專(zhuān)利名稱(chēng)：沖擊波聚焦裝置的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及工程物理，特別涉及在透明介質(zhì)中獲得聚焦沖擊波的裝置。本發(fā)明能應(yīng)用于機(jī)器制造業(yè)、儀表制造業(yè)、化學(xué)工藝及其它一些部門(mén)中，用來(lái)在預(yù)定目標(biāo)上形成局部應(yīng)力。本發(fā)明主要應(yīng)用于醫(yī)學(xué)中，用來(lái)進(jìn)行診斷和用于體外碎石術(shù)。
聚焦沖擊波對(duì)目標(biāo)上的預(yù)定點(diǎn)的作用效果與許多因素有關(guān)，例如沖擊波波幅、聚焦點(diǎn)的形狀、激光動(dòng)力特性、其中包括沖擊波的聚焦準(zhǔn)確度，而后者在很大程度上又取決于給定裝置所采用的光學(xué)系統(tǒng)。特別是，用來(lái)保證沖擊波聚焦的光學(xué)系統(tǒng)越復(fù)雜，即光學(xué)系統(tǒng)所包含的彼此獨(dú)立的光學(xué)元件越多，裝置的操作及其調(diào)整通常也就越復(fù)雜，因?yàn)楦鞴鈱W(xué)元件之間的任何相互移動(dòng)，都將導(dǎo)致裝置的散焦，從而使沖擊波不能聚焦在指定點(diǎn)上。
已知的沖擊波聚焦裝置包括設(shè)置在液體中的形成球面沖擊波的器件-火花放電器和呈被截開(kāi)的橢球面形狀的用來(lái)使球面沖擊波聚焦的器件，而且火花放電器安裝在橢球面的第一焦點(diǎn)上(DE，A，3210919)。
在裝置的工作過(guò)程中，由橢球面的第一焦點(diǎn)(火花放電器的安裝位置)上的火花放電器在液體中形成的球面沖擊波從橢球形表面上反射后，將聚焦在橢球形表面的第二焦點(diǎn)上。但是，由于沖擊波的形成及其聚焦是由分開(kāi)設(shè)置在空間的兩個(gè)互相獨(dú)立的元件實(shí)現(xiàn)的，所以上述裝置中的光學(xué)系統(tǒng)相當(dāng)復(fù)雜，相應(yīng)地裝置的操作和調(diào)整方法也復(fù)雜。特別是由于上述裝置采用具有給定的兩個(gè)固定焦點(diǎn)的橢球面形反射器，在其中的一個(gè)焦點(diǎn)上形成球面沖擊波，而該球面沖擊波聚焦在另一個(gè)焦點(diǎn)上，這就必須保證火花放電器的位置要極其準(zhǔn)確地與橢球面的焦點(diǎn)之一相重合。但在裝置的工作過(guò)程中，火花放電器的電極會(huì)很快燃燒，導(dǎo)致火花放電器相對(duì)于橢球面焦點(diǎn)產(chǎn)生移動(dòng)，從而導(dǎo)致所形成的初始沖擊波形狀變形，使沖擊波不能聚焦在指定點(diǎn)上。
此外，特別是在醫(yī)學(xué)上使用上述裝置的情況下，利用火花放電器作為產(chǎn)生沖擊波的器件是不適宜的，因?yàn)榛鸹ǚ烹娖魇墙o操作人員和病人增加危險(xiǎn)的根源。
還有一種已知的沖擊波聚焦裝置，它包括脈沖激光器、盛有對(duì)激光輻射透明的介質(zhì)的箱-盛有液體的槽以及設(shè)置在液槽中的用來(lái)使激光輻射聚焦和使球面沖擊波聚焦的器件(PCT/DE 85/03631)。上述器件由分開(kāi)設(shè)置在空間的兩個(gè)彼此獨(dú)立的元件構(gòu)成，例如使激光輻射聚焦用的拋物柱面鏡和其表面用來(lái)使球面沖擊波聚焦的被截開(kāi)的橢球面。而且拋物柱面鏡的焦點(diǎn)應(yīng)與被截開(kāi)的橢球面的焦點(diǎn)之一相重合。
也可以利用菲涅耳透鏡或幾個(gè)透鏡的組合來(lái)聚焦激光輻射。
該裝置與前面所述的設(shè)計(jì)不同，它是靠介質(zhì)的光學(xué)擊穿來(lái)產(chǎn)生球面沖擊波的，這種光學(xué)擊穿發(fā)生在與橢球面的焦點(diǎn)之一相重合的激光輻射的聚焦點(diǎn)上。
實(shí)現(xiàn)球面沖擊波聚焦的方法與前一種裝置相同，也是由于球面沖擊波從橢球面上反射而聚焦在其焦點(diǎn)上的。也就是說(shuō)，在該裝置中保證使產(chǎn)生球面沖擊波的激光輻射聚焦以及使球面沖擊波聚焦，也是由分開(kāi)設(shè)置在空間的兩個(gè)彼此獨(dú)立的元件實(shí)現(xiàn)的，因此該裝置的光學(xué)系統(tǒng)也相當(dāng)復(fù)雜。正像前面所指出的，光學(xué)系統(tǒng)的復(fù)雜性決定了裝置的操作和調(diào)整的復(fù)雜性，因?yàn)楸ＷC激光輻射聚焦和球面沖擊波聚焦用的彼此獨(dú)立的各元件只要發(fā)生任意微小移動(dòng)，都會(huì)導(dǎo)致裝置的散焦，從而使沖擊波不能聚焦在目標(biāo)的指定點(diǎn)上。
此外，因?yàn)榕c橢球面焦點(diǎn)之一相重合的沖擊波聚焦點(diǎn)位于激光輻射區(qū)，所以當(dāng)該裝置被用于醫(yī)學(xué)上時(shí)，激光輻射有可能對(duì)病人產(chǎn)生不良影響。這時(shí)將病人同激光輻射屏蔽開(kāi)而不顯著損失沖擊波能量是不可能實(shí)現(xiàn)的。
本發(fā)明的任務(wù)是制造這樣一種沖擊波聚焦裝置，該裝置中用來(lái)保證使產(chǎn)生球面沖擊波的激光輻射聚焦的器件和使球面沖擊波本身聚焦的器件是這樣制成的，即由同一個(gè)元件來(lái)保證激光輻射聚焦和球面沖擊波聚焦，從而簡(jiǎn)化了裝置的光學(xué)系統(tǒng)，簡(jiǎn)化了其操作和調(diào)整方法，因而也就提高了沖擊波聚焦的準(zhǔn)確性。
完成所提出的任務(wù)方法是沖擊波聚焦裝置包括脈沖激光器、盛有對(duì)激光輻射透明的介質(zhì)的箱以及用來(lái)使激光輻射聚焦和使球面沖擊波聚焦的器件，該器件具有能使球面沖擊波聚焦的表面。根據(jù)本發(fā)明，用于激光輻射聚焦和球面沖擊波聚焦的器件是由對(duì)激光輻射透明的材料制成的凹凸鏡片，該鏡片表面具有不同的曲率值，而且使球面沖擊波聚焦的表面呈凹面狀。
在所推薦的裝置中，激光輻射的聚焦由利用對(duì)激光輻射透明的材料制成的凹凸鏡片來(lái)實(shí)現(xiàn)，而球面沖擊波的聚焦則由該鏡片的凹形表面來(lái)實(shí)現(xiàn)，也就是說(shuō)，激光輻射的聚焦和球面沖擊波的聚焦是由同一個(gè)元件實(shí)現(xiàn)的。
因此，本裝置的光學(xué)系統(tǒng)將比按照PCT/DE 85/03631制成的裝置簡(jiǎn)單，而且減小了裝置散焦的可能性，從而簡(jiǎn)化了其操作和調(diào)整方法。
發(fā)明人發(fā)現(xiàn)，為了保證激光輻射和沖擊波同時(shí)聚焦，鏡片表面必須具有不同的曲率值，而且鏡片表面曲率值之間的關(guān)系決定著激光輻射的聚焦點(diǎn)和沖擊波的聚焦點(diǎn)之間的相互位置。
因此在本裝置中，可以利用一套能互相替換的其表面曲率關(guān)系不同的鏡片來(lái)改變激光輻射聚焦點(diǎn)和沖擊波聚焦點(diǎn)的相互位置，從而使得裝置的操作方法更加簡(jiǎn)化。
裝置的制作方案可以這樣鏡片的凹表面對(duì)著激光器，而其凸表面上有反射激光輻射的鍍層。
在裝置的這一方案中，由鏡片的凸形反射表面使激光輻射聚焦，而球面沖擊波則由鏡片的凹表面聚焦，而且球面沖擊波的聚焦點(diǎn)將位于激光器和鏡片之間。
裝置的另一種制作方案可以這樣鏡片的凸表面對(duì)著激光器。
而且激光輻射的聚焦由透鏡(即由鏡片的兩個(gè)表面-凸表面和凹表面及兩表面間的介質(zhì))實(shí)現(xiàn)，而球面沖擊波的聚焦則由鏡片的凹表面實(shí)現(xiàn)。
球面沖擊波的聚焦點(diǎn)相對(duì)于激光器將位于鏡片的另一側(cè)。
沖擊波聚焦裝置的這兩種所推薦的制作方案，從所完成的任務(wù)的觀點(diǎn)看，也就是從用同一個(gè)光學(xué)元件來(lái)保證激光輻射聚焦和球面沖擊波聚焦的觀點(diǎn)來(lái)看，是等效方案。裝置的上述兩種制作方案的區(qū)別在于兩種裝置在工作過(guò)程中，球面沖擊波的聚焦點(diǎn)相對(duì)于激光器和鏡片的位置不同，與此相關(guān)，這兩種裝置可應(yīng)用于不同的領(lǐng)域。
在所推薦的裝置的任意一種制作方案中，凸表面和凹表面的主光軸可以相交成一定角度。
在鏡片兩表面各自的主光軸如上所述配置的情況下，沖擊波的聚焦點(diǎn)將位于激光輻射區(qū)的外面，並且可以很容易地屏蔽激光輻射而實(shí)際上又不損失沖擊波能量。
按照這一方案制作的沖擊波聚焦裝置主要用于醫(yī)學(xué)中。
在隨后的分析中將參照附圖對(duì)本發(fā)明的較佳實(shí)施例進(jìn)行詳細(xì)闡述，進(jìn)一步弄清上述優(yōu)點(diǎn)及本發(fā)明的特征。


圖1為沖擊波聚焦裝置的略圖，其制作方案是鏡片的凸表面上有反射激光輻射的鍍層。
圖2為圖1所示裝置的略圖，在該裝置中鏡片兩表面各自的主光軸相交成一定角度。
圖3為按另一方案制作的沖擊波聚焦裝置的略圖。
根據(jù)本發(fā)明，沖擊波聚焦裝置包括脈沖激光器1(圖1、2、3)、盛有對(duì)激光輻射透明的介質(zhì)的箱2以及設(shè)置在箱2中的使激光輻射聚焦和使球面沖擊波聚焦用的器件3。
箱2可以是例如充滿對(duì)激光輻射透明的液體或氣體的槽。使激光輻射聚焦和使球面沖擊波聚焦用的器件3作成凹凸鏡片的形式，該鏡片有凹表面4和凸表面5，且這兩個(gè)表面有不同的曲率值。鏡片3是用對(duì)激光輻射透明的材料制成的。
凹表面4是使球面沖擊波聚焦的表面。對(duì)激光輻射來(lái)說(shuō)，鏡片3的焦點(diǎn)O1(圖1、2、3)位于凹表面4的前面。表面4和5被作成例如球面形。上述表面4、5也可以作成另外的曲面形狀，例如橢球面，但表面4和5呈球面形狀則更合乎工藝要求。根據(jù)圖1所示的推薦裝置的第一種實(shí)施方案，凹表面4對(duì)著激光器1，而凸表面5上帶有反射激光輻射的鍍層，例如帶有銀層。激光輻射的聚焦點(diǎn)O1位于激光器1和凹表面4之間。球面沖擊波的聚焦點(diǎn)O2位于激光器1和鏡片3之間，而且鏡片3的凹表面4到球面沖擊波的聚焦點(diǎn)O2的距離d與鏡片3的表面4和5的曲率大小之比有關(guān)。在鏡片3的表面4、5呈球面形狀的情況下，上述距離d可由下式計(jì)算d= (γ2R1R2)/(2［R1-R2+(1-γ)2L］) (1)式中R1-凸表面5的曲率半徑，單位為米。
R2-凹表面4的曲率半徑，單位為米。
γ＝n1/n2n1和n2-分別為透明介質(zhì)和制作鏡片3的材料的折射率。
L-鏡片3的中心厚度，單位為米。
d-從鏡片3的凹表面4到?jīng)_擊波的聚焦點(diǎn)O2的距離，單位為米。
條件式(1)是根據(jù)射線在球形表面上折射和反射情況下阿貝不變式關(guān)系(Г.С.laHgcdeP2著“光學(xué)(Onmuka)”1976，科學(xué)出版社(莫斯科)，第926頁(yè))，並考慮到鏡片3的材料折射率n2和在其中形成沖擊波的透明介質(zhì)的折射率n1之差求得的。
當(dāng)表面4和5呈非球面形，但近似于球面形時(shí)，上面的條件式(1)將是正確的，這時(shí)R1和R2應(yīng)分別理解為表面5和4的平均曲率值。當(dāng)表面4和5呈其它幾何形狀時(shí)，例如橢球面形狀，則從凹表面4到?jīng)_擊波的聚焦點(diǎn)O2的距離d可以用已知的一些方法計(jì)算(Г.Г.ClЮCaPef著“光學(xué)系統(tǒng)計(jì)算方法(Memogu reciemaOnmuieckuxCucmeu)”，1937，聯(lián)合科技出版社，物理-理論文獻(xiàn)編輯部主編，(列寧格勒-莫斯科)，第577頁(yè))。
因此，在本裝置中，可以利用一套能互相替換的鏡片3，這些鏡片的表面4和5的曲率比值不同，相應(yīng)地沖擊波的聚焦點(diǎn)O2的位置也就不同，這就簡(jiǎn)化了裝置的操作。為了使激光輻射和沖擊波同時(shí)聚焦，鏡片3應(yīng)該用對(duì)激光輻射透明的，而沖擊波在鏡片凹表面4和透明介質(zhì)的分界面上的反射系數(shù)足夠大的材料來(lái)制作，這可用透明介質(zhì)的波阻Z1和制作鏡片3的固體的波阻Z2來(lái)說(shuō)明。
波阻Z1和Z2通過(guò)如下關(guān)系式聯(lián)系起來(lái)
式中бr-鏡片材料的屈服點(diǎn)，單位為牛頓/米2。
P0-透明介質(zhì)和鏡片3的界面在沖擊波中受到的最大壓力值，單位為牛頓/米2。
式中ρ1和ρ2-分別為透明介質(zhì)密度和鏡片3的材料密度，單位為公斤/米2。
C1和C2-分別為透明介質(zhì)中的聲速和固體中的聲速，單位為米/秒。
L-給定的沖擊波強(qiáng)度的反射系數(shù)最小值。
相對(duì)于固體波阻Z2解條件式(2)，得
因此，對(duì)于任何透明介質(zhì)(液體或氣體)都可以借助于包含表征бr、ρ1、ρ2、C1和C2的數(shù)據(jù)表，給出一系列滿足限制條件式(3)的材料。首先，沖擊波對(duì)鏡片3的作用不會(huì)造成鏡片3的損壞，因?yàn)椴▔旱淖畲笾祵⑿∮诠腆w材料的可塑性限度，其次，沖擊波的聚焦效率將相當(dāng)大。
例如，鏡片3可以用火石玻璃、石英玻璃等制作。
在將所推薦的裝置應(yīng)用于不希望激光輻射作用于目標(biāo)上的一些領(lǐng)域的情況下，例如應(yīng)用于醫(yī)學(xué)上時(shí)，凹表面4和凸表面5各自的主光軸(圖2)相應(yīng)地相交成一定角度。同時(shí)沖擊波的聚焦點(diǎn)O2位于離開(kāi)激光輻射的地方，並且可以將激光輻射屏蔽起來(lái)。
圖2所示的沖擊波聚焦裝置中，凸形鏡面5的主光軸位于激光器1的光軸上，而凹表面4的主光軸與它交成一角度。而且凹表面4的主光軸與凸表面5的主光軸之間的夾角是根據(jù)結(jié)構(gòu)要求和放置目標(biāo)(特別是病人)、儀器等的方便加以選擇的。
圖3示出了沖擊波聚焦裝置的另一種實(shí)施方案，根據(jù)該方案，鏡片3以其凸表面5對(duì)著激光器1。
和第一種方案一樣，鏡片3的用于激光輻射的焦點(diǎn)O1也是在鏡片3的凹表面4一側(cè)。沖擊波的聚焦點(diǎn)O2將位于鏡片3的與激光器1相對(duì)的另一側(cè)。而且為了保證使沖擊波聚焦在距鏡片3的凹表面4為指定距離處，必須滿足如下關(guān)系式(表面4和5呈球面形狀時(shí))
(γ R1R2)/(［(1+γ)R1-(1-γ)R2-(1-γ)2L］) =d ，式中R1-凸表面5的曲率半徑，米。
R2-凹表面4的曲率半徑，米。
γ＝n1/n2式中n1和n2-分別為透明介質(zhì)的折射率和鏡片3的材料的折射率。
L-鏡片3的中心厚度，米。
d-從凹表面4到?jīng)_擊波聚焦點(diǎn)O2的指定距離，米。
與第一種方案中一樣，上式是當(dāng)射線在球形表面折射和反射時(shí)，根據(jù)阿貝不變式關(guān)系得到的。
當(dāng)表面4和5的幾何形狀為其它樣子時(shí)，從凹表面4到?jīng)_擊波聚焦點(diǎn)O2的距離d，也和第一種方案時(shí)那樣，可以根據(jù)已知的一些方法確定(Г.Г.CuЮcaPef著“光學(xué)系統(tǒng)計(jì)算方法”，1937，聯(lián)合科技出版社，物理-理論文獻(xiàn)編輯部主編，(列寧格勒-莫斯科)，第577頁(yè))。
顯而易見(jiàn)，圖1和圖3所示的使激光輻射和球面沖擊波聚焦用的器件3的實(shí)施方案，是用一個(gè)元件使激光輻射聚焦和使沖擊波聚焦這一課題的等效方案，這樣就保證沖擊波聚焦裝置的光學(xué)系統(tǒng)得以簡(jiǎn)化，從而也簡(jiǎn)化了裝置的操作和調(diào)整方法。在這兩種情況下，激光輻射和沖擊波兩者的聚焦情況是由會(huì)聚的凹凸鏡片3使激光輻射聚焦，由鏡片3的凹表面4使沖擊波聚焦。既然所述裝置的兩種方案是等效的，那么在介紹裝置的第一種方案時(shí)所說(shuō)明的有關(guān)制作鏡片3的材料、鏡片3的凹表面4的主光軸(圖2)與凸表面5的主光軸之間的夾角以及利用一套鏡片3的可能性等方案也適用于圖3所示的裝置。
下面根據(jù)本發(fā)明給出沖擊波聚焦裝置具體實(shí)施方案的一些參數(shù)。
按圖1實(shí)施的沖擊波聚焦裝置紅寶石激光器-脈沖輻射能量，EЛ-0.2焦耳-脈沖時(shí)間，τ-15～20毫微秒透明介質(zhì)-雙蒸餾水H2O-折射率，n2-1.33-密度，ρ1-103公斤/米3-聲速，C1-1.43×103米/秒-波阻，Z1-1.43×106公斤/(米2·秒)鏡片3的凹表面4對(duì)著激光器1，凸表面5有鏡面鍍層。
鏡片材料-石英玻璃-折射率，n1-1.51-密度，ρ2-2.5×103公斤/米3-聲速，C2-5.6×103米/秒-波阻，Z2-14×106公斤/(米2·秒)-鏡片材料屈服點(diǎn)，бr-7.8×107牛頓/米2-凸表面曲率半徑，R1-6×10-2米-凹表面曲率半徑，R2-2.2×10-2米-鏡片中心厚度，L-0.2×10-2米激光輻射聚焦在O1點(diǎn)，至鏡片3的凹表面4的距離為2.7×10-2米。球面沖擊波聚焦在O2點(diǎn)，至O1點(diǎn)的距離為4～5毫米，即至凹表面4的距離為2.3～2.2×10-2米。在給定參數(shù)EЛ、τ、R1、R2的情況下，液體(雙蒸餾水H2O)和固體鏡片3(石英玻璃)的分界面上的壓力P0達(dá)到106牛頓/米2的數(shù)量級(jí)。
按圖3實(shí)施的沖擊波聚焦裝置紅寶石激光器-脈沖輻射能量，EЛ-0.2焦耳-脈沖時(shí)間，τ-15～20毫微秒透明介質(zhì)-雙蒸餾水H2O-折射率，n1-1.33-密度，ρ1-103公斤/米3-聲速，C1-1.43×103米/秒-波阻，Z1-1.43×106公斤/(米2·秒)鏡片3的凸表面5對(duì)著激光器1。
鏡片材料-石英玻璃-折射率，n2-1.51-密度，ρ2-2.5×103公斤/米3-聲速，C2-5.6×103米/秒-波阻，Z2-14×106公斤/(米2·秒)-鏡片材料屈服點(diǎn)，бr-7.8×107牛頓/米2-凸表面曲率半徑，R1-1.6×10-2米-凹表面曲率半徑，R2-0.15米-鏡片中心厚度，L-0.2×10-2米而且激光輻射聚焦在至鏡片3的凹表面4的距離為0.142米的O1點(diǎn)。從O1點(diǎn)發(fā)出的球面沖擊波被凹表面4聚焦在O2點(diǎn)，至凹表面4的距離等于0.16米。在給定參數(shù)EЛ、τ、R1、R2的條件下，液體和固體鏡片3(分別為雙蒸餾水H2O和石英玻璃)的分界面上的壓力P0達(dá)到106牛頓/米2數(shù)量級(jí)。
圖1所示裝置的工作情況如下從激光器1出發(fā)進(jìn)入槽2的激光輻射射到鏡片3上以后，從鏡片3的凸形鏡表面5上反射，並聚焦在透明介質(zhì)中的O1點(diǎn)。其結(jié)果在O1點(diǎn)發(fā)生來(lái)自鏡片3的凹表面4方向的介質(zhì)的光學(xué)擊穿，並形成壓力球面沖擊波。因?yàn)殓R片3的凹表面4是使沖擊波聚焦的表面，所以從球面形凹表面4上部分地反射的球面沖擊波聚焦在O2點(diǎn)，該點(diǎn)將位于激光器1和鏡片3之間。因此激光輻射的聚焦和球面沖擊波的聚焦是由一個(gè)元件-鏡片3實(shí)現(xiàn)的，這樣就簡(jiǎn)化了裝置的光學(xué)系統(tǒng)，從而也簡(jiǎn)化了它的操作和調(diào)整方法(與按照PCT/DE85/03631實(shí)施的裝置的光學(xué)系統(tǒng)比較而言)。
圖3所示裝置的工作情況如下激光輻射到達(dá)鏡片3的凸表面5上。由于制作鏡片3的材料對(duì)激光輻射是透明的，所以激光輻射能通過(guò)鏡片3，且被它的兩個(gè)表面5和4及它們之間的介質(zhì)聚焦在透明介質(zhì)中的O1點(diǎn)。其結(jié)果在O1點(diǎn)發(fā)生介質(zhì)的光學(xué)擊穿，並形成壓力球面沖擊波。由于鏡片3的凹表面4是使球面沖擊波聚焦的表面，所以球面沖擊波從凹表面4上部分地反射而聚焦在O2點(diǎn)，該點(diǎn)位于鏡片3的凹表面4一側(cè)，即與激光器1相反的一側(cè)。
因此在上述沖擊波聚焦裝置實(shí)施方案中，激光輻射的聚焦和沖擊波的聚焦也是由一個(gè)元件-鏡片3實(shí)現(xiàn)的。
為了改變激光輻射的聚焦點(diǎn)和球面沖擊波的聚焦點(diǎn)的相對(duì)位置，可以利用一套能互相替換的、其表面4、5的曲率半徑比不同的鏡片3，這樣也簡(jiǎn)化了裝置的操作。
還可以使用這樣一種鏡片3，它的凹表面4和凸表面5的兩條主光軸(圖2)相交成一定角度。其中包括凸表面5的主光軸與激光光束軸重合，而凹表面4的主光軸則與其交成一角度。
在這種情況下，介質(zhì)的光學(xué)擊穿將發(fā)生在激光光束軸上，而由此所產(chǎn)生的從凹表面4上反射的球面沖擊波將聚焦在位于激光輻射區(qū)以外的O2點(diǎn)。
本發(fā)明的卓有成效的裝置可以應(yīng)用于醫(yī)學(xué)，用來(lái)進(jìn)行診斷和用于體外碎石術(shù)。
權(quán)利要求
1.一種沖擊波聚焦裝置，包括脈沖激光器(1)，盛有對(duì)激光輻射透明的介質(zhì)的箱(2)以及用來(lái)使激光輻射和球面沖擊波聚焦的器件(3)，該器件有一個(gè)用來(lái)聚焦球面沖擊波的表面(4)，該裝置的特征為用來(lái)使激光輻射和球面沖擊波聚焦的器件(3)是用對(duì)激光輻射透明的材料制成的凹凸鏡片，它的兩個(gè)表面(4、5)具有不同的曲率值，而且使球面沖擊波聚焦用的表面(4)呈凹狀。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的裝置，其特征為凹表面(4)對(duì)著激光器(1)，而凸表面(5)上有反射激光輻射的鍍層(6)。
3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的裝置，其特征為凸表面(5)對(duì)著激光器(1)。
4.根據(jù)上述任意一項(xiàng)權(quán)利要求中所述的裝置，其特征為凹表面和凸表面(4、5)各自的主光軸相交成一定角度。
全文摘要
一種沖擊波聚焦裝置，包括脈沖激光器1、盛有對(duì)激光輻射透明的介質(zhì)和箱2以及使激光輻射和球面沖擊波聚焦的器件3，該器件是由對(duì)激光輻射透明的材料制成的凹凸鏡片，它有兩個(gè)曲率半徑不同的表面4、5，而且用來(lái)使球面沖擊波聚焦的表面4呈凹狀。在一種方案中，凹表面4對(duì)著激光器1，而凸表面5上有反射激光輻射的鍍層6。在另一種實(shí)施方案中，凸表面5對(duì)著激光器1。
文檔編號(hào)A61B17/22GK1050265SQ8910711
公開(kāi)日1991年3月27日 申請(qǐng)日期1989年9月15日 優(yōu)先權(quán)日1989年9月15日
發(fā)明者加麗娜·瓦萊里亞諾夫娜·德里墩, 尤里·伊薩維奇·奧斯特諾夫斯基, 亞歷山大·米哈伊諾維奇·薩姆索諾夫, 尹麗娜·弗拉基米諾芙娜·薩姆諾娃, 芙琳娜·維塔麗芙娜·索古林斯卡亞 申請(qǐng)人:蘇聯(lián)科學(xué)院A.F.尹奧菲物理技術(shù)研究所