專利名稱：片材及發(fā)光裝置的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及通過使其ー側(cè)的面與發(fā)光體鄰接所使用的透明的片材及使用此的發(fā)
光裝置。
背景技術(shù)：
圖18是表示使用了普通的有機場致發(fā)光元件(有機EL元件)的發(fā)光裝置的截面構(gòu)成和光的傳播形態(tài)的圖。在普通的有機EL元件中，在基板101上順次層疊有電極102、發(fā)光層103、透明電極104，在透明電極104上設(shè)置有透明基板105。在電極102和透明電極104之間施加電壓時，在發(fā)光層103的內(nèi)部的點S產(chǎn)生發(fā)光。該光直接或在電極102中反射后，透過透明電極104，在透明基板105的表面上的點P相對于表面的面法線以角度0入射，在該點折射后向空氣層106側(cè)射出。將透明基板105的折射率設(shè)定為n’ I時，在入射角0比臨界角0 c = sin_1(l/n’ I)大時,發(fā)生全反射。例如，以0 c以上的角度X向透明基板105的表面上的點Q入射的光會進(jìn)行全反射，不向空氣層106側(cè)射出。圖19(a)、(b)是說明在所述發(fā)光裝置中透明基板105具有多層構(gòu)造的假設(shè)情況下的光取出效率的說明圖。在圖19(a)中，將發(fā)光層103的折射率設(shè)定為n’ k、將空氣層106的折射率設(shè)定為％、將介于發(fā)光層103和空氣層106之間的多個透明層的折射率自與發(fā)光層103接近的側(cè)起設(shè)定為n’ k_1>n> k_2、 、]!’ェ、將自發(fā)光層3內(nèi)的點S發(fā)光的光的傳播方位(與折射面的面法線構(gòu)成的角)設(shè)定為0 ’k、將在各折射面的折射角順次設(shè)定為0 ’H、9’k-2、…、9'、叭時，根據(jù)斯涅耳定律下式(數(shù)I)成立。

[數(shù)I]n，kX sin 0，k = n，X sin 0，ニ…=n，: X sin Qj1 = n0X sin 0 0因此，下式(數(shù)2)成立。[數(shù)2]sin 9，k = sin 0 0Xn0/n，k其結(jié)果為(數(shù)2)表達(dá)的是，只與發(fā)光層103直接接觸空氣層106時的斯涅耳定律有關(guān)，而與其間所夾設(shè)的透明層的折射率無關(guān)，在e’k彡0C = sin-1 (n0/n\)時發(fā)生全反射。圖19(b)模式化地表不從發(fā)光層103取出的光的范圍。取出的光被包含在以發(fā)光點S為頂點且以臨界角e c的2倍為頂角并以沿著折射面的面法線的z軸為中心軸的兩對圓錐體107、107’的內(nèi)部。如果來自點S的發(fā)光在全方位放射等強度的光、且折射面的透射率在臨界角以內(nèi)的入射角下為100%，則從發(fā)光層103的取出效率n等于由圓錐體107、107’切去球面108的面積對球面108的表面積之比，能夠由下式表達(dá)。[數(shù)3]n =1-COS 9。另外，因為即使在臨界角以內(nèi)的入射角下透射率也不是100%，所以，實際的取出效率n比l-cos e c小。另外，作為發(fā)光元件的全效率是將發(fā)光層的發(fā)光效率乘以所述取出效率n后的值。在專利文獻(xiàn)I中所公開的是在有機EL元件中，出于在從透明基板向大氣射出光時的透明基板表面的全反射要加以抑制的目的，通過在基板界面或反射面形成衍射光柵，使光對光取出面的入射角發(fā)生變化，由此提高光的取出效率。另外在專利文獻(xiàn)2中記述的是，為了提供光取出效率良好的平面發(fā)光裝置，在有機EL元件中，于透明基板的表面形成多個透明的突起物，從而能夠防止在透明基板和空氣的界面發(fā)生光的反射。先行技術(shù)文獻(xiàn)

專利文獻(xiàn)專利文獻(xiàn)1:特開平Iト283751號公報專利文獻(xiàn)2 :特開2005-276581號公報 然而，在上述這樣的現(xiàn)有發(fā)光裝置中存在以下的問題。在圖18所示的使用了現(xiàn)有的有機EL元件的發(fā)光裝置中，來自發(fā)光層103的光取出效率n最大也不會超過1-COS 0。，如果發(fā)光層103的折射率被決定，則光取出效率的最大值也就被毫無疑義地限制。例如在(數(shù)2)中，若IItl=1. 0、n’k=1. 457，則臨界角0c =SirT1OvV k) = 43. 34度，光取出效率的最大值小達(dá)1-cos 0 c = 0. 273左右，n，k =1. 70時則降低至0. 191左右。另外，在專利文獻(xiàn)I所公開的技術(shù)中，雖然能夠確實地將會變成全反射的光取出，但其相反的也存在。即，在沒有衍射光柵層時在透明基板的折射面(出射面)以比臨界角小的角度入射而發(fā)生透射、折射的光，通過衍射光柵層被衍射，對折射面的入射角超過臨界角而發(fā)生全反射的情況存在。因此，專利文獻(xiàn)I所公開的技術(shù)無法保證光取出效率的提高。此外在專利文獻(xiàn)I所公開的技術(shù)中，全部的光線一律按既定角度折曲的衍射光會發(fā)生。包含有這樣的衍射光的光，由于方位導(dǎo)致光強度有所分布，由于光折曲的角度依存于出射光的波長，因此存在因方位造成的色彩的失衡。另外在專利文獻(xiàn)I所公開的發(fā)光裝置中，從外界(空氣層側(cè))入射的光由透明基板的表面規(guī)則地反射，且對于從發(fā)光層取出的光而言就構(gòu)成干擾(所謂映射)，因此需要對透明基板的表面進(jìn)行防反射膜層疊等的光學(xué)處理，這抬高了制品成本。另ー方面，專利文獻(xiàn)2所公開的發(fā)光裝置其目的在于防止在折射面的光的反射，而這ー構(gòu)造帶來的光取出效率的改善很小，不過一、兩成左右。

發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明鑒于這一點而做，其目的在于，提供一種片材及發(fā)光裝置，其中，使臨界角以上的向透明基板的入射光也出射，從而實現(xiàn)光取出效率的大幅提高，并且還能夠防止映射，抑制因方位造成的光強度的分布和色彩的失衡的發(fā)生。本發(fā)明的第一種片材，其按照來自發(fā)光體的光向其ー側(cè)的面入射且從其另ー側(cè)的面射出的方式使用，在所述另ー側(cè)的面，具備內(nèi)切最大圓直徑為0. 2iim以上2iim以下的多個微小區(qū)域S，所述多個微小區(qū)域5中的每個微小區(qū)域5被所述多個微小區(qū)域5中的另外的多個微小區(qū)域S鄰接且圍繞，所述多個微小區(qū)域5由從所述多個微小區(qū)域5中以20%以上80%以下的比率所隨機選擇的多個微小區(qū)域S I和除此之外的多個微小區(qū)域S2構(gòu)成，透過所述多個微小區(qū)域5 I的光與透過所述多個微小區(qū)域5 2的光的相位差為。在某實施方式中，還具備分別包括所述多個微小區(qū)域5 I且沿厚度方向延伸的多個微小部分dl ;分別包括所述多個微小區(qū)域8 2且沿厚度方向延伸的多個微小部分d2，在所述多個微小部分dl及所述多個微小部分d2分別配置有光軸一致的1/2波長板，所述多個微小部分dl的1/2波長板的光軸方位和所述多個微小部分d2的1/2波長板的光軸方位以45度角度配置。本發(fā)明的第二種片材，其按照來自發(fā)光體的光入射其一側(cè)的面且從其另ー側(cè)的面射出的方式使用，在所述另ー側(cè)的面，具備內(nèi)切最大圓直徑為0. 2iim以上2iim以下的多個微小區(qū)域S，所述多個微小區(qū)域S中的每個微小區(qū)域S被所述多個微小區(qū)域S中的另外的多個微小區(qū)域S鄰接且圍繞，所述多個微小區(qū)域5由從所述多個微小區(qū)域5中以20%以上80%以下的比率所隨機選擇的多個微小區(qū)域S I和除此之外的多個微小區(qū)域S2構(gòu)成，還具備分別包括所述多個微小區(qū)域S I且沿厚度方向延伸的多個微小部分dl ;分別包括所述多個微小區(qū)域S 2且沿厚度方向延伸的多個微小部分d2，在所述多個微小部分dl及所述多個微小部分d2分別配置有透過軸一致的偏振器，在所述多個微小部分dl所配置的偏振器的透過軸和構(gòu)成所述多個微小部分d2的偏振器的透過軸正交。本發(fā)明的第三種片材，其按照來自發(fā)光體的光入射其一側(cè)的面且從另一側(cè)的面射出的方式使用，在所述另ー側(cè)的面，具備內(nèi)切最大圓直徑為0. 2iim以上2iim以下的多個微小區(qū)域S，所述多個微小區(qū)域S中的每個微小區(qū)域S被所述多個微小區(qū)域S中的另外的多個微小區(qū)域5鄰接且圍繞，所述多個微小區(qū)域5由從所述多個微小區(qū)域5中以20%以上80%以下的比率所隨機選擇的多個微小區(qū)域S I和除此之外的多個微小區(qū)域S 2構(gòu)成，還具備分別包括所述多個微小區(qū)域S I且沿厚度方向延伸的多個微小部分dl ;分別包括所述多個微小區(qū)域S 2且沿厚度方向延伸的多個微小部分d2，在所述多個微小部分dl及所述多個微小部分d2中的任一方設(shè)置有遮光面。在某實施方式中，所述多個微小區(qū)域S I及所述多個微小區(qū)域S 2為多邊形，所述多個微小區(qū)域S I及所述多個微小區(qū)域S 2為彼此相同的形狀。本發(fā)明的第一種發(fā)光裝置，其具備發(fā)光體和在所述發(fā)光體的發(fā)光面上所設(shè)置的保護(hù)層，在所述保護(hù)層中所述發(fā)光面?zhèn)鹊南喾磦?cè)的面，具備內(nèi)切的最大圓直徑為0.2pm以上2um以下的多個微小區(qū)域S，所述多個微小區(qū)域5中的每個微小區(qū)域5被所述多個微小區(qū)域S中的另外的多個微小區(qū)域5鄰接且圍繞，所述多個微小區(qū)域5由從所述多個微小區(qū)域5中以20%以上80%以下的比率所隨機選擇的多個微小區(qū)域S I和除此之外的多個微小區(qū)域S 2構(gòu)成，透過所述多個微小區(qū)域S I的光與透過所述多個微小區(qū)域S 2的光的相位差為n，所述保護(hù)層中的所述發(fā)光層側(cè)的相反側(cè)的面，與具有比所述保護(hù)層的折射率更低的折射率的介質(zhì)相接。在某實施方式中，還具備分別包括所述多個微小區(qū)域8 I且沿厚度方向延伸的多個微小部分dl ;分別包括所述多個微小區(qū)域8 2且沿厚度方向延伸的多個微小部分d2，在所述多個微小部分dl及所述多個微小部分d2分別配置有光軸一致的1/2波長板，所述多個微小部分dl的1/2波長板的光軸方位和所述多個微小部分d2的1/2波長板的光軸方位以45度角度配置。
本發(fā)明的第二種發(fā)光裝置，其具備發(fā)光體和在所述發(fā)光體的發(fā)光面上所設(shè)置的保護(hù)層，在所述保護(hù)層中所述發(fā)光面?zhèn)鹊南喾磦?cè)的面，具備內(nèi)切最大圓直徑為0.2 以上2um以下的多個微小區(qū)域S，所述多個微小區(qū)域5中的每個微小區(qū)域5被所述多個微小區(qū)域S中的另外的多個微小區(qū)域5鄰接且圍繞，所述多個微小區(qū)域5由從所述多個微小區(qū)域5中以20%以上80%以下的比率所隨機選擇的多個微小區(qū)域S I和除此之外的多個微小區(qū)域5 2構(gòu)成，所述保護(hù)層中的所述發(fā)光層側(cè)的相反側(cè)的面，與具有比所述保護(hù)層的折射率更低的折射率的介質(zhì)相接，還具備分別包括所述多個微小區(qū)域S I且沿厚度方向延伸的多個微小部分dl ;分別包括所述多個微小區(qū)域S 2且沿厚度方向延伸的多個微小部分d2，在所述多個微小部分dl及所述多個微小部分d2中分別配置有透過軸一致的偏振器，在所述多個微小部分dl所配置的偏振器的透過軸與構(gòu)成所述多個微小部分d2的偏振器的透過軸正交。本發(fā)明的第三種發(fā)光裝置，其具備發(fā)光體和在所述發(fā)光體的發(fā)光面上所設(shè)置的保護(hù)層，在所述保護(hù)層中所述發(fā)光面?zhèn)鹊南喾磦?cè)的面，具備內(nèi)切最大圓直徑為0.2 以上2um以下的多個微小區(qū)域S，所述多個微小區(qū)域5中的每個微小區(qū)域5被所述多個微小區(qū)域S中的另外的多個微小區(qū)域5鄰接且圍繞，所述多個微小區(qū)域5由從所述多個微小區(qū)域5中以20%以上80%以下的比率所隨機選擇的多個微小區(qū)域S I和除此之外的多個微小區(qū)域5 2構(gòu)成，所述保護(hù)層中的所述發(fā)光層側(cè)的相反側(cè)的面，與具有比所述保護(hù)層的折射率更低的折射率的介質(zhì)相接，還具備分別包括所述多個微小區(qū)域S I且沿厚度方向延伸的多個微小部分dl ;分別包括所述多個微小區(qū)域S 2且沿厚度方向延伸的多個微小部分d2，在所述多個微小部分dl及所述多個微小部分d2中的任一方設(shè)置有遮光面。在某實施方式中,所述介質(zhì)為空氣。在某實施方式中，所述介質(zhì)為氣凝膠。根據(jù)本發(fā)明，在微小區(qū)域S1、S 2所內(nèi)切的最大圓直徑在0. 2iim以上2iim以下的范圍內(nèi)，并且，關(guān)于透過微小區(qū)域S1、S 2的光，其電場矢量方向、大小或相位在微小區(qū)域S1、S 2的境界為不連續(xù)。在這種情況下，折射面所入射的光的電場矢量或磁場矢量的圍道積分不是零，因此，在微小區(qū)域S1、S2的境界發(fā)生光(境界衍射效應(yīng))。根據(jù)該現(xiàn)象，能夠?qū)⒁猿^臨界角的角度向微小區(qū)域S1、S 2入射的光取出。在微小區(qū)域S1、62 A射之前在下地所反射的光也在下地再次向片材側(cè)反射，再次向微小區(qū)域S1、S 2入射。這樣，能夠重復(fù)進(jìn)行光的取出，因此，光取出效率能夠得到大幅度的改善。


圖1 (a)是表示折射面107a附近的光106的行進(jìn)方向的圖，(b)是表示折射面107a附近的折射率的階躍狀變化的圖，(C)是表示折射率附近107a附近的折射率的平穩(wěn)變化的圖，(d)是表示折射面的入射角和透射率的關(guān)系的坐標(biāo)圖；圖2(a)是表示在表面具備有著周期的構(gòu)造的衍射光柵的發(fā)光裝置的截面圖，(b)是表示(a)所示的發(fā)光裝置的頂面的圖；圖3是用于說明衍射光柵的衍射方位的圖；圖4(a)是表示在表面具備隨機配置的突起的發(fā)光裝置的截面的圖，(b)是表示(a)所示的發(fā)光裝置的上面的圖5(a) (h)是模式化地表示折射面中的光場的境界條件的圖；圖6(a)是配置有針孔(pinhole)的圖，(b)是配置有移相器(phaseshifter)的圖；圖7(a)是表示在圖6所示的構(gòu)造中，折射面的透射率t的入射角依存性的坐標(biāo)圖，(b)是用于說明從圖6所示的構(gòu)造射出的光的量増加的理由的圖；圖8是表不本發(fā)明的第一實施方式的有機場致發(fā)光兀件的斷面構(gòu)成和光的傳播形態(tài)的圖；圖9(a)是表示第一實施方式的微細(xì)區(qū)域13的局部放大圖，(b)是在比(a)更寬范圍下的圖形圖；圖10是表示第一實施方式的保護(hù)層的圖形的圖；圖11是表示第一實施方式的保護(hù)層的取出光量的入射角依存性的說明圖，是表示第I次及第2次的取出光量的入射角依存性的說明圖；圖12是第一實施方式的發(fā)光裝置的一例(具有調(diào)整層的發(fā)光裝置)的斷面圖；圖13是第一實施方式的發(fā)光裝置的一例(在與調(diào)整層的境界也設(shè)置有表面構(gòu)造的發(fā)光裝置)的斷面圖；圖14是表示第二實施方式的保護(hù)層的圖形的圖；圖15是表示第三實施方式的保護(hù)層的圖形的圖；圖16(a)是表示第四實施方式的第一圖形的圖，(b)的表示第二圖形的圖；圖17(a)、(b)是表示其它的實施方式的有機場致發(fā)光元件的斷面構(gòu)成和光的傳播形態(tài)的圖；圖18是表不作為現(xiàn)有例的有機場致發(fā)光兀件的斷面構(gòu)成和光的傳播形態(tài)的圖；圖19(a)是用于說明多層構(gòu)造的透明基板的圖，(b)是用于說明可取出的光的范圍的圖。
具體實施例方式在對本申請發(fā)明的實施方式進(jìn)行說明之前，說明在專利文獻(xiàn)I及專利文獻(xiàn)2所示的先行例的基礎(chǔ)上直至本發(fā)明的研究經(jīng)過。圖1 (a) (d)是用于說明在折射面(透明層表面和空氣層的界面)的透射率的圖。圖1(a)所示的光108，從折射率1. 5的透明層107的內(nèi)部沿紙面方向以角度0入射到透明層107的折射面107a，向空氣側(cè)(折射率1. 0)射出。在折射面107a，光108向與折射面107a接近的方向折射。圖1 (b)、(C)表示折射面107a附近的折射率的分布。在圖1 (b)、(C)中，縱軸表示透明層107及空氣中的位置。縱軸的值為0的位置是折射面107a。圖1 (b)、(c)的橫軸表
示折射率。通常來說，沿著折射面107a附近的面法線的折射率分布是圖1 (b)所示這種階躍狀，因此P偏振光(電場矢量與紙面平行的振動部分)顯示出圖1 (d)的曲線108a的透射率特性，S偏振光(電場矢量與紙面正交的振動部分)顯不出曲線108b的透射率特性。曲線108a、108b的透射率在入射角為臨界角( = 41. 8度)以下時是相互不同的，但若超過臨界角則均變?yōu)镺。另ー方面，在將透明層107的表層部分形成為多層構(gòu)造而折射率分布成為圖1(c)所示這樣的錐形狀的假定下，P偏振光顯示出圖1 (d)曲線108A的透射率特性，S偏振光顯示出曲線108B的透射率特性。雖然若超過臨界角則曲線108A、108B的透射率均變?yōu)?這一點，與曲線108a、108b同樣。但是，就臨界角以下的透射率而言，曲線108A比曲線108a更接近100%;同樣，就臨界角以下的透射率而言，曲線108B比曲線108b更接近100%。這樣，曲線108A、108B比曲線108a、108b更接近以臨界角為境界的階躍函數(shù)的形狀。近似于以臨界角為界的階躍函數(shù)的形狀。圖1 (c)的多層結(jié)構(gòu)，是在折射率從1. 5至1.0為止將呈0. 01的偏差的厚度0. 01 U m的膜層疊了 50層的構(gòu)造，但獲得了在厚度方向的折射率變化的梯度平緩的情形下，P偏振光、S偏振光的差異消失，入射角所對應(yīng)的透射率的曲線均近似于階躍函數(shù)的結(jié)果。為了在折射面不發(fā)生全反射，需要籌劃的方法是使入射折射面的光的入射角處于臨界角以下。作為這ー籌劃的方法之一，本申請發(fā)明者對專利文獻(xiàn)I所公開的、圖2(a)、(b)所示的發(fā)光裝置進(jìn)行了探討。圖2(a)、(b)所示的發(fā)光裝置是在透明基板205和透明電極204的界面設(shè)有衍射光柵209的有機EL元件。如圖2(a)所示，在基板201上，將電極202、發(fā)光層203、透明電極204、衍射光柵層209按照這一順序進(jìn)行層疊，在衍射光柵層209之上設(shè)置透明基板205。衍射光柵層209在與透明基板205相接的表面具有X方向、y方向均為間距A的凹凸周期構(gòu)造。凸部的形狀為圖2(b)所示的這種寬w的正方形、并且該凸部排列成千鳥格狀。在電極202、透明電極204之間外加電壓，由發(fā)光層203的內(nèi)部(例如點S)發(fā)光，該光直接地或經(jīng)電極202反射后透過透明電極204、且透過衍射光柵層209并進(jìn)行衍射。例如，在從點S出射的光210a于衍射光柵層209中不發(fā)生衍射而是直線行進(jìn)的假定情況下，如光210b這樣在透明基板205的折射面205a以臨界角以上的角度入射并發(fā)生全反射，但實際上因為在衍射光柵層209中發(fā)生衍射，所以能夠如光210c這樣、對折射面205a的入射角會比臨界角小。從而能夠防止光的全反射。根據(jù)圖5說明基于上述的衍射光柵的衍射方位?？疾鞆恼凵渎蕁A的透明層207的內(nèi)部沿著紙面方向在透明層207的折射面207a上的點0以角度0入射、且在折射率nB的透明層206側(cè)衍射的波長入的光。圖3中未圖示，但在折射面207a形成有沿著紙面為間距A的衍射光柵。為了說明，在圖3中示出以點0為中心的半徑nA的圓211和半徑nB的圓212。使入射矢量210i (以圓211的圓周上為起點且以角度0朝向點0的矢量)的向折射面207a的正投影矢量(從垂足A朝向點0的矢量)設(shè)為2101，并且將以點0為起點在圓212的圓周上具有終點的矢量210r按照使其正投影矢量210R與矢量2101等同的方式進(jìn)行繪制。考察以垂足C為起點、量值qX/A的矢量(光柵矢量)。其中，q為衍射級次(整數(shù))。圖中繪制著q= I時的矢量210D，并且以其終點B為垂足、且以點0為起點在圓212的圓周上具有終點的矢量210d被繪制。光210i每單位時間在透明層207(折射率nA)中行進(jìn)的X方向的距離(矢量2101的長度)由nAXsin0表示。另ー方面，光210r每單位時間在透明層206 (折射率nB)中行進(jìn)的X方向的距離(矢量210R的長度)由nBXsin小表示。矢量2101的長度和矢量210R的長度相等，因此，下式(數(shù)4)成立。根據(jù)(數(shù)4)，獲得給予折射光線的方位的矢量2IOr的方位角小(與折射面法線構(gòu)成的角)。
[數(shù)4]nBX sin = nAX sin 0這是斯涅耳定律。另ー方面，給予衍射光線的方位的矢量210d的方位角(與折射面法線構(gòu)成的角)由下式(數(shù)5)獲得。[數(shù)5]nBX sin ' = nAX sin 9 -q A / A其中，圖3的角(K，因為跨過z軸(通過點0的折射面法線)，所以由負(fù)數(shù)定義。根據(jù)(數(shù)4)、(數(shù)5)的結(jié)果，衍射光線(矢量210d)朝向的方向是從折射光線(矢量210r)朝向的方向錯位qX/A的量后的方向。在圖2(a)中，假設(shè)未衍射的光線210b與圖3的折射光線(矢量210r)相當(dāng)。另ー方面，在圖2中衍射的光線210c與圖3中衍射光線(矢量210d)相當(dāng)。光線210c從光線210b按qX/A的量進(jìn)行方位移動，從而就會避免在折射面205a的全反射。從而也認(rèn)為，因為能夠?qū)⒈緫?yīng)全反射的光取出，所以與不具有衍射光柵層的有機EL發(fā)光裝置相比，就可以預(yù)見光取出效率的提高。但是，在考慮圖2 (a)中在點S出射的光210A的情況下，發(fā)現(xiàn)如下問題。若假定光210A在衍射光柵層209中不發(fā)生衍射而直線行迸，則如光210B這樣會在透明基板205的折射面205a以臨界角以下的角度入射、且在折射面205a發(fā)生折射并透過。然而，實際上因為在衍射光柵層209中發(fā)生衍射，所以如光210C這樣、對折射面205a的入射角會比臨界角大且發(fā)生全反射。如此，即使設(shè)置衍射光柵層209也未必能夠保證光取出效率的提高。另外，在使用了圖2所示的有機EL元件的發(fā)光裝置中，會發(fā)生關(guān)于全部的光線ー律按qX / A的量進(jìn)行了方位移動的衍射光。包含有這樣的衍射光的光，由于方位導(dǎo)致光強度上有所分布，因為移動幅度qX / A依存于出射光的波長入，所以因光出射的方位而存在色彩失衡。即，根據(jù)觀看方向而會看到不同顔色的光，其當(dāng)然不適合顯示器用途，即使作為光源也不妥當(dāng)。接著，本申請發(fā)明人對專利文獻(xiàn)2公示的圖4(a)、(b)所示的發(fā)光裝置進(jìn)行了研究。圖4(a)、(b)所示的發(fā)光裝置為在透明基板305的表面設(shè)置突起物315的有機EL元件。如圖4(a)所示，在基板301上，順次層疊電極302、發(fā)光層303、透明電極304、透明基板305，且在透明基板305的表面305a形成多個突起物315。突起物315為寬W、高h(yuǎn)的四角柱形狀，如圖4(b)所示，配置在透明基板表面305a中的隨機位置。w的大小在0.4 20 iim范圍內(nèi)，h的大小在0. 4 10 iim范圍內(nèi)，這樣的突起物315以5000 1000000個/mm2范圍的密度形成。通過在電極302和透明電極304之間施加電壓，自發(fā)光層303的內(nèi)部(例如點S)發(fā)出光。該光310d直接或在電極302反射后，透過透明電極304，其一部分通過突起物315如310f那樣被取出到外界。本申請發(fā)明人認(rèn)為，在圖4(a)、(b)的發(fā)光裝置中光取出效率提高的理由如下。實際的突起物315的形狀不僅能夠通過側(cè)面蝕刻(sideetching)按照越靠近前端就越細(xì)的方式進(jìn)行加工，并且因為即使不實施側(cè)面蝕刻也自然地將突起物315形成為前端細(xì)的形狀，有效的折射率就可取透明基板305和空氣的中間附近的值。所以，可等效地使折射率分布平緩地變化。因此，在該情況下，折射率分布接近于圖1(c)所示的折射率分布，所以利用突起物315能夠部分地防止310e所示的這種光的反射，結(jié)果是能夠提高光的取出效率。另外，即使突起物315的尺寸設(shè)定為波長以上，因為突起物315是隨機排列的，所以仍能夠抑制取出的光的干渉。但是，在圖4所示的構(gòu)造的發(fā)光裝置中，根據(jù)圖1(d)的曲線108a、108b和曲線108AU08B的比較可知，透射率的提高僅限于臨界角以下的光，且光的取出效率的改善停留在一、ニ成左右，看不到很大的改善。進(jìn)行以上這樣的研究并基于此，本申請發(fā)明者們對于如何減少在折射面被全反射的光量、如何増加所取出的光量進(jìn)行了進(jìn)ー步研究。作為進(jìn)一歩研究的起始，是研究折射面的光的境界條件。圖5模式化地表示折射面中的光場的境界條件，考察幅寬W的光入射折射面T的情況。根據(jù)麥克斯韋方程式，關(guān)于電場矢量或磁場矢量，沿著夾隔折射面T而圍道的路徑A的積分為O。但是，圍道路徑內(nèi)部沒有電荷和光源，沿著折射面T的電場矢量或磁場矢量的朝向、相位、大小是連續(xù)的，成為前提條件。在如圖5(a)所示寬度W足夠大的情況下，與折射面正交的幅度t比起沿著折射面的寬度s而言能夠小到可以忽視的程度，只剩下電場矢量或磁場矢量的圍道積分之內(nèi)的沿著折射面的成分。根據(jù)這ー關(guān)系可求得，在夾隔折射面下電場矢量或磁場矢量連續(xù)。利用該連續(xù)性的關(guān)系所導(dǎo)出的就是菲涅耳的公式，由該式可完全解釋清楚折射的法則和全反射的現(xiàn)象等。如圖5(b)所示，光的幅寬W若小至波長的數(shù)十倍以下，則不能忽視幅度t。這時，若將圍道積分A分割成B和C(參照圖5(c))，則其中圍道積分B因為被包含在光束(a bundleof rays)內(nèi)所以為0。就其余的圍道積分C而言，因為在光束外的電場矢量或磁場矢量為0，所以僅有處于光束內(nèi)的路徑PQ的積分值剰余(參照圖5(d))。因此，圍道積分C不為0，在計算上與圍道路徑內(nèi)發(fā)出的光等價。此外，若光的幅寬W小至波長的1/10左右，則如圖5(e)所示，因為圍道積分C與C’接近，路徑PQ與Q’P’重疊，所以在C和C’合在一起后的圍道積分成為0，不會在圍道路徑內(nèi)發(fā)出光。另ー方面，考察在如圖5(f)那樣以的相位差的光出射的區(qū)域沿著折射面并排的情況下跨越這些光束的圍道積分A。這種情況下，若光的幅寬W小至波長的數(shù)十倍以下，則也不能忽視幅度t。這時，若將圍道積分A分割成B、C和B’ (參照圖5(g))，則其中B、B’因為被包含在光束內(nèi)所以成為O。其余的圍道積分C中，沿著折射面的成分能忽視，僅有沿著兩個光束的境界的路徑PQ和Q’P’的積分值剰余(參照圖7(h))。因為光束的相位為的場的路徑Q’ P’中的積分等于光束的相位為0的場的路徑P’ Q’中的積分，所以圍道積分C成為路徑PQ中的積分的2倍的大小，在計算上與圍道路徑內(nèi)發(fā)出的光等價。因此，不僅是幅寬狹窄的光、即使經(jīng)由狹窄的幅寬而相位不同的光并排時，在幅寬的境界附近也會發(fā)出光(實際上不是發(fā)光，而是實效上等同于發(fā)光表現(xiàn)的現(xiàn)象，類似于在衍射理論成立前楊氏所提倡的境界衍射這ー現(xiàn)象，所以稱為境界衍射效應(yīng))。這種現(xiàn)象在彼此射出電場矢量的振動方向正交的光的區(qū)域沿折射面排列的情況下及光透過的區(qū)域和光遮斷的區(qū)域沿折射面排列的情況下也同樣引起。即使光束的相位自n偏移也產(chǎn)生發(fā)光，但是，發(fā)光量逐漸變少。若在折射面T中無論怎么樣的入射條件下在折射面上都有發(fā)光，則該光在夾隔折射面的兩方的介質(zhì)內(nèi)傳播。即可認(rèn)為即 使是臨界角以上的入射光，如果計算上在折射面產(chǎn)生發(fā)光，則也不發(fā)生全反射，而是顯現(xiàn)為透射光。因此，本申請發(fā)明者們根據(jù)這一考察結(jié)果，按下述方式研究一種折射面的構(gòu)造，其用于使在超過臨界角下仍有光透射的現(xiàn)象得以實際地發(fā)生。作為強烈體現(xiàn)境界衍射效應(yīng)的例子，如圖8所示，提出在發(fā)光體所載置的透明基板的與空氣的境界面，(a)設(shè)置針孔、且對其以外的部分進(jìn)行遮光而形成針孔光(僅在寬度w的區(qū)域內(nèi)有光存在)；(b)在按寬度w所分隔的棋盤格上隨機地配置180度的移相器18。還有，最初是對針孔進(jìn)行研究，但針孔幾乎不能取出實際的光，因此對于被認(rèn)為顯示出與針孔同等光取出特性的隨機配置的移相器也進(jìn)行了研究。圖7(a)是表示在圖6所示的構(gòu)造中折射面中的透射率t的入射角依存性的說明圖。在圖7(a)中，使光的波長為0.635 iim，在折射率1. 457的透明基板內(nèi)光量I的光在與空氣的境界面以角9 (與折射面法線的夾角)入射，在以幅寬w為參數(shù)(w = 0. 1，0.2，0.4，0.6,0.8,1.0,2.0,4.0,20.0um)下表示第一次有怎樣的量出射到空氣側(cè)(因為針孔光也顯示出與180度移相器完全相同的特性，所以由180度移相器代用)。與圖5(a)的條件相近的w = 20 ii m的特性為若超過臨界角(43. 34度)，則透射率大致為O。若w小至0. 4 LOy m，則在圖5(d)、(h)說明的境界衍射效應(yīng)下，即使超過臨界角，仍存在很大的透射率。若進(jìn)ー步減少w (w = 0. 1、0. 2 ii m),貝U如圖5 (e)所說明的,在所有的入射角下透射率均接近O。還有，因為圖7(a)是基于亥姆霍茲的波動方程式(所謂標(biāo)量波動方程式)的分析結(jié)果，所以P偏振光與S偏振光的差異沒有展現(xiàn)。另外，在圖7(a)所示的曲線中，在比臨界角小的入射角度下，w = 20.0iim時的透射率大致為1，然而，在其它的w值下，透射率比I低。但是，由于如下的理由而整體的光量增カロ。如圖7(b)所不,對相位移相器18(圖6所不)上的點S從各種角度入射光。在圖7(b)中，從Z軸的負(fù)方向入射光，向正方向射出。在對S的入射光中的相對于相位移相器18以比臨界角小的角度入射的光30、和以比臨界角大的角度入射的光31相比較時,入射角度相對大的光31與入射角度相對小的光30相比從更廣泛的區(qū)域入射，因此光量變多。這些光中，光30的入射角度比臨界角更小，在相位移相器18中不反射而向空氣層側(cè)射出。另一方面，光31的入射角度比臨界角更大，因此一部分在相位移相器18中反射，一部分通過境界衍射效應(yīng)向空氣層側(cè)射出。這時，與光30相比光31的光量也多，因此，如圖7(a)所示，SP使在比臨界角小的角度的光30中透射率低，比臨界角大的入射角度的光31的透射率提高的情況下(w = 0. 2、0. 4、1.0、2. Oiim)，作為整體的光的量也增加?；谶@樣的結(jié)果，本申請發(fā)明者們進(jìn)ー步進(jìn)行研究，直至想到了防止全反射而使光的取出效率飛躍性地提高的至今為止仍未企及的發(fā)光裝置。下面，基于附圖詳細(xì)地說明本發(fā)明的實施方式。在附圖中，為了使說明簡潔化，對于實質(zhì)上具有相同的功能的構(gòu)成要素用同一參照符號表不。(第一實施方式)下面，基于圖8 圖13說明本發(fā)明的片材(保護(hù)層)及發(fā)光裝置的第一實施方式。本實施方式的發(fā)光裝置是有機EL元件。圖8表不第一實施方式的有機EL兀件的截面構(gòu)成和光的傳播形態(tài)。本實施方式的有機EL元件具有的構(gòu)成為，在基板I上順次層疊電極2、發(fā)光層3、透明電極4，且在透明電極4上形成保護(hù)透明電極4的透明基板(透明的保護(hù)層)5。在有機EL元件中，基板1、電極2、發(fā)光層3、透明電極4構(gòu)成發(fā)光體。在透明基板5上形成有保護(hù)層11。保護(hù)層11按照來自發(fā)光體的光向一側(cè)的面(透明基板5側(cè)的面)入射且從另一側(cè)的面(透明基板5相反側(cè)的面)射出的方式使用。保護(hù)層11在透明基板5相反側(cè)的面具備多個微小區(qū)域13(微小區(qū)域S)。圖9(a)表示第一實施方式的微小區(qū)域13的圖形。如圖9(a)所示，在保護(hù)層11上，微小區(qū)域13被分為微小區(qū)域13a、13b(微小區(qū)域S1、62)。就微細(xì)區(qū)域13a、13b而言，將保護(hù)層11中有機EL元件相反側(cè)的面假想地?zé)o間隙分割成寬度w(稱為境界寬度)的棋盤格(正方形的微小區(qū)域S)。微小區(qū)域13a、微小區(qū)域13b中的每ー個具有與其它的微小區(qū)域13a、13b鄰接且其周圍被包圍的構(gòu)造。微小區(qū)域13a在所有的微小區(qū)域13中以20%以上80%以下的比率配置。微小區(qū)域13b占據(jù)微小區(qū)域13中除了微小區(qū)域13a之外的區(qū)域。例如，微小區(qū)域13a、13b優(yōu)選以微小區(qū)域13的各50%的比率配置。微小區(qū)域13a、13b具有內(nèi)切最大圓直徑為0. 2 ii m以上2 ii m以下的尺寸。在微小區(qū)域13a及微小區(qū)域13b分別鋪滿透過軸正交的微小偏振器。將偏振器設(shè)置在包括微小區(qū)域13a且沿厚度方向延伸的微小部分13A(微小部分dl)和包括微小區(qū)域13b且沿厚度方向延伸的微小部分13B(微小部分d2)。由此，透過了微小區(qū)域13a的光的電場矢量的振動方向和透過了微小區(qū)域13b的光的電場矢量的振動方向正交，關(guān)于透過微小區(qū)域13a、13b的光，電場矢量的方向為不連續(xù)。由此，向折射面入射的光的電場矢量的圍道積分不是零，因此，在微小區(qū)域13a和微小區(qū)域13b的境界產(chǎn)生光(境界衍射效應(yīng))。另外，在“透過微小區(qū)域13a的光和透過微小區(qū)域13b的光的振動方向正交的”范圍，也包括由于微小部分13A、13B的制造誤差、及對光的振動方向進(jìn)行測定時的測定誤差，振動方向從正交的方向偏移的情況。圖10模式化地表示保護(hù)層11中的偏振器19a、19b的配置。偏振器19a、19b在面內(nèi)具有光學(xué)的各向異性的構(gòu)造，僅透過彼此正交的偏光成分。各微小部分13A的偏振器19a的透過軸彼此相一致，每ー個微小部分13B的偏振器19b的透過軸彼此相一致。另外，微小部分13A的偏振器19a的透過軸和微小部分13B的偏振器19b的透過軸正交。每ー個偏振器19a、19b都是透過一方的偏光成分、而遮斷另一方的偏光成分(或反射)。在使用該偏振器19a、19b的情況下，在保護(hù)膜11的表面不需要設(shè)置凹凸，因此，微小區(qū)域13a、13b間的光的傳播距離的差為零，并且，能夠使通過微小區(qū)域13a、13b的光產(chǎn)生相位差。圖9(b)表示保護(hù)層11的表面中比圖9(a)更寬大的區(qū)域。在圖9(b)中，微小區(qū)域13a由黑色表不，微小區(qū)域13b由白色表不。在圖9 (b)所不的保護(hù)層11中，w為0. 4iim。在本實施方式中，優(yōu)選微小區(qū)域13a、13b的配置不具有周期性(隨機地配置)。但是，該情況下的“配置”是保護(hù)層11的有機EL元件相反側(cè)的面的面內(nèi)的配置，不是保護(hù)層11的在厚度方向的配置。另外，分別配置有微小區(qū)域13a、13b的微小區(qū)域13為正方形，其大小為“內(nèi)切的最大圓直徑為0. 2 y m以上2 y m以下”。這樣，微小區(qū)域13的形狀及大小不是“不具有周期性”。這種隨機地配置的圖形通過境界衍射效應(yīng)所衍射的光，其傳播方位也是隨機的，因此，不存在如記載于專利文獻(xiàn)I的發(fā)光裝置那樣的、因方位造成的光強度的分布，也沒有因方位造成的色彩失衡。另外，從外界(空氣層側(cè))入射的光在透明基板5的表面中反射，但該反射光在隨機的方位發(fā)生衍射，因此就沒有外界的像映射，不需要進(jìn)行防反射膜等的光學(xué)處理，可將制品成本抑制得低。在本實施方式中，通過在電極2和透明電極4之間施加電壓，在發(fā)光層3的內(nèi)部(例如點S)產(chǎn)生發(fā)光。該光直接或電極2反射后，透過透明電極4，向透明基板5的表面上所設(shè)置的保護(hù)層13的點P以相對于表面的面法線為角度0入射。在點P中，光進(jìn)行衍射，向空氣6側(cè)射出。若空氣層6的折射率為％，透明基板5的折射率為Ii1，則入射角0比臨界角0。=SirT1(IvZn1)大時應(yīng)該發(fā)生全反射。但是，因為在透明基板5表面設(shè)置有保護(hù)層11，所以在點Q即使光以臨界角e。以上的角度入射，該光也未全反射、且進(jìn)行衍射而出射到空氣層6側(cè)(第一次的光取出)。還有，在點Q光的一部分會發(fā)生反射，但該反射的成分在經(jīng)電極2反射后會再度在保護(hù)層11上的點R入射，且其一部分出射到空氣層6側(cè)(第二次的光取出)、其余的反射。以上的過程無限重復(fù)。在此，若考察使用了現(xiàn)有的有機EL元件的發(fā)光裝置，則按臨界角以上的角度在透明基板與空氣層的界面從透明基板側(cè)入射的光，會發(fā)生全反射。所全反射的光即使由電極反射也會再度在透明基板與空氣層的界面再次以臨界角以上的角度入射，因此不會發(fā)生第二次以后的光的取出，這一點與本實施方式不同。

在此，再次使用圖7，對光的取出效率進(jìn)行說明。在透明基板5內(nèi)光量I的光以角9 (與折射面法線的夾角)入射保護(hù)層11的微小部分13A、13B，第一次有多少光出射到空氣6側(cè)被表示在圖7中。設(shè)定透明基板5的折射率Ii1 =1. 457、空氣6的折射率Iitl =1. O、光的波長入=0.635 iim、微小區(qū)域13a的面積比率P = 0.5，將微小區(qū)域13a、13b的寬度w 設(shè)定為參數(shù)(W = 0. 1、0.2、0.4、1.0、2.0、4.1. 0 u m>2. 0 u m>4. 0 u m>20 u m) 與如圖18所示的現(xiàn)有的發(fā)光裝置不同，在本實施方式中，在寬度w小的情況下(w=0. 2、0. 4、1.0、2. Oiim)，可知根據(jù)境界分析效果即使超過臨界角(43. 34度)也存在大的透射率。若假定通過點發(fā)光使光在透明基板5內(nèi)成為球面波而均一地擴散,則根據(jù)發(fā)光方位角e (與前述的入射角e —致)而處于e+de之間的光量的總和，就與sin 0 d 0成正比。因此，取出光量與在圖7所示的透射率t乘上Sine的值成正比。即，在透明基板5內(nèi)的I點(實際上是發(fā)光層內(nèi)的點)發(fā)光的光量I的光向微小部分13A、13B以角0 (與折射面法線構(gòu)成的角)入射，只要求出第一次I有多少向空氣層6側(cè)射出，就可知道第一次的取出光量的入射角依存性。另外，也能夠求出在保護(hù)層11反射一次、且由電極2反射后再向保護(hù)層11入射的情況即第二次的取出光量的入射角依存性。若將取出光量按入射角e進(jìn)行積分，則能夠得到光取出效率。。圖1i是表示第一實施方式的保護(hù)層11的光取出效率的曲線圖。圖11表示在微小區(qū)域13a放置使光的相位變換180度的相位移相器的情況下的光取出效率。圖11中，與圖7所示的結(jié)果同樣的條件下的結(jié)果，在橫軸為保護(hù)層11的境界寬度w下得以歸納。在圖11中不僅表示第一次的光取出效率ni，也表示第二次的取出效率n2。第二次的光取出效率n2是沒有透明電極4中的吸收和電極2中的反射損等往返中的光衰減、并由保護(hù)層13反射且經(jīng)電極2反射后再入射保護(hù)層13時的光取出效率。在使境界寬度w變大時，第一次、第二次的光取出效率分別與0. 25,0. 00接近，使境界寬度w自0. 3 iim變小時，不僅第二次、且第一次的光取出效率也成為零(該理由已經(jīng)在圖5(e)中進(jìn)行了說明)。若從透明基板5看到的、透明基板5的表面和電極2之間的往返的光透射率設(shè)為T，則考慮了往返中的光衰減的第二次的光取出效率為TXn2。光取出不僅進(jìn)行一次、兩次，而且被無限重復(fù)，且在若其關(guān)系為等比數(shù)列的假定下，第一次為H1，第二次為TXn2,則能夠預(yù)想第n次為、※(てX nynjn-l。因此至第n次的光取出的合計為下述(數(shù)6)式。[數(shù)6]
權(quán)利要求
1.一種片材，其按照來自發(fā)光體的光入射其一側(cè)的面且從其另一側(cè)的面射出的方式使用， 在所述另一側(cè)的面，具備內(nèi)切最大圓直徑為O. 2μπι以上2μπι以下的多個微小區(qū)域δ，所述多個微小區(qū)域S中的每個微小區(qū)域δ被所述多個微小區(qū)域δ中的另外的多個微小區(qū)域δ鄰接且圍繞， 所述多個微小區(qū)域δ由從所述多個微小區(qū)域δ中以20%以上80%以下的比率所隨機選擇的多個微小區(qū)域δI和除此之外的多個微小區(qū)域δ 2構(gòu)成， 透過所述多個微小區(qū)域δ I的光與透過所述多個微小區(qū)域δ 2的光的相位差為。
2.如權(quán)利要求1所述的片材，其中， 還具備 多個微小部分dl，分別包括所述多個微小區(qū)域δ I且沿厚度方向延伸； 多個微小部分d2，分別包括所述多個微小區(qū)域δ 2且沿厚度方向延伸， 在所述多個微小部分dl及所述多個微小部分d2分別配置有光軸一致的1/2波長板，所述多個微小部分dl的1/2波長板的光軸方位和所述多個微小部分d2的1/2波長板的光軸方位以45度角度配置。
3.一種片材，其按照來自發(fā)光體的光入射其一側(cè)的面且從其另一側(cè)的面射出的方式使用， 在所述另一側(cè)的面，具備內(nèi)切最大圓直徑為O. 2μπι以上2μπι以下的多個微小區(qū)域δ，所述多個微小區(qū)域S中的每個微小區(qū)域δ被所述多個微小區(qū)域δ中的另外的多個微小區(qū)域δ鄰接且圍繞， 所述多個微小區(qū)域δ由從所述多個微小區(qū)域δ中以20%以上80%以下的比率所隨機選擇的多個微小區(qū)域δI和除此之外的多個微小區(qū)域δ 2構(gòu)成， 還具備 多個微小部分dl，分別包括所述多個微小區(qū)域δ I且沿厚度方向延伸； 多個微小部分d2，分別包括所述多個微小區(qū)域δ 2且沿厚度方向延伸， 在所述多個微小部分dl及所述多個微小部分d2分別配置有透過軸一致的偏振器，在所述多個微小部分dl所配置的偏振器的透過軸與構(gòu)成所述多個微小部分d2的偏振器的透過軸正交。
4.一種片材，其按照來自發(fā)光體的光入射其一側(cè)的面且從其另一側(cè)的面射出的方式使用， 在所述另一側(cè)的面，具備內(nèi)切最大圓直徑為O. 2μπι以上2μπι以下的多個微小區(qū)域δ，所述多個微小區(qū)域S中的每個微小區(qū)域δ被所述多個微小區(qū)域δ中的另外的多個微小區(qū)域δ鄰接且圍繞， 所述多個微小區(qū)域δ由從所述多個微小區(qū)域δ中以20%以上80%以下的比率所隨機選擇的多個微小區(qū)域δI和除此之外的多個微小區(qū)域δ 2構(gòu)成， 還具備 多個微小部分dl，分別包括所述多個微小區(qū)域δ I且沿厚度方向延伸； 多個微小部分d2，分別包括所述多個微小區(qū)域δ 2且沿厚度方向延伸， 在所述多個微小部分dl及所述多個微小部分d2中的任一方設(shè)置有遮光面。
5.如權(quán)利要求1 4中任一項所述的片材，其中， 所述多個微小區(qū)域δI及所述多個微小區(qū)域δ 2是多邊形， 所述多個微小區(qū)域S I及所述多個微小區(qū)域S 2是彼此相同的形狀。
6.一種發(fā)光裝置，其具備發(fā)光體和在所述發(fā)光體的發(fā)光面上所設(shè)置的保護(hù)層， 在所述保護(hù)層中所述發(fā)光面?zhèn)鹊南喾磦?cè)的面，具備內(nèi)切最大圓直徑為O. 2μπι以上2ym以下的多個微小區(qū)域δ， 所述多個微小區(qū)域S中的每個微小區(qū)域δ被所述多個微小區(qū)域δ中的另外的多個微小區(qū)域δ鄰接且圍繞， 所述多個微小區(qū)域δ由從所述多個微小區(qū)域δ中以20%以上80%以下的比率所隨機選擇的多個微小區(qū)域S I和除此之外的多個微小區(qū)域δ2構(gòu)成， 透過所述多個微小區(qū)域δ I的光與透過所述多個微小區(qū)域δ 2的光的相位差為， 所述保護(hù)層中的所述發(fā)光層側(cè)的相反側(cè)的面，與具有比所述保護(hù)層的折射率更低的折射率的介質(zhì)相接。
7.如權(quán)利要求6所述的發(fā)光裝置，其中， 還具備 多個微小部分dl，分別包括所述多個微小區(qū)域δ I且沿厚度方向延伸； 多個微小部分d2，分別包括所述多個微小區(qū)域δ 2且沿厚度方向延伸， 在所述多個微小部分dl及所述多個微小部分d2分別配置有光軸一致的1/2波長板，所述多個微小部分dl的1/2波長板的光軸方位和所述多個微小部分d2的1/2波長板的光軸方位以45度角度配置。
8.一種發(fā)光裝置，其具備發(fā)光體和在所述發(fā)光體的發(fā)光面上所設(shè)置的保護(hù)層， 在所述保護(hù)層中所述發(fā)光面?zhèn)鹊南喾磦?cè)的面，具備內(nèi)切最大圓直徑為O. 2μπι以上2ym以下的多個微小區(qū)域δ， 所述多個微小區(qū)域S中的每個微小區(qū)域δ被所述多個微小區(qū)域δ中的另外的多個微小區(qū)域δ鄰接且圍繞， 所述多個微小區(qū)域δ由從所述多個微小區(qū)域δ中以20%以上80%以下的比率所隨機選擇的多個微小區(qū)域S I和除此之外的多個微小區(qū)域δ2構(gòu)成， 所述保護(hù)層中的所述發(fā)光層側(cè)的相反側(cè)的面，與具有比所述保護(hù)層的折射率更低的折射率的介質(zhì)相接， 還具備 多個微小部分dl，分別包括所述多個微小區(qū)域δ I且沿厚度方向延伸； 多個微小部分d2，分別包括所述多個微小區(qū)域δ 2且沿厚度方向延伸， 在所述多個微小部分dl及所述多個微小部分d2分別配置有透過軸一致的偏振器，在所述多個微小部分dl所配置的偏振器的透過軸與構(gòu)成所述多個微小部分d2的偏振器的透過軸正交。
9.一種發(fā)光裝置，其具備發(fā)光體和在所述發(fā)光體的發(fā)光面上所設(shè)置的保護(hù)層， 在所述保護(hù)層中所述發(fā)光面?zhèn)鹊南喾磦?cè)的面，具備內(nèi)切最大圓直徑為O. 2μπι以上2ym以下的多個微小區(qū)域δ， 所述多個微小區(qū)域S中的每個微小區(qū)域δ被所述多個微小區(qū)域δ中的另外的多個微小區(qū)域δ鄰接且圍繞， 所述多個微小區(qū)域δ由從所述多個微小區(qū)域δ中以20%以上80%以下的比率所隨機選擇的多個微小區(qū)域δI和除此之外的多個微小區(qū)域δ 2構(gòu)成， 所述保護(hù)層中的所述發(fā)光層側(cè)的相反側(cè)的面，與具有比所述保護(hù)層的折射率更低的折射率的介質(zhì)相接， 還具備 多個微小部分dl，分別包括所述多個微小區(qū)域δ I且沿厚度方向延伸； 多個微小部分d2，分別包括所述多個微小區(qū)域δ 2且沿厚度方向延伸， 在所述多個微小部分dl及所述多個微小部分d2中的任一方設(shè)置有遮光面。
10.如權(quán)利要求6 9中任一項所述的發(fā)光裝置,其中,所述介質(zhì)為空氣。
11.如權(quán)利要求6 9中任一項所述的發(fā)光裝置，其中，所述介質(zhì)為氣凝膠。
全文摘要
本發(fā)明提供一種片材，其按照來自發(fā)光體的光向一側(cè)的面入射且從另一側(cè)的面射出的方式使用，在另一側(cè)的面具備內(nèi)切最大圓直徑為0.2μm以上2μm以下的多個微小區(qū)域(13)，多個微小區(qū)域(13)中的每個微小區(qū)域被多個微小區(qū)域(13)中的另外的多個微小區(qū)域鄰接且圍繞，多個微小區(qū)域(13)由從多個微小區(qū)域(13)中以20％以上80％以下的比率所隨機選擇的多個微小區(qū)域(13a)和除此之外的多個微小區(qū)域(13b)構(gòu)成，透過所述多個微小區(qū)域(13a)的光與透過多個微小區(qū)域(13b)的光的相位差為π。
文檔編號G02B5/30GK103038677SQ20098013065
公開日2013年4月10日 申請日期2009年12月21日 優(yōu)先權(quán)日2008年12月26日
發(fā)明者若林信一, 西脅青兒, 鈴木正明 申請人:松下電器產(chǎn)業(yè)株式會社