光的相移。式(9)僅
僅考慮了頻率為w的某個(gè)擾動分量，若考慮所有頻率的擾動，由于擾動源D實(shí)施的擾動是 可疊加的，因此得到
<formula>formula see original document page 8</formula>
式(10)中P")是擾動源D對光波產(chǎn)生的總的相移，w'是由頻率為q的擾動信號幅度大
小決定的一個(gè)加權(quán)系數(shù)，而^0則是整個(gè)擾動源產(chǎn)生的光相位移動。
攜帶擾動信息的兩個(gè)光分量形成干涉信號分別進(jìn)入光電探測器2、 3，系統(tǒng)可獲得的兩 路輸出信號為<formula>formula see original document page 8</formula>
P2O,0 =A2{l + cos[^0)-H} (12) 其中《(w力、A^M)是隨時(shí)間變化的輸出功率，Al、 A2是與輸入光功率大小有關(guān)的一個(gè) 常量，^為由整個(gè)系統(tǒng)決定的初始相位，可視之為常數(shù)；因此，輸出的交流分量只與干涉 系統(tǒng)中的相移"0 (與擾動相關(guān))有關(guān)。
<formula>formula see original document page 8</formula>
由(9)式可知當(dāng) 2 2 時(shí)，頻域譜上與頻率"對應(yīng)的幅度始終為零，在 頻域譜上表現(xiàn)該特征擾動頻率w對應(yīng)的幅度明顯小于周邊頻率的幅度，存在所謂"陷波
為了進(jìn)行區(qū)分，需考慮以下兩種情況<formula>formula see original document page 8</formula>
I.當(dāng) 2 時(shí)，2 2 (其中k為自然數(shù))；將(7)式代入，記特征頻率
為/"""("，則得到一系列的特征頻率<formula>formula see original document page 9</formula>
-即(6)式中《=2"/ ,,,,(",由此式可見，擾動源的位置(用丄表示)與特征頻率,"""(" 密切對應(yīng)，其大小為
<formula>formula see original document page 9</formula>
經(jīng)過信號處理裝置9的分析處理(常規(guī)方法)，可將^G解調(diào)出來。P(,)是一個(gè)時(shí)間,的
變量，對它進(jìn)行頻譜分析，即可找出特征頻率即缺損頻率,""〃("，從而依據(jù)(14)式計(jì)算 出丄值，判定擾動源D的位置。
sin—— / (A)=-
II.當(dāng) 2 =o時(shí)， r(其中k為自然數(shù))，也存在"陷波點(diǎn)"。但是，由
于r是由光纖延遲線6產(chǎn)生的，可以調(diào)節(jié)的很小，使得與其對應(yīng)的第一個(gè)特征頻率y'(0就 非常大，即在頻譜上曲線上，相應(yīng)的陷波點(diǎn)位置遠(yuǎn)離坐標(biāo)原點(diǎn)；因此，只要選取適當(dāng)?shù)腡值
就可避免y'")對W的干擾。 給出實(shí)施例的具體參數(shù)
本實(shí)施例中，所用的寬光譜光源1為電子集團(tuán)總公司44研究所生產(chǎn)的S03-B型超輻 射發(fā)光管(SLD)型穩(wěn)定光源；2X2光纖耦合器4和3X3光纖耦合器5為武漢郵電研究 院生產(chǎn)的單模光纖耦合器，兩個(gè)光纖耦合器均為平均分光；光電探測器2、 3為44所生產(chǎn) 的型號為GT322C500的InGaAs光電探測器；所用的光纖為美國"康寧"生產(chǎn)的G652型 單模光纖；光纖跳線7、 8為武漢郵電研究院生產(chǎn)的FC/PC型單模光纖跳線；反射面C為 在光纖末端蒸鍍鋁膜制作，反射率大于95%。
本實(shí)施例中，當(dāng)擾動源D在傳輸光纖B上的位置離光纖反射面C的距離L為24050 米時(shí)，對應(yīng)的頻譜缺損情況如圖3所示，第一個(gè)缺損頻譜位置相應(yīng)于L = 24033米，第二 個(gè)缺損頻譜位置相應(yīng)于L = 24059米，第三個(gè)缺損頻譜位置相應(yīng)于L二24038米，平均不確 定度為0.05%。
權(quán)利要求
1、一種基于對往返波二次調(diào)制的擾動源定位方法，其特征在于具體步驟如下在于在波的傳播路徑上設(shè)置一個(gè)終端A，一個(gè)反射面C，由終端A發(fā)出一個(gè)波，向前傳播，到反射面C后被反射沿原路返回，形成往返波B，擾動源D在往返波B路徑上的任意位置，往返波被擾動源兩次調(diào)制之間的時(shí)間差T和擾動源到反射面之間的距離L具有如下關(guān)系<maths id="math0001" num="0001" ><math><![CDATA[ <mrow><mi>T</mi><mo>=</mo><mfrac> <mrow><mn>2</mn><mi>L</mi> </mrow> <mi>V</mi></mfrac><mo>-</mo><mo>-</mo><mo>-</mo><mrow> <mo>(</mo> <mn>1</mn> <mo>)</mo></mrow> </mrow>]]></math></maths>其中V為波速；將擾動源產(chǎn)生的擾動信號 id="icf0002" file="A2009100512310002C2.tif" wi="6" he="3" top= "95" left = "77" img-content="drawing" img-format="tif" orientation="portrait" inline="yes"/>分解為多個(gè)頻率的正弦分量的擾動疊加其中mi為由頻率為ωi的擾動分量信號幅度大小決定的加權(quán)系數(shù)，t為時(shí)間；當(dāng)往返波經(jīng)過擾動源的二次調(diào)制后，兩次調(diào)制的效果疊加為 id="icf0004" file="A2009100512310002C4.tif" wi="10" he="4" top= "127" left = "141" img-content="drawing" img-format="tif" orientation="portrait" inline="yes"/>只考慮其中頻率為ω的單一正弦分量的擾動時(shí)，對應(yīng)頻率ω的兩次調(diào)制的效果疊加為<maths id="math0002" num="0002" ><math><![CDATA[ <mrow><mo>=</mo><mi>m</mi><mi>sin</mi><mrow> <mo>(</mo> <mi>ωt</mi> <mo>)</mo></mrow><mo>+</mo><mi>m</mi><mi>sin</mi><mo>[</mo><mi>ω</mi><mrow> <mo>(</mo> <mi>t</mi> <mo>+</mo> <mi>T</mi> <mo>)</mo></mrow><mo>]</mo> </mrow>]]></math></maths><maths id="math0003" num="0003" ><math><![CDATA[ <mrow><mo>=</mo><mn>2</mn><mi>m</mi><mi>cos</mi><mfrac> <mi>ωT</mi> <mn>2</mn></mfrac><mi>sin</mi><mfrac> <mrow><mn>2</mn><mi>t</mi><mo>+</mo><mi>T</mi> </mrow> <mn>2</mn></mfrac><mo>-</mo><mo>-</mo><mo>-</mo><mrow> <mo>(</mo> <mn>4</mn> <mo>)</mo></mrow> </mrow>]]></math></maths>其中m為加權(quán)系數(shù)，將式(1)代入式(4)得當(dāng)式(5)中<maths id="math0004" num="0004" ><math><![CDATA[ <mrow><mi>cos</mi><mfrac> <mi>ωL</mi> <mi>V</mi></mfrac><mo>=</mo><mn>0</mn> </mrow>]]></math> id="icf0011" file="A2009100512310002C11.tif" wi="19" he="9" top= "226" left = "45" img-content="drawing" img-format="tif" orientation="portrait" inline="yes"/></maths>時(shí)，即當(dāng)<maths id="math0005" num="0005" ><math><![CDATA[ <mrow><mi>L</mi><mo>=</mo><mfrac> <mi>πV</mi> <mi>ω</mi></mfrac><mrow> <mo>(</mo> <mi>k</mi> <mo>-</mo> <mfrac><mn>1</mn><mn>2</mn> </mfrac> <mo>)</mo></mrow><mo>,</mo><mi>k</mi><mo>=</mo><mn>1,2,3</mn><mo>·</mo><mo>·</mo><mo>·</mo><mo>·</mo><mo>·</mo><mo>·</mo><mo>-</mo><mo>-</mo><mo>-</mo><mrow> <mo>(</mo> <mn>6</mn> <mo>)</mo></mrow> </mrow>]]></math></maths>時(shí)， id="icf0013" file="A2009100512310002C13.tif" wi="21" he="4" top= "260" left = "30" img-content="drawing" img-format="tif" orientation="portrait" inline="yes"/>其中k為自然數(shù)；此時(shí)，頻率為ω的擾動分量兩次調(diào)制的作用相互抵消，效果為零；通過對二次調(diào)制后的往返波進(jìn)行解調(diào)處理，將擾動信息進(jìn)行頻譜分析，找到特征頻率ω，根據(jù)式(6)即求得擾動源到反射面之間的距離L，實(shí)現(xiàn)定位；所述的反射面C為能對波進(jìn)行反射，并使波沿原來的傳播路徑返回的反射面；所述的終端A為能夠?qū)λ龅耐挡ㄟM(jìn)行發(fā)射和接收操作，并對接收到信息進(jìn)行分析處理的裝置。
2、根據(jù)權(quán)利要求1所述的方法，其特征在于所述往返波B為光纖中往返傳播的光波， 所述終端A由寬光譜光源(1)、第一光電探測器(2)、第二光電探測器(3)、 3X3光纖耦 合器(4)、 2X2光纖耦合器(5)、光纖延遲線(6)、第一光纖跳線(7)、第二光纖跳線(8) 和信號處理裝置(9)經(jīng)光路連接組成，其中第一光纖跳線(7)、第二光纖跳線(8)連接 3X3光纖耦合器(4)和2X2光纖耦合器(5)，光纖延遲線(6)制作在第一光纖跳線(7) 上；寬光譜光源(1)與3X3光纖耦合器(4)連接，第一光電探測器(2)和第二光電探 測器(3)連接于信號處理裝置(9)和3X3光纖耦合器(4)之間。
3、 一種實(shí)現(xiàn)如權(quán)利要求1所述的定位方法的系統(tǒng)，其特征在于該系統(tǒng)包括終端A、往 返波B、反射面C、擾動源D;終端A發(fā)出的波向前傳播，到達(dá)反射面C被反射后沿原路 J4回，形成往返波B，擾動源D位于往返波B傳播路徑上的任一點(diǎn)。
4、 根據(jù)權(quán)利要求3所述的系統(tǒng)，其特征在于所述終端A由寬光譜光源(1)、第一光 電探測器(2)、第二光電探測器(3)、 3X3光纖耦合器(4)、 2X2光纖耦合器(5)、光 纖延遲線(6)、第一光纖跳線(7)、第二光纖跳線(8)和信號處理裝置(9)經(jīng)光路連接 組成，其中第一光纖跳線(7)、第二光纖跳線(8)連接3X3光纖耦合器(4)和2X2光 纖耦合器(5)，光纖延遲線(6)制作在第一光纖跳線(7)上；寬光譜光源(1)與3X3 光纖耦合器(4)連接，第一光電探測器(2)和第二光電探測器(3)連接于信號處理裝 置(9)和3X3光纖耦合器(4)之間。
全文摘要
本發(fā)明屬于波傳播中擾動源定位技術(shù)領(lǐng)域，具體涉及一種基于往返波二次調(diào)試的擾動源定位方法。一束波向前傳播，遇到反射面后原路返回，稱之為往返波，在其傳播路徑上某點(diǎn)處受到外界擾動源的影響，對向前傳播的波和返回的波進(jìn)行二次調(diào)制，調(diào)制產(chǎn)生的擾動信號可分解為多個(gè)頻率的正弦分量的疊加，其中某些頻率分量的兩次調(diào)制效果相互抵消，在對調(diào)制波解調(diào)后，可獲得這些特征頻率對應(yīng)幅值下陷的擾動信號的頻譜曲線，從而由頻譜曲線特征反推出擾動源和反射面之間的相對距離，完成定位。本發(fā)明適用于所有類型的往返波，適用于擾動源對波的所有參量進(jìn)行的調(diào)制，應(yīng)用范圍廣。
文檔編號G01R23/16GK101561465SQ20091005123
公開日2009年10月21日 申請日期2009年5月14日 優(yōu)先權(quán)日2009年5月14日
發(fā)明者吳紅艷, 璜 唐, 波 賈, 棟 趙 申請人:復(fù)旦大學(xué)