技術(shù)特征：

1.一種利用亥姆霍茲共鳴器的非線性特性改變聲學(xué)超構(gòu)材料通頻帶的方法，其特征是所述的超構(gòu)材料由亥姆霍茲共鳴器構(gòu)成，將聲波從超構(gòu)材料的一端輸入，輸入聲波的聲壓級范圍為130dB至180dB，從超構(gòu)材料的另一端獲取輸出聲波；所述的輸出聲波滿足：隨著入射聲波的幅值的升高，亥姆霍茲共鳴器的諧振頻率f₀降低，聲波的禁帶擴大、聲波的通帶減小。

2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種利用亥姆霍茲共鳴器的非線性特性改變聲學(xué)超構(gòu)材料通頻帶的方法，其特征是輸入聲波的聲壓級范圍低于130dB時，亥姆霍茲共鳴器的諧振頻率f₀保持不變，聲波的禁帶及通帶保持不變。

3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種利用亥姆霍茲共鳴器的非線性特性改變聲學(xué)超構(gòu)材料通頻帶的方法，其特征是所述超構(gòu)材料的結(jié)構(gòu)包括一維圓形管道，在前述一維圓形管道上級聯(lián)上多個亥姆霍茲共鳴器，管道的一側(cè)邊放置有吸聲材料。

4.根據(jù)權(quán)利要求1或2所述的一種利用亥姆霍茲共鳴器的非線性特性改變聲學(xué)超構(gòu)材料通頻帶的方法，其特征是所述的亥姆霍茲共鳴器的級聯(lián)個數(shù)是50—500個。

5.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種利用亥姆霍茲共鳴器的非線性特性改變聲學(xué)超構(gòu)材料通頻帶的方法，其特征是相鄰亥姆霍茲共鳴器的中心距離小于聲波波長的五分之一。

6.根據(jù)權(quán)利要求2所述的一種利用亥姆霍茲共鳴器的非線性特性改變聲學(xué)超構(gòu)材料通頻帶的方法，其特征是圓形管道的內(nèi)徑及亥姆霍茲共鳴器的周期長度為l＝30mm和L＝70mm；亥姆霍茲共鳴器的頸部長度和截面面積為l₁＝13.5mm和s＝25mm²，亥姆霍茲共鳴器腔體的長度和截面面積為l₂＝50mm和s_c＝2500mm²；此結(jié)構(gòu)適應(yīng)的聲波范圍為200Hz至2450Hz。需要說明的是，調(diào)整亥姆霍茲共鳴器及圓形管道的結(jié)構(gòu)參數(shù)，可以適應(yīng)改變頻率范圍。

7.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種利用亥姆霍茲共鳴器的非線性特性改變聲學(xué)超構(gòu)材料通頻帶的方法，其特征是該方法具體為：

S1、通過調(diào)整入射聲波的幅值，改變亥姆霍茲共鳴器的有效非線性阻抗，前述輸入聲壓的幅值和有效非線性阻抗?jié)M足下述公式：

$Z_{NHR}=1/\[\[j\mathrm{\ω}\frac{V_0}{B_{0}s}\frac{{{\mathrm{\ω}}_0}^2}{D\left(\mathrm{\ω}\right)}\]+\[3\frac{j\mathrm{\ω}}{B_0}\frac{{{\mathrm{\ω}}_0}^8{\mathrm{sV}}_0{p_a}^2}{D{\left(\mathrm{\ω}\right)}^{3}D(-\mathrm{\ω})}\[\frac{4}{3}\frac{c^2{{\mathrm{\ω}}_0}^2}{D\left(0\right)}+\frac{2}{3}\frac{c^2{{\mathrm{\ω}}_0}^2}{D\left(2\mathrm{\ω}\right)}+d\]\]\]$

其中，j為虛單位；ω是入射聲波的角頻率，p_a是入射聲波的幅值；B₀＝ρ₀c₀²是空氣的體積模量，ρ₀是空氣的密度，c₀是空氣中的聲速；s＝25mm²是亥姆霍茲共鳴器頸部的截面積，V₀＝s_cl₂是單個亥姆霍茲共鳴器腔體的體積，s_c＝2500mm²，l₂＝50mm；是亥姆霍茲共鳴器的共振角頻率，C_m＝V₀/s²ρ₀c₀²是腔體的等效力順，M_m＝ρ₀l₁s是頸部空氣的質(zhì)量，l₁＝13.5mm；D(ω)＝ω²-ω₀²+jδω，δ＝R_m/M_m是衰減因子，R_m＝R_vis+R_rad是亥姆霍茲共鳴器頸部的電阻，a₁是頸部的半徑，η＝1.5×10^-5m²/s是粘滯系數(shù)，R_rad＝(1/4)ρ₀c₀(ka₁)²/s，k為波數(shù)；c＝aC_m，d＝bC_m²，a＝(γ+1)s/2V₀，b＝(γ+1)(γ+2)s²/6V₀²，此處γ≈1.4是空氣的定壓比熱與定容比熱之比。

S2、結(jié)合前述有效非線性阻抗Z_NHR，采用聲傳輸線方法，得到聲能傳輸頻譜；使得輸入不同的聲壓幅值p_a，進(jìn)而改變Z_NHR的值，從而達(dá)到改變聲能傳輸頻譜的目的。